Характер движения частиц в зоне сепарации

ХАРАКТЕР ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦ В ЗОНЕ СЕПАРАЦИИ [c.126]

Единичные акты сепарации не приводят к четкому разделению материала, так как характер движения частиц зависит от многих случайных факторов при отражении, пересечении потока, вихревом движении и т. д. Разделение в каскадном классификаторе характеризуется тем, что каждая частица твердого материала может несколько раз перемещаться вверх или вниз, переходя из одной зоны в другую. Отсюда следует, что возможное отклонение в ее движении от правильного направления должно корректироваться увеличением числа ступеней. Поэтому можно ожидать увеличения эффективности процесса с увеличением числа ступеней разделения. [c.87]

Как и следовало ожидать, принципиально характер движения не изменился частица подходит к стационарному (равновесному) состоянию также посредством затухающих колебаний С увеличением диаметра частицы б и скорости потока Уфо и уменьшением наружного радиуса зоны сепарации Го (т-. е. с увеличением рр) частицы, для которых Рр>1 (а при малой крутке и части-130 [c.130]

Зона поворота по существующим в ней гидродинамическим условиям не может быть отнесена ни к одной из рассмотренных выше зон. В ней возможна сепарация кристаллов из потока в результате их взаимодействия со стенками аппарата и последующее осаждение на дно кристаллизатора. Этот гидродинамический процесс сопровождается интенсивным истиранием частиц и может являться дополнительным источником вторичного зародышеобразования. Геометрические размеры зоны поворота должны выбираться таким образом, чтобы, с одной стороны, свести к минимуму сепарацию кристаллов и, следовательно, исключить завалы в донной части аппарата, а с другой — уменьшить измельчение кристаллов. Движение одиночного кристалла в зоне поворота суспензии циркуляционного кристаллизатора анализировалось в работе [49]. Исходя из решения дифференциальных уравнений криволинейного движения частиц рассчитывались траектории их движения и определялись наиболее вероятные места столкновения кристаллов с днищем аппарата. Однако при постановке задачи не учитывались стесненность движения кристаллов, их измельчение при взаимодействии со стенками аппарата и случайный характер задания начальных скоростей и координат частиц. Для решения аналогичных задач [c.59]

Таким образом, в работе [Л. 75] рассматривается чисто противоточная схема сепарации, при которой граничный размер целикод1 определяется радиусами равновесных траекторий частиц. Ниже будет показано, что в общем случае характер движения частиц в зоне сеяа-рации отличается от чисто противоточной схемы, причем тем сильнее, чем больше граничный размер. [c.117]

Величина выбега частгщы от равновесной траектории к центру /11 (см. рис. 4-5) мало зависит от С и резко увеличивается с уменьшением крутки потока. Колебания частицы вокруг равновесной траектории затухают тем быстрее, чем больше С и меньше рр (больше скорость потока и мельче частица). С увеличением крутки скорость этого затухания, характеризуемая величиной логарифмического декремента затухания и = 1п (/11//12), также увеличивается (рис. 4-7). Таким образом, принцициаЛь-ныц характер движения частицы в зоне сепарации одинаков при разных условиях ее входа (сравни рис. 4-3— 4-7). Специальные расчеты системы уравнений (4-28) — (4-3.0), проведенные на ЭВМ с целью нахождения количественных зависимостей параметров траекторий частиц [c.132]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология