Напряженность действующего на ион поля

Рис. 322. Временный ход зарядки посторонних проводящих частиц радиуса д = 1 (1., взвешенных в зоне внешней области коронного разряда под действием 1) исключительно теплового движения ионов — кривая Дейтш , 2) исключительно направленного движения ионов в поле напряжённости — кривые Потенье и 5) под одновременным действием обоих этих факторов— кривые комбинированной зарядки . Начальный промежуток времени зарядки—до 0,25 сек.

Для определения подвижности электронов Таунсендом применён метод одновременного отклонения распространяющегося в газе пучка электронов электрическим и магнитным полем [913, 931, 932]. Фотоэлектроны, образованные на катоде К (рис. 122), попадают через щель 5 в область равномерного поля между Я и / о. Равномерность поля обеспечена добавочными электродами Ях, Яг, Яз- Пучок электронов претерпевает в газе некоторое рассеяние и улавливается пластинками щ, П2 и щ. Система пластинок Пи 2 и Пз сдвинута относительно оси пучка на расстояние и поэтому токи на сегменты П1 и Пз, /1 и /3 не равны между собой. Включая магнитное поле перпендикулярно к плоскости чертежа и изменяя напряжённость этого поля Н, отклоняют пучок электронов так, чтобы добиться равенства токов /1 и /3. Скорость смещения пучка движущихся в электрическом поле электронов под действием магнитного поля [c.265]

Напряжённости электрического поля /, и /3 вычислялись непосредственным суммированием по только что приведённым формулам над 88 — 96 ионами. Остаточное действие определялось интегрированием. Полученные таким образом значения /1 и /3 с точностью до 5% представлены на рис. 22. [c.104]

Как известно, при наличии электрического поля напряженности JS и магнитного поля напряжённости Н на частицу с зарядом е, движущуюся со скоростью V, действует сила [c.132]

Фокусирующее действие магнитной линзы тем больше, чем больше напряжённость поля вдоль оси и чем уже та область пространства, в которой это поле сосредоточено. Поэтому катушки магнитных линз заключают в железную оправу, а нередко снабжают специальными железными полюсными наконечниками, как это показано на рпс. 67. Кривые дают распределение продольной напряжённости нолй в изображённых на рисунке случаях. [c.197]

Определения температуры электронного газа в плазме по методу зондовых характеристик показали, что в пределах применимости этого метода при прочих равных условиях понижается по мере увеличения давления газа р. Такое поведение находится в полном соответствии с рассмотренным в 42 гл. VI балансом энергии электронов, движущихся в газе под действием э.лектрического поля напряжённости Е, [c.293]

Вид вольтамперной характеристики фотоэффекта, то-есть ход кривой, воспроизводящей зависимость фототока с катода от разницы потенциалов между катодом и улавливающим электроны анодом, определяется в случае чистых металлических поверхностей, кроме геометрической конфигурации электродов, распределением скоростей среди эмиттированных фотоэлектронов и контактной разницей потенциалов между электродами. Вследствие малой плотности фототока ограничивающее ток действие пространственных зарядов весьма незначительно и ток достигает насыщения уже при очень малой величине истинной разницы потенциалов между катодом и анодом (сумма наложенной извне и контактной разницы потенциалов). В случае сложных катодов внешнее поле влияет на эмиссию, и вольтамперная характеристика сложнее. Насыщение тока наступает и для чистых металлов лишь при сравнительно большой разности потенциалов между катодом и анодом в тех случаях, когда вследствие формы катода и анода напряжённость поля у поверхности катода настолько различна в различных точках, что при малой разнице потенциалов между анодом и катодом пространственные заряды не рассеиваются в местах наименьшей напряжённости поля у катода и ограничивают здесь плотность тока. [c.132]

В в камерах Л) и Ач лежат на одной и той же окружности радиуса К. При помощи электромагнита в камерах Лз, Аи Аг возбуждается равномерное магнитное поле, направленное перпендикулярно к плоскости чертежа. Под действием этого поля электроны двигаются по кругам, радиусы которых при данной напряжённости поля зависят от скорости движения электрона. Таким образом через отверстия В , Вг и т. д. проходят только те электроны, скорости которых лежат в узких пределах около [c.281]

Интересно влияние на пучок электронов его собственного пространственного заряда. При движении такого пучка в вакууме отрицательный пространственный заряд, созданный электронами пучка, приводит к некоторому рассеянию электронов, выражающемуся в увеличении поперечного сечения пучка по мере его продвижения вперёд. При больших скоростях пучка это действие компенсируется электродинамическим притяжением движущихся параллельно электронов. Рассеяние пучка электронов наблюдается в газе при образовании электронных лавин, вызванных единичными электронами. В тех случаях, когда в объём, занятый газом при напряжённости продольного электрического поля, равной нулю или очень малой, поступает пучок быстрых электронов, пространственный заряд созданных пучком мало подвижных положительных ионов препятствует рассеянию электронов пучка. При определённых условиях это действие особенно сильно и приводит к так называемой газовой фокусировке пучка электронов. [c.298]

Выход больщого числа электронов из катода вследствие Т-процессов представляет собой явление, подчиняющееся законам статистики. В числе электронов выходящих за какой-либо малый промежуток времени М яз элемента поверхности катода As, будут происходить флюктуации. Временные случайные увеличения 1 будут происходить также под действием случайных внешних ионизующих факторов. При таком случайном увеличении Пг произойдёт и флюктуация плотности разрядного тока. Плотность тока увеличится увеличится одновременно и плотность пространственного заряда, а следовательно, и искажение поля. Условный анод окажется перемещённым в точку Л г величина L станет меньше, напряжённость поля у катода — больше. Из экспериментальной кривой а, приведённой на рисунке 180, [c.436]

Между положительно и отрицательно заряженными частицами плазмы действуют кулоновы силы между заряженными и незаряженными частицами — поляризационные силы. Поэтому плазма представляет собой связанную систему, все частицы которой, как соседние, так и удалённые одна от другой, находятся в постоянном взаимодействии [1570]. Потенциал V в выражении (588) него градиент Е (напряжённость поля) представляют собой удобные для расчёта макроскопических явлений разряда усреднённые величины. [c.489]

Против теории безэлектродного разряда, приписывающей этот разряд индукционному действию магнитного поля [2107], были выдвинуты возражения [2108], основанные на том, что при определённом режиме тока в индуктирующей катушке напряжённость поля, созданного в газе разностью потенциалов между концами катушки, во много раз больше, чем напряжённость поля, вызванного э. д. с. индукции. Соответствующие подсчёты подтвердились опытами и противоречили опытам и теории Томсона. [c.647]

На молекулу самой среды, окружённую со всех сторон соседними молекулами, мы не можем смотреть как на частицу сплошного изотропного континуума. Поэтому напряжённость Р электрического поля, реально действующего на нашу молекулу, [c.37]

Молекула под действием напряжённости поля Е приобретает электрический момент т, и можно считать, что его среднее значение [c.38]

Феррозондовые преобразователи - устройства для измерения напряжённости магнитного поля, действие которых основано на нелинейности кривых намагничивания сердечников из магнитных материалов. Простейший трансформаторный феррозонд состоит из сердечника с двумя обмотками - возбуждения и измерительной. С помощью первой обмотки создаётся поле возбуждения Нв 1), в сердечнике возникает индуквдю В 1), которая индуцирует в измерительной обмотке ЭДС [22] [c.131]

Рассмотрим влияние магнитного поля на движение электронов в атомах вещества. В большинстве случаев ввиду малых размеров атомов можно считать, что в пределах каждого из них магнитное поле однородно. Предположим для простоты, что электрон в атоме движется по круговой орбите, плоскость которой перпендикулярна к вектору напряжённости магнитного поля (рис. 126, а). Когда магнитное поле отсутствует, на электрон действует элек- [c.294]

Б. Т р и о д. В трёхэлектродной электронной лампе—триоде— напряжённость электрического поля около катода и тесно связанная с этой напряжённостью сила эмиссионного тока с катода зависят не только от разности нотенпиалов анод—катод 11 , но и от разности потенциалов сетка—катод Так как сетка находится на более близком расстоянии от катода, чем анод, и, кроме того, в значительной степени экранирует пространство около катода от поля, создаваемого анодом, то С/с оказывает на ненасыщенный эмиссионный ток с катода гораздо большее влияние, чем напряжение на аноде 17 - Чтобы иметь возможность применить к анодному току 1ц триода закон трёх вторых, в теории триода вводят условное понятие действующего напряжения. Под действующим напряженпем 7д понимают ту разность потенциалов между сеткой и катодом, прп которой сила эмиссионного тока с катода, ограниченная пространственным зарядом, имела бы при отсутствии анода ту же самую величину, которую она имеет при напряжении на сетке 7с и напряжении на аноде 17а- Опыт показывает, что действующее напряжение 11ц может быть выражено соотношением [c.148]

Характер движения заряженных частиц в газе прп валичын электрического поля. При наличии в газе электрического поля напряжённости Е движение заряженной частицы— иона или электрона—отличается от обычного хаотического движения частиц газа на беснорядочное тепловое движение частицы под действием поля накладывается направленное движение вдоль силовой линии поля. Путь заряженной частицы от одного соударения до дрз гого уже не прямолинейный, а параболический, загибающийся в направлении поля. Частица постепенно приближается к электроду, знак заряда которого противоположен знаку заряда частицы. Описываемый частицей за какой-либо промежуток времени Дунуть Д со всеми его поворотами и зигзагами будет больше, чем то расстояние x, которое частииа за это время проходит в направлении поля. [c.159]

Этот закон представляет собой частный случай закона подобия-газовых разрядов, согласно котором г для двух подобных разрядов сила тока одинакова при одинаковом напряжепигг. Подобие двух разрядов имеет место в тех случаях, когда энергия электронов увеличивается в среднем под действием поля на одном свободном пробеге в соответствующих точках этих разрядов на одну и ту н е величину, так как при переходе от одного разряда к другому, ему подобному, в соответствуюхцих точках разрядного промежутка напряжённость поля Е увеличивается во столько же раз, во сколько уменьшается средняя длпна свободного пробега электрона В двух подобных разрядах распределение электронон по энергиям в соответственных точках должно быть одинаково. [c.239]

Применение теории линейного отклика к задачам ДОэлектриче-ской релаксации встречается с трудностью, связанной с тем, что в (П1.53) входит S — напряженность внешнего электрического поля в отсутствие образца, а не напряженность поля, действительно действующего в образце. Эти величины совпадают только для слабополярных сред. Так, из книг по электростатике [7] известно, что, если в поле напряжённости действующее в вакууме, поместить шар с диэлектрической постоянной е, то напряженность поля внутри шара равна [c.213]

В отличие от водородоподобных атомов, сложные, многоэлектронные атомы в основном и низковозбужденных состояниях не имеют собственного дипольного момента [80]. Дипольный момент у таких атомов появляется только при действии постоянного электрического поля и обычно пропорционален величине приложенного поля. Поэтому добавочная энергия, приобретаемая атомами, пропорциональна квадрату приложенной напряжённости [c.398]

В числе электронов, выходящих за какой-либо малы11 промо жуток времени из поверхности катода, будут нроисходить флюктуации. Временные случайные увеличения будут проиг ходить также под действием случайных внешних ионизующих фа .-торов. При таком случайном увеличении произойдёт и увели чение плотности разрядного тока. При увеличении плотности ток увеличится одновременно и плотность пространственного заряда, а следовательно, и искажение поля. Условный анод окажется перемещённым в точку А2, величина Ь станет меньше, напряжённость ноля у катода—больше. [c.248]

Совсем иное имеет место в газах. Ионы в газах не представляют собой обязательно составные части молекул данного газа. В газах встречаются самые разнообразные ионы положительно и отрицательно заряженные отдельные атомы, целые заряженные молекулы, а также заряженные комплексы атомов, которые никогда не встречаются в свободном состоянии при химических реакциях. В газах не происходит выделения отдельных составных частей газа на электродах с переходом их в другое агрегатное состояние, как это имеет место в электролитах, и мы обычно не замечаем переноса того или другого вещества через газ. В газе ионы отдают свои заряды электродам и диффундируют обратно Б газ в виде нейтральных частиц. Ионы в газах обряг зуются не только под действием внешних ионизаторов, но и вследствие целого ряда атомарных элементарных процессов в объёме газа и на поверхности электродов — процессов, тесно связанных с прохождением разрядного тока через газ. При самостоятельном разряде роль этих процессов значительно больше, чем роль внешнего ионизатора, и для поддержания разряда последний становится излишним. При наличии этих процессов, а также вследствие уноса ионов током и их нейтрализации на электродах концентрация ионов и свободных электронов в газе зависит от силы тока и напряжённости поля в разряде. Это обстоятельство в свою очередь является причиной несостоятельности закона Ома в газах и причиной сложного вида вольтамперных характеристик различных типов газового разряда. [c.18]

Попробуем проанализировать этот пункт новой теории несколько глубже. Выражение (686) является условием того, что под действием фотоэффекта в объёме газа около основной лавины начинают образовываться и вливаться в её канал новые, дочерние лавины. Но появление одной или даже нескольких таких лавин ещё не обусловливает собой того, что стример будет неуклонно расти от анода к катоду. Необходимы такие благоприятные для роста стримера условия, при которых вместе с вливанием каждой дочерней лавины увеличивается напряжённость поля основной лавины, а также увеличивается число излучаемых во все стороны фотонов. Возможное уменьшение одного из этих факторов с избытком должно перекрываться увеличением другого. Когда поле лавины Х одного порядка величины с полем разрядного промежутка X, вероятность осуществления необходимых для роста стримера благоприятных условий очень быстро растёт с увеличением X. О вероятности здесь уместно говорить йотому, что благодаря большому числу излучаемых головкой лавины фотонов и большого числа дочерних лавин появление и рост стримера носят статистический характер. Только быстрое увеличение вероятности появления и роста стримера, вызываемого единичной электронной лавиной, при увеличении X приводит к возможности говорить об определённом значейии пробивной напряжённости поля Xg и пробивного напряжения t/g. На самом же деле искровой пробой надо рассматривать как явление, происходящее в зависимости от случайных обстоятельств (то при не- [c.559]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология