Излучательная способность

Закон Стефана—Больцмана. Закон Стефана—Больцмана гласит, что излучательная способность абсолютно черного тела Ед пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры Т. Этот закон для технических расчетов обычно записывают в виде [c.166]

Относительная излучательная способность или степень черноты газа Ёз определяется как отношение лучеиспускательной способности газа Е ккал мЧас к лучеиспускательной способности абсолютно черного тела о ккал/м час при температуре газа Т, т. е. [c.142]

Излучательная способность (коэффициенты теплового поглощения] твердых тел [c.192]

Излучательная способность пламени возрастает в ряду углеводородов [c.147]

Трехатомные газы (углекислый газ, водяные пары и др.), обладающие большой поглощательной способностью, имеют и высокую излучательную способность. Двухатомные газы (азот, кислород и др.) в тех же условиях являются практически прозрачными и их излучением можно пренебречь. [c.167]

Интенсивность излучения, обозначенная здесь символом количественно определяется как мощность, излучаемая с единичной площади источника (размерность - Дж/(м2 с)). Интенсивность теплового излучения тела является функцией его абсолютной температуры Тд, возведенной в четвертую степень (Тд)", и его излучательной способности, представляющей собой долю излучения по отношению к испускаемой "черным телом" или идеальным источником тепла при той же температуре. Противоположностью черного тела является зеркало, у которого излучательная способность приближается к нулю. [c.168]

Рис. 2. Записимость излучательной способности от длины полны для разных материалов

Излучательная способность алюминия Е1-=е2=0,05. Расчет [c.233]

В основу практических расчетов лучеиспускания газов положен закон четвертой степени абсолютной температуры, хотя газы не подчиняются точно этому закону. Такое допущение условно, но оно упрощает расчеты. Для уточнения затем вводится поправка на относительную излучательную способность газа, определяемая экспериментально. [c.142]

Пламена по излучательной способности могут быть подразделены на несветящиеся и светящиеся. Несветящиеся пламена дают инфракрасное излучение за счет СОа й НаО, имеющее полосатый спектр (селективное излучение). Светящееся пламя содержит в качестве важнейшего источника излучения мельчайшие частицы пыли и сажи, образующиеся в процессе разложения метана. [c.66]

Высокие значения коэффициента поглощения k не означают одновременно, что материал характеризуется высокими значениями поглощательной (а) или излучательной ( ) способности. Напротив, если все передаваемое излучение поглощается в очень тонком слое вблизи поверхности, то большая часть падающего излучения вообще не поглотится, а будет отражена. Это утверждение может показаться противоречивым, но оно применимо ко всем видам волн. [c.193]

Различные материалы, применяемые для изготовления теплообменного оборудования, имеют следующую излучательную способность [c.168]

Количество излучаемой энергии зависит от излучательной способности тела, от температуры тела, от состояния поверхности тела и его свойств. [c.166]

Для материалов, используемых в технике, излучательная способность Е при данной температуре меньше, чем излучательная способность черного тела Е . Отношение этих величин г = = Е/Ео называется степенью черноты тела. [c.166]

Излучательная способность Е в пределах телесного угла 2я и угловая интенсивность излучения в направлении нормали связаны следующим соотношением В = /я (IX,53) [c.167]

Излучательная способность (степень черноты) [c.5]

Замечание. Случай 1оИ>0, рассмотрен в работе [1]. Если излучательные способности поверхностей 81 и 8 не известны, следует предположить, что они равны единице, чтобы получить контакт максимальной термической проводимости. Минимальную термическую проводимость можно получить, предположив, что [c.232]

Рис. 1. Излучательная способность смсси углекислого газа и водяного пара при Pli 0 P 02 полном давлении 0,1 МПа 1б1

Здесь I — коэффициент теплопроводности газа й — диаметр сферы а—средняя длина свободного пробега молекул газа, которую можно получить из (15) у — коэффициент аккомодации е — излучательная способность Тт — среднее логарифмическое абсолютных температур стенки и первого слоя частиц. [c.433]

Даже учитывая изменение излучательной способности с температурой, которое получено в [11], в практических [c.448]

Кроме того, радиационная составляющая процесса теплообмена увеличивается по отношению к составляющей за счет перемешивания частиц, когда растет средний диаметр частицы [12]. В противоположность низкотемпературным системам максимальные коэффициенты теплоотдачи в высокотемпературных условиях нужно ожидать в более высоких газовых слоях, когда происходит энергичный барботаж пузырьков газа через слой. Это делает слой более разреженным, так что воздействие поверхности теплообмена может глубже проникать внутрь слоя, где меньше чувствуется влияние стенки на локальную температуру и поведение ядра слоя больше похоже па абсолютно черный излучатель. Приемлемая эффективная излучательная способность Вег между поверхностью и слоем при обычных обстоятельствах составляет около 0,7. [c.448]

При наличии другого зеркала п кроме зеркального изображения / в т необходимо учесть также изображение в п. Таким образом, получим зеркальное изображение в п отраженной в т поверхности /. На рис. 1 проиллюстрировано понятие одно- и многократного отражения. Использование представления о зеркальном изображении предполагает отсутствие зависимости отражательной способности зеркал от угла падения и, следовательно, отсутствие такой же зависимости поглощательной и излучательной способностей. В рамках данного представления пренебрегаем связанными с направлением изменениями и поляризацией. [c.478]

Закон Кирхгофа. Излучательная Е и поглощательная А способности тела подчиняются закону Кирхгофа, который устанавливает, что при данной температуре отношение излучательной способности тела В к его поглощателыюй способности А равно излучательной способности абсолютно черного тела Ео при той же температуре, т. е. [c.167]

Р — излучательная способность газа. Видно, что плотность потока падающего излучения включает две составляющие прошедшее излучение стенки и излучение газа. Подставив в уравнение (1) величины/+ и / в предположении изотермичности стенок, получим [c.494]

Качестве массового множителя принимается излучательная способность газа. Очевидно, уравнение (5) требует последующего интегрирования по спектру, Здесь, однако, мы обратимся к геометрическим аспектам процесса переноса. [c.495]

В. Излучательная способность проводников. В результате главным образом сильного взаимодействия фотонов со свободными электронами коэффициент поглощения в инфракрасном диапазоне проводников очень велик это означает, что только тонкий приповерхностный слой проводящего тела участвует в радиационном обмене с окружением. В соответствии с этим их отражательная способность высока, а излучательная способность (которая равна поглощательной способности) низка. (Большие значения коэффициента поглощения имеют место при низкой поглощательной способности, об этом см. выше). [c.194]

UA ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.193]

Излучательная способность газов пропорциональна произведению парциального давления газа р на толщину з лучеиспускаю-щего слоя. [c.142]

Интенсивность излучения продуктов сгорания, как и склонность топлив к отложению нагара и дымлению, характеризуется люминометрическим числом (Л. Ч.) и высотой некоптящего пламени (Япл) [32, 150, 151]. Соответствие излучательной способности (по температуре стенки жаровой трубы) люминомет-рическому числу для широкого диапазона углеводородов и реактивных топлив подтверждается зависимостями, представленными на рис. 4.40. По современным представлениям Л. Ч. реактивных топлив должно быть не менее 50 для отечественных реактивных топлив оно находится на уровне 45—55. [c.147]

Радиационная составляющая Оценки радиационной составляющей представляют наибольшую трудность. Излучение определяет передачу теплоты в режиме переноса теплоты частицами, и этот эффект тем заметней, чем больше размеры частиц, потому что поверхность теплообмена получает энергию излучением со всей видимой поверхности частиц. Относительно меньшее количество теплоты передается теплопроводностью от частиц к теплопередающей поверхности через короткий газовый промежуток, расположенный вблизи точки контакта [1]. Хотя частицы, используемые в высокотемпературных псевдоожиженных слоях, вероятно, должны быть сделаны нз огнеупорного материала и поэтому должны обладать низкой излучательнон способностью, эффективная излучательная способность частиц в объеме слоя, так же как и видимая на поверхности слоя, отличается от излуча-тельной способности отдельной изолированной частицы. В (10J представлещл измеренные величины излучательной способности (табл. 1), которые в 111) оценены как заниженные на 10—20%. [c.448]

В. Поглощательные и излучательные характеристики. Поглощательная способность системы поверхностей (значение ее заключено между О и 1) определяет долю падаю-нгего излучения, поглощенную системой поверхностей. Степень черноты (излучательная способность — значение ее тоже заключено между О и 1) определяет, какая доля излучения черного тела в действительности излучается системой поверхностей. Чем определяются эти величины Очевидно, они зависят от используемой системы поверхностей. материала, из которого она изготовлена, его структуры, определяемой обработкой, толщиной окисных пленок, неровностями и т. д. Если структура поверхности стабильна (это не всегда имеет место), то радиационные характеристики рассматривают как функции термодинамического состояния, определяемого температурой Т.,. Более того, характеристики зависят от природы теплового и.злучения направления и длины волны, а иногда и поляризации. [c.454]

Рассмотрим излучающую поверхность / с В,-= 1 и 1зсе Ву О, 1ф/. Если предположить, что из ( испущено N лучей, все с энергией в,7Л (е,- — полусферическая излучательная способность поверхности ), то суммарная энергия лучей, поглощенных поверхностью /, определяет коэффициент нереноса излучения Если поверх- [c.479]

Необходимо ясно различать два поверхностных эффекта — влияние геометрических свойств поверхности и влияние состояния поверхности. В [15] предполагалось, что различия п поглощательной и излучательной способностях металлов, связываемые с шероховатостью поверхности, вызваны, скорее, поверхностным повреждением, чем поверхностной геометрией, В [16] использовалась платина, которая легко обжигается без окисления, и было показано, что излучательная сноеоб Юсть шероховатой отожженной платины практически такая же, как у гладкой и отожженной, однако существенно отличалась от [c.482]

Практически любой расчет теплообмена требует знания одного или нескольких физических параметров жидкостей, газов или поиерхностей, на которых происходит теплообмен. Именно важность информации о физических свойствах для указанных целей побудила редакторов нклю-чить в справочник часть, посвященную этим свойствам. Для расчетов процессов переноса теплоты, массы и импульса инженер-теплотехник должен хорошо понимать физическую природу явлений, обусловливающих различные параметры, используемые в этих расчетах, а также их зависимость от других параметров, таких, как давление и температура. По этой причине в первых разделах настоящего тома рассматриваются физические свойства различных веществ. Сначала обсуждаются свойства чистых жидкостей и газов (разд. 4.1). Во многих теплообменных устройствах газы и жидкости представляк5т собой смеси нескольких компонептов, и следующий раздел (разд. 4.2) посвящен обсуждению свойств таких смесей, включая их равновесные термодинамические свойства. В обоих разделах изучаемая среда рассматривается как ньютоновская, в то время как фактически многие используемые на практике жидкости обнаруживают свойства неньютоновских сред. Приводить данные о реологических свойствах неньютоновских жидкостей — занятие не слитком продуктивное, поскольку они сильно меняются в зависимости от ситуации. Поэтому основное внимание уделено экспериментальному определению и (там, где это возможно) расчету характеристик этих жидкостей эта тема подробно рассмотрена в разд. 4.3. Свойства твердых тел необходимо знать в расчетах теплообмена не только в тех случаях, когда теплообмен обеспечивается за счет теплопроводности (при этом должны быть известны теплопроводность твердого тела, его теплоемкость и плотность), ио также и при теплообмене излучением, где излучательная способность поверхности имеет исключительно важное зна- [c.147]

Для многих технических целей поверхности с большой точностью могут рассматриваться как серые. Но свойства многих поверхностей отклоняются от описанных выше для различных длин волн вследствие резонансных эффектов, которые аналогичны явлениям, связанным с полосами излучения в газе. Кроме того, излучательная способность меняется в зависимости от направления излучения. По. этой причине приходится иногда определять интегральную излучательную способность (все направления, все длины волн), нормальную полную излучательную способность (все длины волн, но только нормальное к поверхности направление) и монохроматическую, или спектральную, иа-лучательную способность (ej, для данной длины волны). На рис. 2 представлены типичные зависимости излучательной способности от длины волны. Взаимодействие между тепловыми колебаниями и фотонами не зависит от направления переноса энергии, т. е. любой процесс, приводящий к излучениЕо электромагнитной волны, может протекать и в противоположном направлении, приводя к поглощению точно такой же волны. По этой причине все излучение, падающее на абсолютно черное тело, будет им поглощаться. Реальные поверхности, однако, поглощают лишь часть падающего на них излучения, отражая остальное, причем отношение поглощенной энергии к полной падающей энергии Е( определяется как поглощательная способность a- EJEf [c.193]

Рис. 3. Распределение по напраилениям излучательной способности серого и абсолютно черного излучателей Ламберта

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

Процессы и аппараты химической технологии Часть 1 (2002) -- [ c.272 ]

Количественная молекулярная спектроскопия и излучательная способность газов (1963) -- [ c.19 ]

Тугоплавкие материалы в машиностроении Справочник (1967) -- [ c.0 ]

Переработка полимеров (1965) -- [ c.220 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.492 , c.502 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.362 ]

Справочник химика Том 5 Издание 2 (1966) -- [ c.0 ]

Процессы и аппараты химической технологии Часть 1 (1995) -- [ c.272 ]

Инженерная лимнология (1987) -- [ c.0 ]

Гидродинамика, теплообмен и массообмен (1966) -- [ c.390 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.88 , c.89 ]

Справочник химика Изд.2 Том 5 (1966) -- [ c.0 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.492 , c.502 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология