Россби радиус бароклинный

ЭТОГО множителя получается множество интересных результатов . Одно из важных его свойств связано с возникновением пространственного масштаба а, который в настоящее время называется радиусом деформации Россби (см. раздел 7.5) и определяется по (7.2.23) или (8.2.3). Характерные значения а (см. разд. 7.5) для баротропных волн Кельвина (которые играют большую роль в теории приливов) имеют порядок 2000 км в случае глубокого моря и 200 км для прибрежных районов и мелких морей. Для бароклинных волн Кельвина (которые оказываются существенными при описании прибрежного апвеллинга) характерные значения а примерно равны 30 км. Существуют также предположения [244], что зарегистрированные зоны низкого атмосферного давления в прибрежных районах являются разновидностью волны Кельвина со значениями а около 300 км. [c.83]

В которой а обозначает радиус Россби первой бароклинной моды. Таким образом, если масштаб мал по сравнению с бароклинным радиусом Россби, то время спин-дауна составляет одну вторую от соответствующего времени для баротропной моды. С другой стороны, при больших масштабах время спин-дауна сильно возрастает. [c.55]

Итак, для каждой моды имеется свой радиус Россби. Вычисленные выше значения были получены для баротропных мод, и поэтому они называются баротропными радиусами Россби. Каждая бароклинная мода имеет связанный с ней радиус Россби [c.256]

Приведенные выше решения позволяют предположить, каковы будут характеристики бароклинной реакции океана на прохождение урагана через океан. Скорость распространения этой реакции обычно много больше (скажем, в три раза) скорости первой бароклинной моды (для которой с имеет порядок 2 м/с), так что позади шторма можно ожидать образования следа в виде цепочки волн. Масштаб урагана обычно больше радиуса Россби, но отношение [c.46]

Два предыдущих раздела книги были посвящены баротропной реакции океана на направленный к берегу или от него экмановский ветровой перенос. Эта реакция особенно сильна, когда речь идет о штормовых нагонах в мелких морях. В стратифицированном океане существует также и бароклинный отклик аналогичного вида. Наиболее просто его можно проиллюстрировать с помощью двухслойной модели из разд. 9.10. Основная доля отклика сосредоточена в прибрежной зоне моря шириной порядка внутреннего радиуса Россби (примерно 30 км для глубоководных районов). Бароклинная реакция подчиняется уравнениям (9.10.16) и (6.3.5), которые в точности совпадают по форме с уравнениями баротропной модели, так что вполне можно использовать решения, найденные в двух предыдущих разделах. Область возникновения бароклинной реакции очень мала по сравнению с баротропным радиусом Россби, поэтому в уравнениях можно использовать приближение твердой крышки , т. е. при исследовании внутренних движений пренебрегать движениями на поверхности океана (см. разд. 6.3). [c.112]

ДЛЯ моделирования бароклинных волн в океане, где радиус Россби мал (около 30 км), и все волны большей длины также описываются с помощью уравнения (12.3.13). Отметим, однако, сильную обратную зависимость фазовой (и групповой) скорости от широты. Она следует из соотношения (12.3.13) и продемонстрирована на рис. 12.3. Этот график также иллюстрирует расстояние, на которое длинные планетарные волны способны уйти за определенное время от прямолинейной меридиональной границы океана на востоке. Волновой фронт, имеющий сходную форму, можно часто наблюдать в океане с прямолинейной восточной границей, когда в некоторый начальный момент на покоящийся океан начинает действовать напряжение ветра. Для движений вблизи экватора уравнение (12.3.13) заменяется на [c.239]

В реальных случаях бароклинные и баротропные эффекты часто перемешиваются. Конкретная ситуация при этом определяется параметрами, равными отношениям пространственного масштаба изменения потока L к радиусу Россби и к масштабу [c.326]

При учете пространственных изменений ветра решение для каждой из мод будет совпадать по форме с решениями задачи о нагонах из разд. 10.10. Это означает, что в него будет входить внутренняя волна Кельвина, распространяющаяся вдоль берега с возрастанием или убыванием амплитуды в соответствии с характером влияния ветра в выбранной точке [251]. Каждая мода с номером п имеет свою скорость Сп свободного распространения (см. разд. 9.10) и, следовательно, свой радиус Россби йп = = Сп/[ и коэффициенты при вынуждающей силе (т. е. эквивалентную глубину для вынуждающей силы — см. разд. 9.10). Поэтому полный эффект ветрового воздействия можно оценить только при вычислении суперпозиции мод. Одиако если система двухслойна, то ситуация упрощается, так как в этой системе существует только одна бароклинная мода. В таком случае можно непосредственно применить решение, данное в разд. 10.10. [c.118]

Величина экваториального радиуса Россби для баротропных волн в океане (с 200 м/с) имеет порядок 2000 км, так что теория захваченных волн может лишь с большой натяжкой согласоваться с приближением экваториальной р-плоскости. Однако, как будет показано далее (разд. 11.9), этот способ исследования уместен для бароклинных волн и в атмосфере, и в океане. Н при этом интерпретируется как эквивалентная глубина. Типичные для атмосферы значения с — Н) равны 20—80 м/с, что дает экваториальный радиус Россби в пределах от 6 до 12 градусов широты (650—1300 км). Для бароклинных волн в океане типичные значения с находятся между 0,5 и [c.154]

Они были подробно обсуждены в [18]. Для баротропной моды /о/с обычно меньше /, обратного пространственному масштабу /-1 изменения напряжения ветра (в среднем 1000 км). Поэтому Л определяется отношением ширины бассейна Ь и масштаба и имеет значения в пределах 30—200. С другой стороны, для бароклинных мод /о/с много больше /, поэтому в этом случае Л определяется отношением ширины бассейна к- радиусу Россби и превосходит 10 000. Поскольку число Л велико, член, включающий в себя вторую производную по л , оказывается несущественным во всей области, за исключением границ, и уравнение (12.4.6) приближенно записывается в виде [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология