Сила лобового сопротивления

При измерении лобового сопротивления частиц различного размера и ориентации, находящихся в жидкости, было найдено что для данных скорости потока и общей порозности слоя сила лобового сопротивления уменьшается при агрегировании частиц. В псевдоожиженном слое это приводит к возникновению агрегатов и каналов при низкой порозности и при низких скоростях ожижающего агента, когда турбулентность в системе недостаточна для разрушения этих агрегатов. [c.63]

Для неподвижного слоя высотой Н сила лобового сопротивления, действующая па единицу площади поперечного сечения, равна [c.59]

Первый член выражает силу лобового сопротивления, пропорциональную относительной локальной усредненной скорости фаз, причем локальный средний коэффициент сопротивления для твердой частицы зависит от порозности и обозначен как а (е). Очевидно, что при достаточно малой разности и — v сила лобового сопротивления пропорциональна относительной скорости при более высоких относительных скоростях первый член уравнения может быть записан в более общей форме [c.82]

Сила лобового сопротивления [c.426]

T. e. здесь отсутствуют тангенциальные компоненты сил лобового сопротивления, действующих на твердые частицы в точках, расположенных на поверхности пузыря. Тангенциальная компонента силы тяжести для одной частицы массой т равна mg sin 0, значит [c.100]

Газовый поток в слое является источником сил лобового сопротивления, действующих на твердые частицы и вызывающих их движение и, в свою очередь, образование пузырей. Изучение особенностей такого потока и причин его возникновения важно для понимания механизма псевдоожижения и образования пузырей. [c.157]

В соответствии с рис. 1У-19, на частицу а, расположенную выше полости и сбоку от нее, действует сила лобового сопротивления так что равнодействующая сила Р к будет направлена вверх и от полости. Аналогично равнодействующая сила для частицы Ъ, примыкающей к полости сбоку, направлена вниз, а для частицы с — ниже полости вверх и в сторону полости. Если теперь снять внешнюю ограничивающую силу, то частицы начнут двигаться в направлении равнодействующей силы верхние частицы (например, а) вверх и в сторону от полости боковые частицы Ъ и другие) — вниз нижние частицы (так же, как с) — вверх и к основанию полости. Именно такая схема действия сил необходима, чтобы окружающие полость твердые частицы вызвали ее перемещение вверх, как это было продемонстрировано количественно для идеального случая [c.166]

Если площадка в носовой части затупленного конуса имеет радиус г и его боковой угол С02, а у острого конуса той же длины и того же максимального радиуса R боковой угол U1, то согласно (47) отношение сил лобового сопротивления этих тел составляет [c.122]

Процесс выравнивания скоростей воды и твердых частиц, естественно, должен сопровождаться дополнительными потерями энергии. Однако величина потерянной энергии меньше работы сил лобового сопротивления твердых частиц, так как часть этой энергии преобразуется в энергию давления. Это видно из рис. 13-5,а. [c.403]

В цилиндрической трубе вода движется со скоростью Чг. Твердые частицы в створе /-/ имеют скорость vi>v2, а в створе II-II скорости твердых частиц и воды выравниваются за счет действия сил лобового сопротивления, определяемых разностью Vtb—иг. Если не учитывать потерь на трение, то в этих условиях всегда p% y>pi y (создается повышение давления), что и указывает на преобразование части кинетической энергии в энергию давления. [c.403]

Полученное выражение (3.8) показывает, что в случае обтекания тела потоком идеальной жидкости сила лобового сопротивления отсутствует. Поэтому для возникновения лобового сопротивления необходимо наличие в потоке вязких сил. [c.49]

Сила лобового сопротивления р. и [c.78]

Мощность, требуемая на преодоление сил сопротивления тела, обтекаемого потоком в трубе, выражается через силу лобового сопротивления Р,, этого тела [45] [c.426]

В правой части первый член обусловлен давлением, второй — тензором напряжений, третий — силами лобового сопротивления, а последний представляет собой количество движения образующихся новых газов [c.151]

Наконец, вектор силы лобового сопротивления можно представить в виде [c.151]

Для того чтобы применить модель, необходимо определиться с системой координат, указать начальные и граничные условия и назначить величины связывающих параметров. К последним относятся скорости испарения т / исп, скорости нагрева капли Q/ , силы лобового сопротивления скорости разрушения [c.152]

Параметры т /исп и можно рассматривать совместно например в рамках квазистационарного испарения, как это делалось при анализе горения одиночной капли [131]. В этом случае ( у = 0, а т /исп определяется уравнением (7.6). В последнее время также рассматривают и неустановившийся процесс что больше соответствует реальным условиям [65]. Для расчета силы лобового сопротивления требуется выбрать значение коэффициента лобового сопротивления, что зачастую делается по эмпирическим зависимостям, полученным при динамических исследованиях одиночных капель. Анализ влияния рассмотренных параметров процесса сделан Саттоном [163]. [c.152]

Для изучения горения одиночной капли использовались, как показано на рис. 79, три различных метода. Первый основан на применении пористой сферы, в которую по трубке поступает горючее, выходящее по капиллярам на поверхность сферы и образующее там тонкий слой жидкости, которая вступает в реакцию горения. При этом непосредственно измеряется массовый расход и легко определяется константа испарения К (для обычных топлив при комнатной температуре она составляет 10 2 см с ). Метод допускает применение сфер различных диаметров. Возможно также исследование оптическими методами периода прекращения горения (погасания) и структуры пламени и измерение силы лобового сопротивления капли. [c.147]

Соотношение (3.2.6.12) получено также аналитически в предположении, что работа, совершаемая силой лобового сопротивления при обтекании диска, расходуется на изменение поверхностной энергии, происходящее при его сжатии [30]. При этом коэффициент сопротивления диска считается постоянным, не зависящим от вязкости обтекающей жидкости, как для случая обтекания сферы в автомодельном режиме. Это говорит о том, что рост коэффициента сопротивления при увеличении диаметра частицы и, соответственно, числа Рейнольдса в этом режиме происходит вследствие повышения степени деформации капли или пузыря, а режим обтекания остается автомодельным по вязкости жидкости. Для скорости движения капель и пузырей под действием силы тяжести из уравнений (3.2.6.3) и (3.2.6.12) имеем [c.174]

Сила лобового сопротивления цилиндра обтекающей его жидкости равна [c.253]

Силу лобового сопротивления внутреннего устройства можно определить двумя выражениями [c.256]

Так как полная сила сопротивления Рк может быть представлена суммой сил лобового сопротивления и сопротивления трению [c.117]

При изучении движения пузырьков в жидкости [16] установлена скорость всплывания в зависимости от размеров пузырька (фиг. 42). Резкое увеличение скорости подъема наблюдается при диаметрах пузырьков до 6=1,5 мм, а затем скорость подъема пузырьков снижается при 6 = 2- -5 мм. Это объясняется деформацией пузырьков и повышением действия сил лобового сопротивления. При дальнейшем увеличении диаметра [c.101]

Параметр мощности р11 рп р — мощность на валу мешалки, н-м/сек Ь — характерный размер лопасти мешалки, м п — число оборотов мешалки, об/сек Сила лобового сопротивления на лопасти мешалки сила инерции Потребление энергии в аппаратах с мешалками [c.181]

В зависимости от соотношения веса капли и силы лобового сопротивления капли она может падать вниз и подниматься вверх. Равновесное состояние наступит при условии [c.207]

Подъемная сила Сила лобового сопротивления Циркуляция скорости Абсолютная скорость Окружная (переносная) скорость Относительная скорость Скорость звука Критическая скорость [c.5]

Можно считать, что движение твердых частиц происходит только в результате действия сил лобового сопротивления, возникающих при обтекании их потоком газа. Согласно определению величина этих сил имеет тот же порядок, что и сила тяжести. Следовательно, если изменяется локальная скорость, то частицы вынуждены двигаться пли должно прекратиться псевдоожижение. Значит, если в газовом потоке возникла бы крунномасштаб-ная или вихревая турбулентность, то это соответственно привело бы к хаотическому движению твердых частиц. Однако было установлено, что такое движение отсутствует (возможно, за исключением систем с очень мелкими частицами). Изображение на фото 1У-27 не должно вызывать удивления, хотя его детальная интерпретация требует более серьезного подхода, чем это кажется первоначально. Траектория газа не является линией тока. [c.158]

Для псевдоожиженного слоя характерно сложное взаи.чодействие различных сил трения между соседними частицами, движущимися с различными скоростями, статических адгезионных сил взаимодействия между частицами, гравитационных, а также силы лобового сопротивления потоку ожижающего агента. Влияние гравитационных сил и силы лобового сопротивления, действующих на твердые частицы, изучено достаточно хорошо. Роль сил трения, статических адгезионных сил взаимодействия между частицами (т, е. реология) в псевдоожиженном слое изучена слабо число публикаций, посвященных реологическим свойствам псевдоожиженных систе.п, весьма невелико. [c.228]

Диаметр сферической частицы мкм с удельным весом у кПм , свободно парящей в воздушном потоке со скоростью ш см1сек, легко может быть найден из условия равновесия этой частицы под действием силы тяжести и силы лобового сопротивления сферы воздушному потоку, характеризуемой коэффициентом сопротивления . Эта последняя величина для сфер зависит от значения критерия Рейнольдса [c.164]

Проинтегрировав эти выражения в пределах от (пижний край поверхности тела) до Рз (верхний край), получим значения силы лобового сопротивления и подъемной силы Ру, действующих на заданный участок поверхности тела. В частном случае цилиндра (рис. I2.13) подъемной силы пет (Ру = 0), а сила лобового сопротивления может быть получена из (113) с помощью (95) И (96) для передней стороны цилиндра (единичной длпиы) я/2 [c.167]

На, рис. 4.16 представлено изменение локального [511 = а(л )/(/ср)1 и осредненного [51 = а/(7ср)] чисел Стантона вдоль поверхностп. И рисунка следует, что расчет коэффициента теплоотдачи по соотношеник> (4.37) для модели индуцированной турбулентности достаточно точно описывает осредненные экспериментальные результат ы. Снижение значения числа 81 в нижней части пластины можно объяснить возрастанием толщины пленки и уменьшением глубины проникновения капель в пленку. Расчет толщины пленки выполняется по соотношению. (4.33). Глубину проникновения капель в пленку можно оценить, полагая, что кинетическая энергия капли расходуется, на преодоление силы лобового сопротивления [c.201]

Из полученной окончательной формулы (12) следует, что сообщение колоколу вращательного движения позволяет уменьшить силу лобового сопротивления его перемещевию в жидкости вытес-вятеля. Поэтому при определении минимума функции Я рассмотрим выражение, содержащее лишь перемвнвуо. [c.89]

Коэффициент силы т эeния, силы лобового сопротивления, газогидродинамической силы соответственно С/, с , Ср,, - [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология