Анизотропия оптическая

Двойное преломление. Закон Малюса. Поляроиды и поляризационные призмы. Искусственная оптическая анизотропия. Оптически активные вещества. [c.166]

Что касается анизотропии оптических свойств дисперсных систем, то общедоступные методы их расчета отсутствуют. Отметим лишь, что коллоидных растворов иаиболее характерным свойством является дихроизм — [c.258]

Релеевское рассеяние света в газах и растворах, а также явление Керра в газах и растворах позволяют измерять независимо анизотропию оптической (электронной) поляризуемости молекул [c.228]

Если полимер содержит кристаллические структуры, сфор МИро-вавшиеся в процессе его синтеза или хранения, то кривая нагрузка— удлинение такого кристаллического полимера существенно отличается от кривой ркс. 60 и более напоминает кривую а— s для стеклообразных полимеров (см. рис. 53). Как и для стеклообразных полимеров, на кривой нагрузка — удлинение кристаллических полимеров можно выделить три характерные области (рис. 61). В области 1 деформация пропорциональна удлинению и происходит в основном за счет деформации аморфной части полимера. Структура материала таким образом не меняется. В точке перегиба (переход от области I к области II) в деформируемом образце возникает один или несколько утонченных участков — шейки, которые быстро растут. При этом происходит резкое уменьшение поперечного сечения перешедших в шейку участков образцов. К концу II области, как и в случае стеклообразных полимеров, весь рабочий участок образца переходит в шейку. Далее (область III) деформируется уже новый материал — шейка модуль его резко возрастает, удлинение падает и вскоре наступает разрыв образца (точка А). На стадии роста шейки проис.ходит ориентация кристаллов в направлении растяжения, разрушение (плавление) тех кристаллических областей, которые оказались расположенными перпендикулярно направлению растяжения, и рост новых кристаллитов, ориентированных по направлению растяжения. В образце появляется анизотропия оптических и механических свойств. [c.123]

Для коллоидных частиц часто наблюдается различие оптических свойств по разным их осям — по продольной и поперечной. Это явление называют оптической анизотропией. Оптическая анизотропия может быть обусловлена либо внутренним строением частиц, либо их несферической формой, либо искусственно вызванной ориентацией частиц. Явление оптической анизотропии особенно характерно для коллоидных растворов с палочкообразными, пластинчатыми, цепочечными частицами. В обычных условиях такие частицы располагаются совершенно хаотично в жидкой или газообразной среде и система в целом оптически изотропна (в разных направлениях [c.391]

Общая упорядоченность молекул в образце (ориентация), а следовательно, и общая анизотропия оптических свойств возникают в результате деформации растяжения (сжатия) или при специальных методах полимеризации, которые приводят к ориентированному состоянию полимера. [c.56]

Черри и Чэпмен [103] предположили, что аномально низкая величина показателя преломления лецитин-декановых пленок, получаемая из измерений угла Брюстера в соответствии с однослойной изотропной оптической моделью пленки, объясняется их оптической анизотропией. Действительно, стержневидные молекулы ПАВ (липида) обычно ориентированы перпендикулярно поверхности бислоя, что неизбежно должно приводить к анизотропии оптических свойств черной пленки. Поэтому более правильно представлять черную пленку в виде пластинки из одноосного кристалла, оптическая ось которой нормальна к ее поверхности. [c.113]

Измерение толщины. При экструзии, как уже было сказано, особенно важным является постоянство толщины пленки. С помощью автоматизации стремятся поддерживать минимальным диапазон допусков, так как отклонения приводят к снижению прочности пленок, а разные скорости охлаждения толстых и тонких участков - к анизотропии оптических и механических свойств. [c.241]

Здесь Кх есть анизотропная часть, обусловленная анизотропией оптической и электрической поляризуемости, а Кд — дипольная часть, в которую входит также и жесткий электрический момент. Обе части различным образом зависят от температуры. У дипольных веществ [c.100]

Теория явления Керра, объясняющая экспериментально наблюдаемые закономерности, была разработана Ланжевеном и Борном [3—5]. Действие поля сводится к ориентации в нем молекул. При этом причиной ориентации является анизотропия оптической (о1—02) и электрической (71— 2) поляризуемостей, а также постоянный дипольный момент молекулы ц. Установлению однородной ориентации молекул под действием электрического поля с напряженностью Е препятствует тепловое движение, что и определяет зависимость постоянной Керра от температуры. Если объектом исследования служит раствор с массовой концентрацией изучаемого вещества с, то равновесное электрическое двойное лучепреломление Апо может характеризоваться удельной постоянной Керра [c.34]

Наиболее хорошо сферолиты различимы при рассмотрении тонких пленок или срезов полимеров в оптическом микроскопе в поляризованном свете. Это связано с тем, что сферолитам присуща анизотропия оптических свойств из-за радиальной симметрии их строения. Поэтому показатели преломления света в радиальном и тангенциальном направлениях различны, и в поляризованном свете видны типичные для сферолитов картины двулучепре-ломления (см. рис. 3.12). Наблюдаемая картина объясняется тем, что ориентация кристаллографических осей в сферолите непрерывно меняется по угловой координате. Этому соответствует такое же непрерывное изменение показателей преломления по отношению к плоскости поляризации падающего света. Поэтому различные области сферолита по-разному пропускают поляризованный свет. Это приводит к возникновению светлой круговой двулуче-преломляющей области, пересеченной темной фигурой в форме мальтийского креста, плечи которого параллельны направлениям гашения падающего света. Такие сферолиты называют радиальными (см. рис. 3.12, а на вклейке). Если значение показателя преломления, измеренного в радиальном направлении, больше, чем в тангенциальном, то такой сферолит называют положительным, в противном случае говорят об отрицательном сферолите. [c.91]

Физическая сущность электрооптических эффектов в жидких кристаллах заключается в том, что любой процесс изменения их оптических свойств с помощью внешнего электрического поля имеет три главные особенности [6] Во-первых, вследствие анизотропии диэлектрической постоянной и электропроводности жидкий монокристалл (аналогично твердому кристаллу) испытывает вращающий момент, стремящийся понизить энергию анизотропного тела в электрическом поле. Во-вторых, вследствие относительно небольшой вязкости жидкости вращающий момент приводит к переориентации жидкого монокристалла за относительно короткое время (этого не происходит с твердыми кристаллами из-за сил трения). В-третьих, вследствие большой анизотропии оптических свойств любое изменение структуры образца легко фиксируется оптически в полной аналогии со свойствами твердых кристаллов . [c.161]

Плавленый кварц (кварцевое стекло) не обладает анизотропией оптических свойств по оптической однородности он почти не уступает кристаллическому, но показатель преломления и дисперсия его немного меньше, чем у кристаллического кварца. Ввиду дороговизны последнего, кварцевое стекло все чаще применяется в спектральном приборостроении. [c.46]

Измерения динамооптического эффекта Максвелла позволяют определить анизотропию оптической поляризуемости макромолекул. Последняя слагается из оптической анизотропии статистических сегментов макромолекулы (собственная анизотропия оптической поляризуемости сегментов или эффект формы сегмента), эффекта микроформы и эффекта макроформы. Эффект микроформы учитывает анизотропное распределение сегментов по направлениям их осей внутри клубка, эффект макроформы учитывает несферическое распределение массы в клубке. Эффект микроформы тесно связан с короткодействующими силами между звеньями цепи, эффект макроформы зависит в первую очередь от дальнодействующих сил. При анализе экспериментальных данных по двойному лучепреломлению в потоке основная трудность состоит в необходимости определения г.кладов в анизотропию оптической поляризуемости, вносимых каждым из этих трех эффектов. Оценка этих вкладов существенно зависит от того, какая модель макромолекулы принята за основу для теоретического анализа. [c.268]

Между тем около ста лет тому назад было установлено, что у некоторых веществ органической природы, находящихся в расплавленном состоянии, т. е. способных течь, обнаруживается тем не менее анизотропия оптических свойств (двулучепреломление). При рассмотрении в поляризованном свете, в котором обычные жидкости при скрещенных поляроидах оптически пусты, эти особые расплавы ведут себя как кристаллические вещества, т. е. деполяризуют свет и становятся видимыми. Это обстоятельство и дало основание назвать такой тип веществ жидкими кристаллами. [c.11]

Одноосная ориентация молекул, вызывающая большую анизотропию свойств полимеров, используется для получения пленок с высокими прочностными характеристиками. Разрушающее напряжение при растяжений ориентированных полимерных пленок оказывается значительно выше в направлении ориентации, чем в перпендикулярном направлении [71]. Анизотропия оптических свойств ориентированных полимеров проявляется в том, что они имеют разные показатели преломления для света, поляризованного параллельно направлению ориентации и в перпендикулярном направлении (двойное лучепреломление), а также в различии коэффициентов поглощения для этих двух случаев (дихроизм). Измерение двойного лучепреломления оказывается чрезвычайно эффективным средством исследования ориентации и напряжений в полимерах. [c.57]

В следующем разделе нами будет описана несколько иная че 1 в работах [149, 150] методика определения y по данным о светорассеянии в разбавленных, а также концентрированных растворах. При правильном применении методика определения анизотропии оптической поляризуемости молекул па основании измерений / и А растворов позволяет исследовать нелетучие вещества и тем самым существенно расширяет возможности эксперимента. [c.57]

Коэффициент рассеяния света на флуктуациях ориентации Р,,р и плотности Rпл, изотермическая сжимаемость р и эффективная анизотропия оптической поляризуемости молекул триоксана у эфф [c.447]

Если, наконец, молекулы располагаются в разных ориентациях так, что нельзя выделить какие-либо преимущественные направления, то анизотропия оптических свойств будет незначительна, а угол оптических осей 2У близок к 90°. [c.219]

Анизотропия оптической среды проявляется как при испускании, так и при поглощении света. Для характеристики анизотропии поглощения света используют степень дихроизма (1 с1 = (Бц - В,)/(Вц + В,), [c.212]

Жидкие кристаллы. Жидкими кристаллами называется группа веществ, обнаруживающих анизотропию оптических, магнитных и других свойств, и в то же время текучих, как обычные ясидкости. Все эти вещества состоят из продолговатых органических молекул, которые в изотропной фазе ориентированы хаотически, а в жидкокристаллической имеют некое преимущественное направление ориентации. Всего в настоящее время известно более 2000 жидких кристаллов. Различают нематические, [c.14]

К экзальтации диамагнитной восприимчивости близок индекс, основанный н1а анизотропии оптической поляризуемости [74]. С магнитной анизотропией связан. также индекс, основанный на эффекте Фарадея, — экзальтация вращения плоскости поляризованного света образцом ароматического вещества, помёщенным в магнитное поле,, по сравнению с вращением для гипотетической модели с локализованными связями, вычисленным по инкрементам [75]. [c.25]

Такое правильное расположение огромного числа молекул (или других частиц) делает возможным применение специальных методов исследования. Например, анизотропия оптических, электрических, магнитных или механических свойств кристалла может быть связана с анизотропией его молекулярных свойств, в частности таких, как повышенная поляризуемость ароматической молекулы в плоскости системы ароматических колец. Но наиболее важным следствием является возможность диффракционного анализа. В 1912 г. Лауз впервые высказал предположение, что кристалл представляет собой трехмерную решетку с размерами сеток, подходящими для диффракции рентгеновых лучей это предположение было быстро подтверждено практикой рентгеновского эксперимента, а в дальнейшем аналогичные эффекты были получены с помощью пучков электронов, нейтроно в и других излучений. До сих пор в большинстве структурных работ использовалось рентгеновское излучение, и именно о нем будет идти речь в начале этой главы. [c.54]

В кристаллах применение поляризационно-оптического метода осложняется тем, что в общем случае анизотропия оптических и упругих свойств кристалла различна, поэтому нанравления осей онтической индикатрисы для индуцированного двупреломления не совпадают с направлениями главных напряжений. Из-за этого количественные расчеты напряжений по измеренному двупре-ломлению удается проводить лишь для немногих ориентировок, в которых эти направления совпадают. Например, для кубических кристаллов классов тЗт и 43т такое совпадение имеет место при условии, если свет распространяется вдоль [100], а механическое напряжение действует в плоскости (100) или (110). Для таких направлений уравнения (4.94) приводятся к виду [c.289]

Рассмотрение кинетики дипольной поляризации и эффекта Керра в растворах жесткоцепных полимеров, как мы видели, показывает полную идентичность механизмов молекулярной ориентации в этих двух явлениях (рис. 3). Это позволяет рассматривать эффект Керра как результат ориентации кинетически жестких молекул с постоянным дипольпым моментом ( 1 )4 , определяемым формулами (9) и (10) и с анизотропией оптической поляризуемости ух — 72 согласно выран ению (4). [c.152]

Анизотропия оптических, магнитных и других свойств кристалла обусловлена анизотропией молекул, а последняя в конечном итоге зависит от их формы — удлиненной, плоской или объемно вытянутой. Это обстоятельство также помогает сделать выбор между несколькими допустимыми стереохимическими конфигурациями молекулы. Дальнейшее уточнение структуры связано с учетом принципа плотной упаковки молекулы в кристалле должны располагаться так, чтобы свободное пространство между ними было минимальным (выступы одной молекулы входят во впадины соседней молекулы). Применение принципа плотной упаковки обеспечивает соответствие между положением молекулы в элементарной ячейке и ее структурой, т. е. с величинами ковалентных радиусов атомов, направлениями связей, валентными углами и т. д. Например, для парафинового углеводорода СНз(СН2)дСНз рентгенографическим путем найдено решетка моноклинная (а Вт с, а=7=90°, р 90°) с параметрами а=7,4 А, 6=5,оА, с=12,7 А в элементарной ячейке находится 5 молекул. [c.71]

При поляризационно-о птичбских исследованиях анизотропных растворов видна четкая картина анизотропного рассеяния света, связанная с наличием анизотропии оптических свойств (отсюда и название анизотропные растворы ). Анизотропные растворы вследствие своей гетерогенной структуры мутные на вид. Многие свойства анизотропных растворов аналогичны свойствам жидких кристаллов, поэтому их также часто называют жидкокристаллическими, или мезоморфными. [c.70]

Тип структуры <см. рис. 20) Расположение звеньев в макромолекуле Расположение макромолекул в пленке структур-ная (текстура на рентгенограмме) Анизотропия оптическая (двойное лучепре- ломление) [ механиче- ская [c.93]

Анизотропия тензоров электрической и оптической поляризуемости проявляется т электрическом двойном лученреломлении (явление Керра), анизотропия оптической поляризуемости, кроме того, — в деполяризации релеевского рассеяния. Если пренебречь различием оптической и электрической поляризуемост13Й (вдали от области поглощения света их можно считать совпадающими с точностью до постоянного множителя), то постоянная Керра выразится формулой [c.116]

Измерена электропроводность двухлористого и двубромистого трифенилвисмута в ацетонитриле [75]. Проведено гониометрическое исследование кристаллов двухлористого трифенилвисмута [76], а также рентгеноструктурное исследование трифенилвисмута [77—79] и двухлористого трифенилвисмута [76, 78, 80]. Определена анизотропия оптической поляризуемости трифенилвисмута [81] изучено релеевское рассеяние света трифенилвисмутом в циклогексане [82] исследована фотоионизация трифенилвисмута в газовой фазе [83]. Приведены данные по изоморфизму соединений типа ( gHJaE (Е — Р, As, Sb, Bi) [84]. Тщательно очищенный трифенилвисмут служил в качестве исходного материала при проверке величины атомного веса висмута [85, 86]. [c.391]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.485 ]

Коллоидная химия (1959) -- [ c.67 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.485 ]

Прочность и разрушение высокоэластических материалов (1964) -- [ c.139 ]

Жидкокристаллический порядок в полимерах (1981) -- [ c.62 , c.63 ]

Энциклопедия полимеров том 1 (1972) -- [ c.0 ]

Энциклопедия полимеров Том 1 (1974) -- [ c.0 ]

Органическая химия Издание 3 (1977) -- [ c.317 ]

Физико-химия полимеров 1963 (1963) -- [ c.129 , c.465 ]

Физико-химия полимеров 1978 (1978) -- [ c.423 ]

Жидкокристаллический порядок в полимерах (1981) -- [ c.62 , c.63 ]

Новейшие методы исследования полимеров (1966) -- [ c.0 ]

Конфигурационная статистика полимерных цепей 1959 (1959) -- [ c.39 , c.40 , c.258 , c.318 , c.362 ]

Теоретические основы органической химии Том 2 (1958) -- [ c.135 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология