Заряд ионного облака

Неточность физических представлений заключалась в том, что пренебрегали дискретной структурой зарядов, образующих заряд ионного облака, и не учитывали изменения диэлектрической проницаемости вблизи иона. Вообще же основной недостаток теории Дебая — Хюккеля заключается в том, что электролит рассматривался с молекулярной точки зрения, а растворитель — с макроскопической, в качестве некоторой непрерывной среды, в которой распределены ноны. [c.83]

Скорость движения ионного облака можно подсчитать по уравнению Лур = = геН (где ге — заряд ионного облака, противоположный по знаку, но равный заряду иона Н — напряженность электрического ноля). [c.92]

Такой заряд можно представить равномерно размытым по всему объему ионной атмосферы, если считать, что ноны ионной атмосферы участвуют в создании заряда ионного облака вокруг данного центрального иона только частью своих зарядов. Другая часть зарядов образует заряды ионных облаков вокруг других центральных ионов. Ведь на самом деле каждый нон, выбранный нами за центральный, в свою очередь включается в ионные облака других ионов, и все ноны в растворе в отношении своего центрального положения равноценны. [c.47]

Для высокочастотного высоковольтного искрового пробоя можно предложить следующую схему в единичном акте пробоя непосредственно в кратере анода или из капли в соответствии с моделью Дэвиса в Бионди (1968) испаряется около 10" г материала. Давление в образовавшемся облаке может быть много больше нескольких атмосфер. Поскольку напряжение на этой стадии еще не снижается до минимального значения, автоэлектроны полностью ускоряются и образуется значительное количество многозарядных ионов. Под влиянием пространственного заряда ионов облако пара быстро расширяется (Плютто, 1960), заполняя объем зазора ( 10 см ). При этом давление падает до нескольких миллиметров ртутного столба. К этому времени напряжение падает до нескольких вольт, в то время как ток достигает сотен миллиампер. Смесь электронов низких энергий (куда входят и тепловые электроны) образует из атомов и молекул положительные и отрицательные ионы. Процесс расширения пара все еще продолжается. Большая часть нейтральных частиц и ионов конденсируется на обоих электродах. Значительная их доля попадает и в вакуумированное околоэлектродное пространство. Быстрое уменьшение плотности частиц предотвращает дальнейшие столкновения. [c.36]

По данным работы [79] для раствора додецилсульфата натрия р = 0,77 и 6 = 0,52, откуда для правой части (14.29) по-лучае.м значение 123,74, которое почти вдвое больше экспериментальных значений числа агрегации 65—70. В соответствии с (14.29) это означает, что определяемая по (14.28) ионная сила в системе додеци.тсу.тьфат натрия — вода в процессе. мицелло-образоваиия уменьшается. При указанных значениях согласно формуле (14.27) эффективный заряд мицеллы додецилсульфата натрия составляет около 8 элементарных зарядов (истинный же заряд мицеллы будет в два раза больше). Хотя ионная сила и понижается, возникновение зарядов такой величины в процессе мицеллообразования ухудшает применимость теории Дебая — Хюккеля. В данном случае она используется благодаря введению искусственного пара.метра б (естественно, когда эффект экранирования заряда ионным облаком вытекает из самой теории, как в той же теории Дебая—Хюккеля при малых концентрациях). Подстановка (14.24) — (14.26) в (14.15) дает выражение, сравнением которого с эксиериментальными значениями среднего коэффициента активности ПАВ как выше, так и ниже [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология