Спектр рентгеновского излучения

Рис. 25. Белый (непрерывный) п характеристический (К и /(р-линии) спектры рентгеновского излучения

Рис. 27. Белый (непрерывный) и характеристический (К д- и АГр-линии) спектры рентгеновского излучения

Рис. 7.7. Спектр рентгеновского излучения

Тормозное излучение. Источником первичного излучения в методе РФА, как правило, служит рентгеновская трубка. Схематически процесс генерации первичного излучения показан на рис. 14.74, а. Электроны, испускаемые накальным катодом, ускоряются электрическим полем с напряжением I (напряжение трубки) и бомбардируют массивный металлический анод. Вследствие торможения электронов в материале анода возникает непрерывный (тормозной) спектр рентгеновского излучения. Его основными параметрами являются [c.4]

Рис. 3.47. Спектр рентгеновского излучения никеля ( о = 40 кэВ), полученный с помощью спектрометра с дисперсией по энергии видна резкая ступенька на непрерывном фоне, обусловленная краем поглощения К-излучения никеля.

Наибольшее применение в дифракционном структурном анализе получили три компоненты характеристического спектра рентгеновского излучения Кр, Ка, и Ка,. Не вдаваясь в подробности, укажем только, что существуют экспериментальные методики, позволяющие выделять из всего спектра излучения ту или иную характеристическую компоненту, например, с помощью кристаллов-монохроматоров, фильтров и т. д. [3]. В настоящее время промышленность выпускает рентгеновские трубки с анодами из различных материалов, которым соответствуют характеристические длины волн /(Г-серии рентгеновского излучения, лежащие в интервале от 0,5 до 2,5 А и наиболее подходящие для целей структурного анализа. Спектральные характеристики рентгеновского излучения для различных материалов анода можно найти в справочниках [4, 5]. [c.113]

Рис. 98. Изменение распределения интенсивности в спектре рентгеновского излучения при прохождении через вещество

Спектры рентгеновского излучения [c.173]

Для разложения в спектр рентгеновского излучения, испускаемого анализируемым образцом, применяются спектральные приборы с дифракционной решеткой для сравнительно больших длин волн или с изогнутым кристаллом, который благодаря упорядоченному расположению в нем отдельных атомов работает так же, как дифракционная решетка с очень маленькой постоянной — около одного ангстрема. Приборы с дифракционной решеткой делают вакуумными, так как воздух не прозрачен для этой области спектра. Приборы с кристаллом рассчитаны на работу в более коротковолновой области и в них ненужно поддерживать вакуум, так как для этих волн воздух снова становится прозрачным. Принципиально действие рентгеновского спектрального аппарата не отличается от оптического с вогнутой дифракционной решеткой. [c.347]

Из курса атомной физики известно, что рентгеновское излучение, генерируемое рентгеновской трубкой, имеет сплошной и характеристический спектры [2]. В рентгеноструктурном анализе используется как тот, так и другой. Сплошной спектр рентгеновского излучения зависит от напряжения, подаваемого на трубку, а характеристический спектр определяется материалом ее анода. [c.113]

Рис. 5.53. Полученный с помощью 51 (и)-детектора спектр рентгеновского излучения того же самого специального сплава на основе никеля, спектры которого, полученные при помощи кристалл-дифракционного спектрометра, приведены на рис. 5.12, а и б.

Жидкости и аморфные тела в отличие от кристаллов не дают дискретных дифракционных максимумов. Поэтому для исследования их структуры важно знать общий ход интенсивности в зависимости от угла рассеяния. Поскольку характеристический спектр рентгеновского излучения состоит из дискретных длин волн, каждая из которых дает свою дифракционную картину, то используемое излучение должно быть монохроматическим. Наиболее интенсивной в рентгеновском спектре является / ol-линия, поэтому кажется естественным, что в структурном анализе жидкостей используется именно /Са-излучение. Сопровождающее его /Ср-излучение рассеивается веществом независимо от / i-излучения. В результате возникают две дифракционные картины одна от Кш -, а другая от -излучения, что затрудняет их расшифровку. Поэтому ATp-излучение отфильтровывается. [c.91]

Длина волны и спектр рентгеновского излучения зависят, при постоянных электрических характеристиках рентгеновской трубки (рис. 3), от материала антикатода. [c.29]

Закон Мозли получил большое практическое применение рентгеноспектральный метод количественного анализа в настоящее время широко применяется, поскольку он обладает высокой степенью локальности (облучаемая точка имеет диаметр 1—2 мкм) и большой точностью, так как в спектре рентгеновского излучения линии различных элементов почти никогда не совпадают. Метод Мозли для рентгеноспектрального анализа воплощен в приборе МАР-1 Ленинградского оптического объединения. [c.30]

В процессе неупругого рассеяния электронов пучка рентгеновское излучение может возникать за счет двух совершенно различных процессов 1) торможения электрона пучка в кулоновском поле атома, состоящего из ядра и слабо связанных электронов, приводящего к возникновению непрерывного спектра рентгеновского излучения с энергией от нуля до энергии падающего электрона, как показано на рис. 3.32 это излучение называется непрерывным, или тормозным рентгеновским излучением 2) взаимодействия электрона пучка с электронами внутренних оболочек, которое может привести к выбиванию связанного электрона, покидающего атом в возбужденном состоянии с вакансиями на электронной оболочке (рис. 3.33). При возвращении атомов в стационарное состояние происходит электронный переход с внешних оболочек для заполнения этой вакансии. При переходе происходит изменение энергии и высвободившаяся энергия атома может проявиться либо в форме испускания рентгеновского кванта, либо в форме испускания (оже) электрона. Так как энергия испускаемого рентгеновского кванта определяется разностью энергии между четко определенными атомными уровнями, это излучение называется характеристическим рентгеновским излучением. [c.66]

Края поглощения могут непосредственно наблюдаться на спектрах рентгеновского излучения. Непрерывное рентгеновское излучение, возникающее под действием бомбардировки электронами, представляет собой поток рентгеновского излучения всех энергий через образец. На краю рентгеновского излучения резкое возрастание массового коэффициента поглощения приводит к изменению интенсивности испускаемого непрерывного рентгеновского излучения. [c.87]

На рис. 3.47 представлен спектр рентгеновского излучения никеля в диапазоне энергий О—10 кэВ. Наблюдаются также пики и N1 , а также разрыв в непрерывном спектре N1/ у края поглощения. Край поглощения, соответствующий энергии 8,331 кэВ, указан стрелкой. [c.87]

Помимо диаграммных линий в характеристическом спектре рентгеновского излучения существуют слабые по интенсивности линии, называемые недиаграммными линиями, или сателлитами диаграммных линий. Коротковолновые сателлиты могут возникать при дополнительной ионизации излучающего атома, а также при переходах на внутренний уровень с оптических уровней атомов, которые были предварительно возбуждены. Сателлиты, проявляющиеся с длинноволновой стороны от диаграммной линии, могут возникать при перекрестных переходах электронов атомов, образующих химическое соединение. Например, длинноволновой сателлит i -линии хлора проявляется в соединении КС1 и может быть объяснен переходом 2р электрона иона на уровень Is иона С1 [1, 2]. [c.797]

Спектр рентгеновского излучения (рис. 7.7) содержит две составляющие тормозное и характеристическое излучения. [c.289]

Рис. 5.12. Спектр рентгеновского излучения специального сп. уава на основе никеля, полученный при сканировании по длинам волн с помощью кристалл-дифракционного спектрометра.

Съемка неподвижного монокристалла с использованием сплошного спектра рентгеновского излучения проводится для определения ориентировки кристалла, т. е. установления взаимного расположения интересующих кристаллографических направлений относительно внешних осей, одна из которых (г) параллельна направлению первичного пучка, а две другие х и у) расположены в плоскости фотопленки. Кроме того, метод позволяет изучать качество (дефектность) монокристаллов, а также [c.223]

Речь идет о линейчатом спектре рентгеновского излучения (см. далее), [c.135]

Рис. 1. Спектры рентгеновского излучения от для различных толщин мише-

Рис. 3. Спектры рентгеновского излучения от

Рис. 5. Спектры рентгеновского излучения от для раз-

Рис. 9. Спектры рентгеновского излучения с Кг для различных конических мишеней.

Рис. 10. Спектры рентгеновского излучения от и для мишеней с большим Z .

Рис. 13. Спектр рентгеновского излучения из смеси источник Рщ — мишень мишени

Продолжая ранее начатые исследования в нашей лаборатории [2—3] по возбужденным Р-лучам и описанным источникам рентгеновского излучения, мы направили нашу работу на систематическое экспериментальное и аналитическое изучение основ этого явления излучения. В результате была разработана методика количественного расчета изотопных источников рентгеновского излучения, что позволило конструировать источники с нужными нам свойствами. В частности, результаты наших исследований указывают на то, что хороший спектр рентгеновского излучения источника с жестким Р-излучателем может быть получен при использовании мишеней с большим Z и что благодаря большому пробегу р-частиц использование закрытых р-источ-ников с внешними мишенями оказывается практичным и удобным. Мягкие Р-излучатели более приемлемы для получения рентгеновского излучения при использовании мишеней со средним значением Z. Мы считаем наиболее выгодной геометрией для таких р-излучателей смесь источник — мишень. [c.62]

Если исследуемый кристалл, помещенный на пути монохроматического (Я= onst) рентгеновского луча, поворачивать вокруг перпендикулярной к лучу оси и, таким образом, ставить поочередно систему плоскостей кристалла в отражающее положение, то наблюдается полная картина рассеяния. Дифракционную картину можно получить и без вращения образца, используя источник с непрерывным спектром рентгеновского излучения. В этом случае для всех систем плоскостей кристалла в непрерывном спектре обязательно найдется длина волны Я, удовлетворяющая закону Вульфа — Брегга. [c.116]

В методе Лауэ используется неподвижный монокристалл и непрерывный (сплошной) спектр рентгеновского излучения, т. е. варьируется длина волны X. Монокристалл К (см. рис. V.1) работает как спектральный прибор из всего непрерывного спектра рентгеновского излучения Я < Ящах выбираются только те длины волны, для которых при заданной ориентации монокристалла, т. 0. при фиксированных выполняется условие Вульфа — Брегга. [c.113]

Рис, 3.34, Расчетный спектр рентгеновского излучения, генерируемого в медной мишени электронным пучком с энергией 20 кэВ, демонстрирующий обра-зерывного фона и характеристических линий Сих . Си оИ u . [c.68]

В заключение отметим, что воздействие интегрирующего цифрового фильтра, проходящего по спектру рентгеновского излучения, зарегистрированного 51(Ь )-спект1рометрО М, проявляется в оильно-м подавлении фона и статистического разброса и в заметном изменении ( рмы спектральных пиков. Результирующий спектр сильно похож на сглаженную вторую производную однако это искажение не оказывает каких-либо существенных отрицательных статистических или математических воздействий. Явными достоинствами метода являются его простота п тот факт, что не требуется явной модели для епрерыв ного излучения. Однако, поскольку непрерывное излучение подавляется, информация, которую оно несет (т. е. средний атомный номер, массовая толщина и т. п.), становится недоступной. [c.118]

Если неметаллические включения размером <5 мкм анализируются неп осредственно в матрице, в спектре рентгеновского излучения частицы будет содержаться ииформация от матрицы. Поэтому при исследовании неметаллических включений наиболее важным методом приготовления образца для анализа является метод снятия реплик. В случае металлических матриц металл полируют и травят так, чтобы неметаллическое включение выступало над поверхностью, но оставалось присоединенным к металлу. Затем на поверхность образца напыляют углерод. Металл снова стравливают, а неметаллические включения остаются в углеродной реплике в тех же положениях, которые они занимали в металле. На рис. 9.6 по Казан этот двухстадийный процесс [266]. Следующей стадией являются уста1новка углеродной пленки на сетке просвечивающего микроскопа и исследование частиц в РЭМ. [c.174]

Ширина линии характеристического спектра рентгеновского излучения равна сумме ширин верхнего и нижнего уровней атома. Полная ширина уровня определяется радиационными и безрадиационными (эффект Оже) переходами. Оже-переходы какого-либо определенного типа возможны только в том случае, если энергия перехода превышает энергию связи конвертируемого элект- [c.806]

Для разложения в спектр рентгеновского излучения пользуются явлением дифракции ка кристаллах. Кристалл при падении на него рентгеновских лучей действует как трехмерная пространственная дисЬракционная решетка. Результат взаимодействия рент- [c.272]

Во всех этих измерениях, где толщина мишени была недостаточна для полного поглощения р-частиц, между источником р-излучения и детектором помещали дополнительный слой поглотителя из люцита. Интенсивность и спектр рентгеновского излучения изучали в основном сцинтилляционным спектрометром с кристаллом Ка1(Т1) и 256-канальиым амплитудным анализатором импульсов КСЬ. Для уменьшения естественного фона детектор был полностью защищен и рентгеновское излучение проходило через коллиматор [c.47]

На рис. 7 показаны спектры рентгеновского излучения, получентле для пропускающей и слоеной мишеней из олова, дающих максималыпли выход при янсргии 25 кэв. Измерения показывают, что выход А -излучения для Рт гораздо меньше, чем для Зг и Кг , и особенно мал для мишеней [c.48]

Рис. 8. Спектры рентгеновского излучения для различных толщин смеси Рт —ЗшаОд (при постоянной активности на единицу объема)

Спектры рентгеновского излучения, получаемые с мишенями из меди, циркония и олова, характеризуются отчетливым ТГ-ником и относительно небольшой долей тормозного излучения (рис. 9). Для мишеней с большим Ъ мы наблюдали значительную долю мягкого излучения ниже А-пика, прости-раюш,уюся вплоть до резко выраженного //-ника. При использовании (дополнительно к р-поглотителю) свинцового фильтра толщиной 90 мг см был получен хорошо отфильтрованный спектр. Этот спектр приведен на рис. 10. Для сравнения чистоты А-инков вместе с ним показан спектр, снятый со и урановой слоеной мишени. [c.59]

Поток рентгеновского излучения от этого источника равен 3-10 К-фотон1см -сек на расстоянии 30,5 см, что примерно вдвое меньше выхода источника оптимальных размеров. Спектр рентгеновского излучения [c.59]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология