Перенос энергии излучения

Введя члены, о которых говорилось в предыдущих параграфах, в формулу (39), получим следующее окончательное выражение для вектора потока тепла в отсутствие заметного переноса энергии излучением [c.573]

В данной книге основной упор сделан на атомных и молекулярных аспектах задач, а не на расчетах переноса энергии излучения, которые с достаточной полнотой изложены в астрофизической и технической литературе. [c.14]

Перенос энергии излучения имеет важное значение нри решении многих задач прикладных наук. Примерами, интересными с практической точки зрения, являются теоретические расчеты переноса тепла, измерения температуры пламен, определение состава газа и возбуждения за фронтом ударных волн, а также спектральный анализ изотермических многокомпонентных газовых смесей. Обычно удовлетворительное (теоретическое) описание указанных явлений возможно только для равновесного (теплового) излучения. Поэтому курс по применению теории переноса энергии излучения целесообразно начать с обзора основных законов и описать в обш,их чертах (качественно) методы, применяемые при расчетах характеристик теплового излучения. [c.15]

Вследствие того что при количественных исследованиях переноса энергии излучения используется большое число параметров, крайне важно принять ряд определений и обозначений (табл. 1.1). Спектральные параметры будем получать, прибавляя к этим обозначениям индексы X, V или (О, которые будут соответствовать измеренным величинам в интервале длин от X до + (IX, в интервале частот от V до v- -dv и в интервале волновых чисел от со до со+ о). Характеристики черного тела, рассматриваемые в этой г.лаве — испускаемый поток излучения, сила света, светимость, яркость источника,— будут отмечаться значком °. [c.15]

Определения и обозначения величин, используемых при исследованиях переноса энергии излучения [5] [c.16]

При теоретическом рассмотрении переноса энергии излучения мы будем иметь дело только с дипольными переходами. Поэтому в дальнейшем ограничимся рассмотрением матричных элементов Р- [c.123]

МАТЕМАТИЧЕСКАЯ ФОРМУЛИРОВКА ЗАДАЧ ПЕРЕНОСА ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ НЕОДНОРОДНОГО ГАЗА С ПОМОЩЬЮ ПРОИЗВОДНЫХ от ПОЛУСФЕРИЧЕСКИХ ИСПУСКАТЕЛЬНЫХ СПОСОБНОСТЕЙ [c.330]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПЕРЕНОСА ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ ОДНОРОДНОГО ГАЗА [c.333]

ВЫЧИСЛЕНИЕ ПЕРЕНОСА ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ КОЛЕБАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНЫХ ПОЛОС С ПОСТОЯННЫМИ СРЕДНИМИ ПОКАЗАТЕЛЯМИ ИОГЛОЩЕНИЯ [2 [c.334]

ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ В ОБЛАСТИ ТОРМОЖЕНИЯ [c.341]

Однако супрамолекулярная химия при всех своих волнующих перспективах и животрепещущей увлекательности лежит за пределами темы нашей книги. Адресуем читателя к более специализированной литературе по этому предмету [Ъ2%, 33а, 38а,о]. Тем не менее, поскольку уж мы затронули базовые концепции и синтетическую стратегию этой области, перечислим в заключение основные проблемы, с которыми она сейчас имеет дело [38о]. Это устройства молекулярной фотоники, способные оперировать в режиме поглощение световой энергии/перенос энергии/излучение, свет/электрон или свет/ион устройства молекулярной электроники, сконструированные как молекулярные провода и переключатели, чувствительные к окислительновосстановительным или световым сигналам молекулярно-ионные устройства, способные образовывать трубки, монослои или грозди трубок, каналы для ионного транспорта программируемые молекулярные системы, способные к самосборке и, в конечном счете, к самоорганизации в форме, определяемой элементами молекулярного узнавания создание супрамолекулярных систем селективного узнавания субстратов, способных проводить требуемые химические трансформации с эффективностью и селективностью, свойственными ферментативному катализу. Как указывал Лен [38о], общей нитью всех областей супрамолекулярной химии является информация, запи- [c.509]

КОМПОНЕНТЫ НАГРЕТОГО ВОЗДУХА, УЧАСТВУЮЩИЕ В ПРОЦЕССЕ ПЕРЕНОСА ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ [1, 4] [c.343]

ПРИБЛИЖЕННЫЕ ОЦЕНКИ ПЕРЕНОСА ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ И ИЗМЕНЕНИЙ ТЕМПЕРАТУРЫ ТОПЛИВ ЖИДКОСТНЫХ РАКЕТНЫХ ДВИГАТЕЛЕЙ [c.480]

Авторитетная оценка эффективности аналитических методов расчета переноса энергии излучения дана, например, Чандрасекаром [1]. В последующем изложении мы ограничимся сравнительно простыми примерами, имеющими значение в связи с изучением горения в жидкостных ракетных двигателях. Повышение температуры химических компонент па каждом этапе жидкой или газообразной фазы реакций приводит к увеличению скорости реакции ). Предлагаемое рассмотрение может быть применено для приближенной оценки верхних пределов радиационного повышения температуры движущихся газов и капель жидкости. [c.480]

Оценки переноса энергии излучения [c.481]

Суммарный перенос энергии излучения на единицу площади дается выражением [c.483]

Оцените влияние переноса энергии излучения па горение жидких капелек в стандартной форсунке. [c.485]

Теплообмен при совместном переносе энергии излучением, теплопроводностью и конвекцией. [c.2]

Как видно пз этой формулы, критерий радиационного теплообмена стенкн в слабой мере зависит от температуры стенки и среды и определяется в основном критерием оптической плотности среды (критерий Бугера Вн = А /) п степенью черноты стенки. Непрерывное изменение температуры среды но мере приближения к стенке позволяет предполагать, что и интегральный характер вектора переноса энергии излучения от среды к стенке не может существенно изменить слабую зависимость критерия радиационного теплообмена стенкн от температуры. [c.219]

Задача нагрева решается в рамках задач теплообмена излучением, т.е. определяют плотность излучения, на поверхностях теплообмени-вающихся тел по заданным температурным распределениям (прямая задача), либо отыскивают температуры по значениям радиационных потоков (обратная задача). В более общей постановке эти задачи относятся к процессам переноса энергии излучения [5]. Дифференциальное уравнение переноса, определяющее изменение интенсивности излучения в поглощающей и излучающей среде, в стационарном случае имеет вид [c.95]

Гарднер [43] интерпретировал деструкцию ПММА с добавками под действием радиации как результат реакций одновременно возникающих ионов и возбужденных состояний. Энергия возбуждения при этом может переноситься на большие расстояния, однако превращения возбужденных состояний с меньшей вероятностью вызывают деструкцию, чем положительные ионы, мигрирующие в меньшей степени, но зато имеющие гораздо большую склонность реагировать с макромолекулой в разрывом цепи. Предложенный путь переноса энергии излучения на ПММА согласуется с исследованием Вильске [44], который наблюдал перенос энергии излучения на расстояние более 1000 мономерных звеньев и через 2—3 мономерных звена. Установлено, что при пульсационном радиолизе ПММА в присутствии дифенила возникают анионы, причем катионы полностью отсутствуют [45]. [c.231]

Независимо от принятого механизма ясно, что явление меж-молекулярного переноса энергии излучения в конденсированных системах вполне реально и играет очень важную роль. Две важные группы доказательств приводят к это.му заключению. Первая связана со сцинтилляциями, вызываемыми ионизирующими излучениями в разбавленных твердых или жидких растворах флуоресцирующих веществ в нефлуоресцирующих растворителях. Предприняты многочисленные исследования таких систем [35—42, и из них отчетливо вытекает, что энергия, поглощенная растворителем, может эффективно переноситься к флуоресци- [c.71]

Лучения в первой степени 2) температурная зависимость -скорб-сти процесса очень мала 3) кислород не ингибирует радиационную полимеризацию гексина-1 и циклогексилацетилена, а в случае фенилацетилена даже ускоряет ее 4) при полимеризации в растворах этилацетата и нонана для всех трех мономеров наблюдается сильный перенос энергии излучения к молекулам мономера и полимера. Все эти особенности являются следствием образования в процессе радиационной полимеризации сильно сопряженных систем. По мере роста полимерного радикала увеличивается степень делокализации свободного электрона по сопряженной цепи и падает его реакционная способность. Четко разграниченные процессы обрыва и продолжения заменяются единым процессом затухания цепи. Предложенный механизм позволяет понять особенности радиационной полимеризации ацетиленовых производных 25. [c.95]

Целью всего последующего изложения является наглядная демонстрация необходимых в дальнейшем соотношений. Попыток классифицировать их в историческом аспекте сделано не будет. Читатель, интересуюпщйся эволюцией науки, имеющей дело с проблемами переноса энергии излучения, найдет наиболее полную дискуссию по данному вопросу в работе [5].— Прим. ред. [c.17]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Введение (13.27) в общее выражение для переноса энергии излучения (13.11) приводит к соотноп1ению для И , пригодному для численного интегрирования. Таким образом, [c.337]

В последние годы в связи с бурпым развитием астронавтики и ракетной техники проведена большая экспериментальная [1] и теоретическая работа [2—6], посвященная оценке переноса энергии излучения при вхождении тел в атмосферу Земли. Остановимся на некоторых теоретических исследованиях, которые могут служить хорошей иллюстрацией методов расчета излучательных способностей газов. Качественные теоретические соображения, на основании которых проводятся расчеты излучательной способпости воздуха, высказаны в работе [4]. Расчеты излучательной способности, обусловленной электронными переходами N0, описанные ниже, разработаны Бете [2] п Томсоном [3]. Мы не будем подробно обсуждать методы численных расчетов [2, 5] излучательной способности газов, так как, но-видимому, всегда можно разработать соответствующую программу для электронно-счетной машины, если только достаточно хорошо известны физические параметры, определяющие излучение. [c.341]

В выражение для переноса энергии излучения, записанное в нред-положепии справедливости закона косинуса, входит константа пропорциональности. Покажем, что она равна светимости, деленной на я. Этот результат легко получить, рассматривая черный излучатель с элементарной нлопщдкой dA (фиг. 14.1). Общая передача энергии от dA. к dA [c.341]

Заметим, что все теоретические расчеты выполнены в предположении существования равновесных условий и что полученные оценки излучательпой способности могут содерн ать большие ошибки, если существуют значительные неравновесные вклады в величину полного переноса энергии излучения. [c.344]

Вопрос, который мы рассмотрим в этой главе, является лишь частью гораздо более сложной задачи — расчета полного количества энергии, излучаемой водородом,— нри решении которой необходимо принимать во внимание излучение не только Н, но и Н, 1Р, Н. и 1Ц. Теоретический расчет полного равновесного испускания энергии излучения нагретых атомов водорода на нервый взгляд кажется наиболее простой задачей среди задач по расчету излучения газов, так как предварительно могут быть определены абсолютные интенсивности и контуры линий. Тем не менее, как станет очевидным из последующего изложения, при оценке фактических излучательных снособностей возникают большие трудности. Перенос энергии излучения от нагретых атомов водорода представляет немалый интерес в обширном многообразии практических задач (силовые установки, использующие независимый источник энергии с водородом и качестве рабочей жидкости, различные астрофизические задачи и т. д.). [c.386]

Ранее была опубликована дискуссия по проблеме переноса энергии излучения для жидких топлив, при этом не учитывались надлежащим образом излучательная способность в телесный угол и граничные поверх-постн [2]. Здесь мы проведем упрощенное рассмотрение [3] для поглотителей, движущихся вдоль оси прямоугольного цилиндра. [c.480]

Формулы (19.2) и (19.8) дают законченное решение задачи о переносе энергии излучения на единицу площади оснопаиия прямоугольного цилиндра В" предположении, что излучающая система при температуре Т имеет постоянный массовый ноказате [ь ноглощения /г. В табл. 19.1 приведены значения фуикции Ф (z) для соответствующих значений г. [c.482]

Рассмотрим геометрическую картину, нриведенную на фиг. 19.2. Приемники, движущиеся с постоянной скоростью V, через интервал времени I оказываются на расстоянии над основанием и на расстоянии г —VI от верха. Сравнение фиг. 19.1 и 19.2 показывает, что (19.2) при-.менимо к двум цилиндрам, разграниченным плоскостью ОО. Таким образом, суммарный перенос энергии излучения с каждой стороны в единицу времени на единицу п.,гощади поверхности, на которую падает излучение, равен [c.482]

Повышение температуры элемента объема, подсчитанное с помощью (19.17) или (19.19), в лучшем случае верно до порядка величины из-за множества допущений, принятых при выводе выражения для Q. Используя значения для Q, вычисленные в разд. 19.1, находим, что АГ порядка 50° К для характерной поглощающей газовой среды с К = Для маленьких капелек жидкости К может быть на 2 порядка больше, в то врвлмя как возможно, на 3 порядка меньше по величине. Отсюда можно сделать вывод, что повышение температуры порядка нескольких градусов Кельвина может иметь место вследствие переноса энергии излучения в стандартных ракетных двигателях небольшого размера жидким топливам. [c.485]

Несмотря на то, что перенос энергии излучением интересовал физиков в течение относительно длительного периода времени, только в последнее время основные уравнения, описывающие перенос энергии в поглощающей среде, были применены к решению различных инженерных задач. Такого рода решения имеются в работах Висканта [Л. 4], Усиски-на и Спэрроу [Л. 6] и Гo yлapдa Л. 7]. Здесь будет дано подобное рассмотрение задачи при использовании следующих упрощающих допущений [c.141]

При изучении полимеризации фенилацетилена в растворах но-нана и этилацетата было установлено, что выход полимера резко отличается от ожидаемого согласно правила аддитивности (так, например, в системе этилацетат — метилметакрилат выход полимера соответствует количеству энергии, поглощенной метилметакри-латом ). Эти данные дают основание предполагать, что в процессе полимеризации фенилацетилена имеет место эффективный перенос энергии излучения, поглощаемой молекулами растворителя, к молекулам мономера. Интерпретируя результаты экспериментальных [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология