Анизотропия испускания

Поляризованная люминесценция. Размеры частиц дисперсной фазы могут быть определены по характеристикам их люминесценции. Большинство флуоресцирующих молекул по своей природе анизотропны, и это приводит к поляризации их люминесценции. Для характеристики поляризованной люминесценции наиболее часто используются степень поляризации свечения Р и анизотропия испускания г, определяемые выражениями [c.96]

Данные анализируются следующим образом. Измеряют величину анизотропии испускания А как функцию времени [c.445]

Зависимость логарифма анизотропии испускания от времени для молекулы, имеющей одно (Л) и два ( ) времени вращательной релаксации, [c.445]

Рассмотрим подробнее физические основы метода поляризованной люминесценции. Поляризация люминесценции, или анизотропия свечения, возникает при анизотропном расположении (в момент наблюдения) анизотропных излучателей. Степень анизотропии излучателя определяется распределением электронной плотности самого излучателя и характеризуется значением Ро, получаемым для замороженных неподвижных излучателей Анизотропия расположения излучателей в момент поглощения задается анизотропией возбуждающего света. Анизотропия расположения излучателей в момент испускания определяется их вращательной подвижностью, характеризуемой временем релаксации tлo<, или углом поворота за время жизни излучателя в возбужденном состоянии. Именно эта взаимосвязь лежит в основе соотношения (1), которым описывается влияние подвижности излучателя на поляризацию люминесценции [1] при возбуждении люминесценции естественным светом [c.78]

Картины преимущественного выброса распыленных атомов наблюдались и при ионном распылении полупроводников, хотя для этих материалов анизотропия распределения менее выражена, чем для металлов. Преимущественные направления испускания — это, во-первых, <111> и, во-вторых, <100> [88, 89]. Количество материала, распыленного в этих направлениях, и ориентация этих направлений зависит от угла падения ионов. Это означает, что наблюдаемые преимущественные направления испускания обусловлены столкновениями в приповерхностном слое, а не цепочками сфокусированных столкновений. Выброс атомов в направлении <100>, по-видимому, невозможен для бездефектных структур. Андерсон и Венер [88] предположили, что такой выброс возможен, если будет занято любое из общих междоузельных положений. [c.386]

Поглощение и испускание света молекулой характеризуется определенной анизотропией . Последняя определяется направлением вектора дипольного момента соответствующего перехода. [c.26]

Анизотропия оптической среды проявляется как при испускании, так и при поглощении света. Для характеристики анизотропии поглощения света используют степень дихроизма (1 с1 = (Бц - В,)/(Вц + В,), [c.212]

Поляризация. Л обычно частично поляризована даже в случае изотропных образцов и возбуждения неполяризо-ванным светом, если угол между направлениями наблюдения и возбуждения отличен от нуля. Наиб, степень поляризации Л. наблюдается в тех случаях, когда направления возбуждения х, наблюдения у и поляризации возбуждающего света г перпендикулярны друг другу, и определяется отношением интенсивностей и 1 компонент Л., поляризованных в направлениях гид соответственно. Величина Р = — 1,)/(К + Iх) наз. степенью поляризации, а г = (1 г — /,)/(/, + Их) = З/ ДЗ -/ )-анизотропией Л. Поляризация Л. обусловлена анизотропией дипольных моментов переходов Л/,у для поглощения и испускания и зависит от угла а между ними по ур-нию Лёвшина- Перрена [c.616]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология