Направление распространения света и волновые фронты

НАПРАВЛЕНИЕ РАСПРОСТРАНЕНИЯ СВЕТА И ВОЛНОВЫЕ ФРОНТЫ [c.18]

В дальнейшем было установлено, что светорассеяние не является особым свойством гетерогенно-дисперсных систем. Оно характерно также для газов, чистых жидкостей и истинных растворов. Рассеяние света в этих системах обусловлено флуктуациями плотности и концентрации — непрерывным возникновением и исчезновением ассоциатов. В совершенно однородной среде свет не должен рассеиваться. В соответствии с принципом Гюйгенса каждую точку среды, до которой дошел фронт волны, можно рассматривать как новый источник колебаний. Вторичные колебания усиливают друг друга в направлении распространения волны и гасятся в других направлениях. Расс.матривая таким образом распространение волнового фронта, можно заключить, что в однородной изотропной среде он всегда остается геометрически подобным себе, например, плоская волна будет оставаться плоской. Если же на пути распространения плоской волны появляется локальная неоднородность (с другим показателем преломления), то каждая точка неоднородности станет [c.295]

При падении излучения нормально к оптической оси прошедший свет поляризован и наблюдаются дифракционные максимумы интенсивности [15]. Если электрический вектор поляризован параллельно г, то показатель преломления не зависит от координаты 2, тогда как для вектора, поляризованного перпендикулярно оси, показатель преломления периодически изменяется между Па и Пь. Следовательно, волновой фронт для поляризации последнего типа претерпевает изменения фазы, которая меняется вдоль г с периодом, равным половине шага спирали. Кроме того, амплитуда также может меняться, так как параллельные лучи имеют тенденцию к легкому искривлению при распространении в среде, в которой градиент показателя преломления нормален к направлению распространения [c.244]

В 3.1—3.3 мы рассматривали условия, при которых оба поля в кристалле перекрываются. В 3.4 мы имели дело с волновым полем в клиновидной пластинке, и пограничные условия на выходной грани формулировались для каждого из полей в отдельности, хотя волновые поля внутри пластинки остались неразделенными. Это было результатом того, что фронт падающей вакуумной волны был принят широким сравнительно с толщиной пластинки (рис. 21, а). Иное должно наблюдаться при падении волны с узким фронтом, например, через щель. Если бы при этом можно было обеспечить параллельность волновых векторов по ширине щели, т. е. по-прежнему принимать вполне определенный угол падения, то внутри кристалла следовало бы ожидать разделения обоих волновых полей, причем в каждом из них разделялись бы волны с различным состоянием поляризации. На выходной грани кристалла каждое поле должно давать свой вклад как в прошедшую, так и в дифрагированную волны (см. рис. 21, б). Разделение полей внутри толстого кристалла является следствием того, что распространение энергии рентгеновских волн в кристалле, так же как и в случае кристаллооптики видимого света, происходит по направлениям векторов Пойнтинга, не совпадающим с направлениями волновых векторов. Эти вопросы подробно рассматриваются в гл. 5. [c.66]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология