Лучистый поток полусферический

Мощность излучения Ы, проходящего через какую-либо поверхность, называется лучистым потоком, а мощность, излучаемая элементом поверхности в полупространстве, — полусферическим лучистым потоком. [c.58]

При расчетах лучистого теплообмена используются понятия о лучистом потоке О, энергии Е и интенсивности излучения 1х, которые мог> т относиться как к полусферическому излучению, так и к излучению в заданном направлении [2]. [c.10]

Полусферический лучистый поток — количество энергии, излучаемое элементом поверхности йЗ в полупространство в единицу времени (II = Е й8, где —энергия полусферического излучения. Интенсивность полусферического излучения 1х = (1Е с1 к, где К — длина световой волны. [c.261]

Ф — коэффициент облученности, представляющий отношение величины лучистого потока, падающего,на тело, к полусферическому лучистому потоку, испускаемому другим телом. [c.344]

Мощность излучения Q, проходящего через какую-либо поверх-но сть, называют лучистым потоком, а мощность, излучаемая элементом поверхно сти в полупространстве, называют полусферическим лучистым потоком. [c.371]

Падающие полусферические лучистые потоки по глубине топки измерялись радиометром нестационарного теплового режима. Основные измерения проводились через лючки, расположенные в центральной части экранов. Установленные закономерности изменения падающих лучистых потоков по глубине пылесланцевых и мазутных топок (в направлении, перпендикулярном к плоскости экранов) представлены в виде [c.173]

Иногда называемая излучательной способностью, общей полусферической интенсивностью или плотностью лучистого потока [c.88]

Поскольку средняя полусферическая излучательная способность газообразного тела на его поверхность Л равна е , то поток лучистого тепла может быть выражен так [c.478]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Процессы лучистого и конвективного теплообмена подвергались экспериментальному исследованию в камерах сгорания различных конструкций в стендовых и натурных условиях. При этом использовалась аппаратура для измерения полусферических падающих лучистых потоков (радиометры с эллиптическим зеркалом) и суммарных (лучистых и конвективных) потоков тепла (торцевые калориметры). Найдены критериальные зависимости для расчета коэффициентов конвективной теплоотдачи с внешней и внутренней сторон пламенной трубы, а также эмиссионные характеристики факела, позволяющие производить приближенный расчет средней температуры стенки [Шатиль, Хайновский, 1963]. Дополнительным расчетом может быть найдено превышение максимальной температуры обечаек пламенной трубы над средней [Шатиль, Хайновский, 1962]. [c.428]

Законы теплового излучения. Поток теплового излучения или энергия теплового излучения Е количественно представляет собой формальный аналог удельного теплового потока д, но по своей природе — суммарный (диффузный) полусферический лучистый поток энергии с единицы поверхности, т. е. удельную мощность тепловой радиации во всех направлениях и при всех длинах волн. По своему происхождению излучение Е классифицируется на собственное Есоб, падающее пад, т. е. получаемое со стороны, отраженное от поверхности тела Я отр, поглощенное телом (средой) погл> проходящее через тело / прох> эффективное (суммарно излучаемое и отраженное телом) эФФ = -Ё соб + Ео р. [c.258]

Резольвента излучения и ядро имеют определенный физический смысл. Резольвента Гм,/ представляет собой отношение элементарного лучистого потока с площадки на единичную поверхность в точке М с учетом многократных отражений от границы системы к элементарному полусферическому лучистому потоку собствеиного излучения с площадки йРц. Иначе говоря, резольвента Гм.г есть отношение элементарного разрешающего углового коэффициента с площадки (1Рк иа площадку йРм к величине площадки йР [см. (17-116)]. Аналогично этому и в соответствии с (17-117) ядро уравнения Км я есть отношение элементарного углового коэффициента с (1Рк на йРм к величине площадки йРп. [c.408]

Лучистый поток ёдх по всем направлениям с одной стороны площадки с1А1 может быть получен путем интегрирования уравнения (4-6Ь) по полному полусферическому углу 2я над площадкой ёАг, [c.96]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология