Золото характеристическая температур

Тепловые и термодинамические. Температура плавления пл = = 1064,2 °С, температура кипения кип = 2877°С, характеристическая Температура 0с= 161,6 К, удельная теплота плавления ДЯпл = = 64,4 кДж/кг, удельная теплота сублимации, отнесенная к 298 К, ДЯсубл=1873 кДж/кг. При плавлении происходит увеличение объема на ЛУ=2,79-10 м /кг, или ДК/К=0,055. При увеличении давления температура плавления золота возрастает и при 6,56 ГПа достигает 1565 К Г/ Р=60 К/ГПа. Удельная теплоемкость Ср золота значительно возрастает при повышении температуры при I К Ср =0,088 Дж/(кг-К),а при 5 К 4,5 Дж/(кг-К). Средняя удельная теплоемкость золота в интервале 273—373 К составляет 130 Дж/(кг-К). Электронная теплоемкость Ср =[0,764 мДж/(моль-К )]-Г. [c.80]

Соедняенвя кислорода с некоторыми металлами, а именно с ртутью, серебром, золотом и платиною, будучи раз получены, при обыкновенной температуре удерживают кислород, а при накаливании теряют. Эти соединения суть тела твердые, обыкновенно порошкообразные, неплавящиеся, а при нагревании легко разлагающиеся на металл и кислород. Пример подобного разложения мы видели уже, когда говорили о разложении красной ртутной окиси. Накаливая окись ртути посредством зажигательного стекла, Пристлей в 1774 г. получил в первый раз чистый кислород, показал явное его отличие от воздуха и его характеристическое свойство поддерживать горение с замечательною силою . Пристлей называл полученный газ дефлогистированным воздухом. [c.109]

Поглощение фотонов. Рентгеновское и -излучение имеют электромагнитную природу и состоят из потока квантов, обладающих определенной энергией и способных производить ионизацию. Для получения картины их взаимодействия с веществом полезно будет сначала вспомнить, каким образом образуется рентгеновское излучение. Известно, что оно возникает в тех случаях, когда быстрые электроны захватываются мишенью. Интенсивность рентгеновского излучения увеличивается с атомным номером (Z) мишени. Таким образом, для получения рентгеновского излучения большой интенсивности кажется разумным использовать уран с атомным номером 92. Однако требуется материал с высокой температурой плавления, поэтому для получения рентгеновского излучения используют такие вещества, как вольфрам (Z = 74) или золото (Z = = 79), у которых и атомная масса и температура плавления достаточно высоки. Спектр рентгеновского излучения, вызванного вольфрамовой мишенью, показан на рис. 1.5. Он состоит из двух частей непрерывного фонового излучения и сильно возвышающихся над ним пиков характеристического излучения данного материала. Непрерывное тормозное (от немецкого bremsstrahlung) или "белое" излучение — результат взаимодействия электрона с ядром мишени. При этом наблюдается сильное ускорение, и электрон может отклониться от своей траектории на большой угол. Электрон теряет энергию вследствие электромагнитного излучения, энергия которого зависит от взаимодействия между электроном и ядром. Можно получить фотоны с определенным диапазоном энергий и вследствие этого постоянный диапазон длин волн — непрерывный спектр (рис. 1.5). [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология