Траектория частицы

Рис. УП-1. Схема обтекания цилиндра (сплошные линии — поток газа прерывистые линии-траектория частиц, улавливаемых при инерционном столкновении).

В ряде случаев истечения жидкости из насадков или отверстий вследствие искривления траекторий частиц жидкости нри подходе к плоскости входного отверстия (см. рис. 7) в нем или несколько ниже него наблюдается сжатие струи, оцениваемое коэффициентом сжатия е [c.30]

Принцип действия и устройство. По принципу действия осевой компрессор подобен осевому насосу. Главное направление движения газа— вдоль оси вращения, траектории частиц газового потока расположены на цилиндрических или слегка конических поверхностях. Устройство осевого компрессора показано на рис. 15.5. Ступень компрессора состоит из двух рядов (венцов) лопастей ротора и статора. Во входном направляющем аппарате перед первой ступенью поток закручивается в ту же сторону, что и в направляющих аппаратах ступеней. Из последнего спрямляющего аппарата поток выходит в осевом направлении. Вместе с объемом сжимаемого газа уменьшается высота лопастей в венцах. В первых ступенях отношение диаметра втулки к диаметру корпуса обычно бывает = 0,5- -0,7, а в последних ступенях 0.7-т-0,9. Применяют преимущественно две схемы проточной части а) с постоянным диаметром корпуса. б) с постоянным диаметром ротора. Схема а позволяет снизить число ступеней, так как при прочих равных условиях средний диаметр проточной части в этой схеме больше, чем в схеме б, и, следовательно, мощность каждой ступени выше. Поэтому схему а применяют там, где в особенности необходимо уменьшить габариты и массу машины. Схема б удобна и проста для изготовления, и поэтому она более приемлема для компрессоров стационарных установок. [c.192]

Поверхность, перпендикулярная траекториям частиц в струйке, называется поперечным или живым сечением струйки. Количество жидкости, протекающее через какое-либо поперечное сечение струйки в единицу времени, называется расходом струйки. [c.14]

Анализ других условий, характеризующих работу полых колонн, дан также в работах [6, 71, 83] причем теоретически определена траектория частиц факела распыла установленной в колонне форсунки как в условиях прямотока, так и противотока [6, 71], а также дана оценка влияния размеров частиц (в частности, мелкой фракции [83]) на эффективность процесса. [c.186]

Если траекторию частицы представить как ломаную линию, прямолинейные участки которой соединяют места соударений, то средняя длина таких участков называется длиной свободного пробега X. Очевидно, что скорость движения частицы и длина свободного пробега связаны простым соотношением v = vX, где v — частота соударений. [c.51]

Приведенные выше данные о траекториях частиц в аппарате диаметром 610 мм показывают , что в слое высотой 1,22 м около [c.637]

В случае, когда кинетические зависимости нелинейны, формула ( 1.52) неприменима, поскольку вероятность химического превращения зависит при этом не только от времени пребывания, но и от траекторий частиц реагентов в зоне реакции. Если условия реакции в проточной части слоя и в застойных зонах одинаковы и описываются одной и той же кинетической функцией г (С), то характерным временем реакции служит величина С г (С) и можно ожидать, что параметры квазигомогенной модели будут определяться формулами (VI.63) или ( 1.66), в зависимости от соотношения между временами С г (С) и д. В случае, когда реакции с нелинейными кинетическими зависимостями протекают в системе с локально неоднородными условиями протекания реакции, нельзя вывести эффективное квазигомогенное уравнение только из анализа гидродинамических процессов переноса. В этом случае необходимо отдельно решать уравнения для различных частей слоя (например, свободного объема и застойных зон), отличающихся друг от друга условиями протекания химической реакции. [c.234]

Чтобы вычислить функцию < (р) >, рассмотрим некоторую фиксированную траекторию частицы примеси, проходящую через ячейки со значениями у (7 = 1, 2,. . ., п) случайного вектора . Очевидно, вероятность к моменту времени i совершить точно п переходов (т. е. функция (1) для данной траектории) равна [c.236]

Здесь первое уравнение системы характеризует изменение числа молекул газа в элементарном фазовом объеме [г, r-j-dr], [vj, vj+dv ] за промежуток времени dt, вызванное соударениями молекул между собой, а также соударениями молекул газа с твердыми частицами. Второе уравнение системы характеризует изменение числа частиц твердой фазы в объеме [г, r+dr ], [v , 1 за тот же промежуток времени, вызванное соударениями частиц твердой фазы между собой, а также частиц твердой фазы и молекул газа. Точка над любой величиной означает дифференцирование величины по времени вдоль траектории частицы. Интегралы столкновений ( , = 1, 2) характеризуют изменение числа частиц -й фазы в фазовом объеме в результате воздействия -й фазы на i-ю. Интеграл столкновения можно представить в виде разности двух функций где — функция рождения, характеризующая число частиц, появившихся в фазовом объеме за время dt — функция гибели, характеризующая число частиц, покинувших фазовый объем за время dt. [c.163]

Р — угол, составленный касательной к траектории частицы в относительном движении и касательной к окружности, описанной нз центра вращения канала через рассматриваемую точку т — относительная скорость [c.29]

Этим уравнением определяется траектория частицы в безлопаточном диффузорном аппарате с углом раскрытия стенок, равным б. Для диффузора равной ширины [c.176]

Фактический напор меньше теоретического, так как часть его теряется на преодоление гидравлических сопротивлений внутри насоса, а траектории частиц жидкости при конечном числе лопаток неодинаковы. Поэтому фактический напор насоса равен [c.199]

Из уравнения (6. 10) можно получить формулу для определения дуги охвата всей траектории частицы при прохождении ее от начальной окружности радиуса Гд до периферийной окружности аппарата [c.176]

Рис. 10.18. Траектория частицы жидкости в канале червяка для значений Qp/Qd, равных а — 0 б — минус 0,5 в — минус 1,0.

Длина траектории частицы [c.176]

Для уточнения этих вопросов рассмотрим движение среды в меридиональном сечении кольцевого колена (рис. 6. 32). Для упрощения примем, что периферийная часть диафрагмы и периферийная стенка кольцевого колена представляют собой в меридиональном сечении концентричные дуги, описанные из одного центра. Примем в первом приближении, что меридиональная проекция траектории частицы в окрестностях рассматриваемой точки [c.221]

В центробежных сепараторах на осаждение жидкой фазы большое влияние оказывают следующие факторы неравномерность распределения поля скоростей газа по сечению аппарата, зависимость траектории частиц тяжелой фазы от их дисперсности и плотности, влияние вторичного уноса осажденной дисперсной фазы и влияние турбулентных пульсаций на процесс осаждения и вторичного уноса. Влияние всех этих факторов чрезвычайно сложно, и поэтому на сегодняшний день не существует общего метода расчета всех этих процессов. На практике для центробежного сепаратора каждого типа экспериментальным путем определяют его эффективность и пропускную способность. [c.12]

Эффективность захвата при инерционном столкновении можно определить как долю частиц, равномерно распределенных в газовом потоке, которая может улавливаться стержнем или сферой из газового потока, площадь поперечного сечения которого равна лобовой площади улавливающего материала. Поэтому для нахождения эффективности необходимо определить траекторию частицы в этой части газового потока и, в частности траекторию частицы, которая будет строго касаться поверхности коллектора. В случае двухмерного течения необходимо знать расстояние от координаты X при д =—оо, на котором частица, начинающая движение, коснется поверхности коллектора т. е. эффективность улавливания при инерционном столкновении можно записать в виде [c.303]

Выражение (2.7) справедливо для свободного вихря, у которого тангенциальная скорость связана с радиусом траектории частицы и дает постоянную величину, что возможно лишь при отсутствии противотока в вихревой трубе. Возникновение противотока и его влияние на основной поток приводит к изменению распределения его тангенциальной составляющей скорости (2.37). При перестройке поля скоростей кинетическая энергия передается противотоку, что и приводит к уменьшению температуры торможения основной струи на величину [c.46]

Схема обтекания газового потока и траектория частиц в таких установках очень сложны и до настоящего времени эта проблема детально не изучалась. Поэтому рассчитать размеры частиц, которые могли бы полностью удаляться из газового потока не представляется возможным. В общем случае, однако, можно констатировать, что центробежные силы, развиваемые в этих установках, очень велики, тогда как время пребывания газового потока в них относительно мало. [c.258]

Сделаны попытки предварительной оценки эффективности обычного противоточного циклона. В теоретических моделях допускается ряд предположений, которые не подтверждаются экспериментально, поэтому такие прогнозы носят весьма приблизительный характер. Другие методы основаны на использовании экспериментальных коэффициентов, которые позволяют предвидеть кривую фракционной эффективности со значительной степенью точности. Удовлетворительная теоретическая модель, основанная на реалистических предположениях о траектории частицы в циклоне обычной конструкции, до сих пор еще не разработана, поэтому в настоящее время нельзя сделать выбор в пользу какого-либо наиболее обещающего подхода к ее созданию. [c.262]

Естественно, два механизма — инерционного столкновения и перехвата—не являются Независимыми друг от друга,, как предполагалось выше. Намного лучшая оценка комбинированной эффективности путем перехвата и столкновения может быть получена, когда учитываются частицы, центры которых лежат на траекториях, расположенных ближе, чем радиусы частиц, к улавливающему телу. Это, однако, требует постадийного расчета траекторий частицы для различных значений R и Re . Дэви [207] выполнил эти расчеты для Ree = 0,2 —типичного значения Re для волок- [c.308]

Если в магнитное поле внесены маленькие магнитные частицы, произойдет другое явление. Поскольку частицы могут свободно поворачиваться в потоке, можно предположить, что они будут сориентированы в магнитном поле так, что их концы повернутся к противоположным полюсам магнита. Результирующая сила, действующая на частицу, в любом ее положении может быть вычислена путем алгебраического сложения притягивающей и отталкивающей сил. Если частица находится строго на центральной оси, действующие силы уравновешены, и она будет двигаться прямолинейно. Подробные расчеты траектории частицы и вероятности ее улавливания требуют знания распределения магнитного поля, геометрической конфигурации магнита и спектра газового потока. [c.545]

Однако полученная траектория частицы существенно отличается от типичной траектории броуновской частицы. Хаотическое, дрожащее движение частицы накладывается на крупномасштабную траекторию, охватывающую почти все поле. Таким образом, перемещение частицы явно есть результат совмещения двух механизмов диффузионного — А/д = At, где — некоторый эффективный коэффициент диффузии случайных хаотических пульсационных движений частицы циркуляционного — [c.50]

Траектория частицы М показана пунктирной линией АВ. [c.103]

В горизонтальной трубе вследствие свободного двнжс ния (конвекции) возникает поперечная циркуляция капельной жидкости (рис. 1.8). Частицы жидкости одновременно участвуют в поперечной циркуляции и в продольном вынужденном движении. В результате сложения этих движений траектории частиц приобретают сложный вид винтовых линий. [c.21]

Схема поперечного сечения вращающейся печи с траекториями частиц Поверхность падения [c.81]

Наглядно это сечение можно представить как площадь основания цилиндра, внутри которого движутся центры тех частиц, которые испытывают соударение с частицей А. Если считать, что траектория частиц В вблизи частицы А не искривляется, то из общего числа частиц В, движущихся в определенном направлении, о частицу А ударяются все те частицы В, центры которых лежат внутри цилиндра с радиусом основания Га + Гв и осью, параллельной направлению движения и проходящей через центр частицы А (рис. 24). Таким образом, сечение соударения в этом случае равно [c.70]

Аналогично, в случае, если между частицами А и В действуют силы отталкивания, то в результате отклонения траектории частицы В вблизи частицы А часть частиц В, центры которых находятся внутри цилиндра радиусом Гд + Гв, не ударится о частицу А (рис. 24, б) и, таким образом, сечение соударения окажется меньше, чем л (гд + Гв) . В этом случае сечение соударения будет расти с увеличением скорости относительного движения, т. е. а (и) будет возрастающей функцией от i , стремящейся к я (гд гв) при и оо. [c.71]

Из формулы (3.46) следует, что давление одинаково в тех точках пласта, в которых г = onst или, в декартовых координатах х + у = = onst. Это означает, что изобарами (линиями равного давления) являются окружности, концентричные оси скважины (рис. 3.9). Траектории частиц-радиальные прямые-вместе с изобарами образуют фильтрационное поле течения к скважине. Семейства линий тока (траекторий) и изобар всегда ортогональны друг другу. [c.77]

Турбулентный (беспорядочный) режим — это движение жидкости с перемешиванием частиц струйность потока нарушается, и траектории частиц приобретают сложную форму, пересекаясь между собой. [c.15]

Из сказанного следует, что движение электрона не может быть описано с помощью понятия о траектории. В самом деле, чтобы начертить траекторию частицы, надо знать в каждый момент времени ее положение в пространстве (г) и скорость (и) или импульо (p = tnv). Но как раз это в квантовой механике невозможно. С квантовомеханических позидий говорить об электронных орбитах в атомах или молекулах, как это делалось в теории Бора, не имеет никакого смысла. Кстати, сам Бор часто вспоминал, как в 1950-х гг. к нему после лекции подошел студент и спросил Неужели действительно были такие идиоты, которые думали, что электрон вращается по орбите [c.27]

Хэндли и соавт. 22 определяли траектории твердых частиц в однородном псевдоожиженном слое. Однородное псевдоожижение было достигнуто в случае применения распределительного устройства, обеспечивающего равномерный профиль скоростей ожижающего агента на входе в слой. Была установлена возможность инициирования макроциркуляции твердых частиц. Так, прекращение подачи ожижающего агента в центральных зонах распределительной решетки приводило к возникновению циркуляции, направленной вверх около стенок аппарата и вниз по его оси, а прекращение подачи в периферийном кольцевом пространстве, примыкающем к стенкам, вызывало циркуляцию в обратном направлении. Авторы 22 определили также среднюю длину прямолинейных участков траектории частицы (рис. УП-38). Они нашли, что отношение вертикальной и горизонтальной составляющих турбулентной скорости частицы примерно постоянно и близко 2,5. [c.324]

Траектория частицы в безлоиаточном диффузорном аппарате представляет собой логарифмическую спираль. [c.176]

Рис. н. Экспериментальные траектории частиц (а — пид опереди 6 — вид сбоку), 14 400 Рг = 4Л00, и расчетные линии двнже- [c.299]

ИТ КЗ вращающихся ячеек с горизонтальными радиально направленными осями, как показано на рис. 7. Даже число лчеек приблизительно рав1 о средней длине окружности, деленной на глубину. Траекториями частиц являются наклонные двойные спирали, примыкающие к одной половине гращаю-цейся ячейки (рис. 8). [c.300]

Первое значительное исследование инерционного столкновения было предпринято В. Селлом [750], который экспериментально определил распределение скоростей, изучая линии тока в воде, движущейся вокруг тел различной формы (сфера, цилиндр и плоская пластина) диаметром каждое 100 мм. Используя экспериментальные линии тока, Селл рассчитал траектории частиц при условии, что частицы обладали массой, но были безразмерными, определяя их ускорение. Селл нашел, что эффективность улавливания может быть охаражтеризо ваиа безразмерным выражением тьЦРО, идентичным параметру инерционного столкновения. [c.304]

Используя уравнения потенциального потока для идеальной жидкости Альбрехт [6] рассчитал траекторию частицы, которая строго коснется поверхности улавливающего тела. Лэнгмюр и Блоджет [490] и Бозанке [101] также использовали теорию потенциального потока для определения траекторий частиц. Можно показать, что безразмерное выражение, выведенное Бозанке, является обратной величиной параметра инерционного столкновения. По теории потенциального течения максимальная скорость потока на поверхности улавливающего материала в два раза больше, чем скорость набегающего потока Va, тогда как на самом деле наличие пограничного слоя приводит к тому, что скорость на поверхности равна нулю. Различия в рассчитанных отдельными авторами траекториях объясняются различиями в выборе начальных точек для расчетов и числе последовательных операций. Так Альбрехт [6] начинает расчеты при. г = —3, тогда как Лэнгмюр и Блоджет [490] начинают при х=—4 и используют дифференциальный анализатор для расчета большего числа шагов. [c.304]

Противоположная континуальная модель внешнего теплообмена была предложена Миклеем и Фейербенксом [187]. Как схематически изображено на рис. П1.12, плотная фаза (пакет частиц) из объема подходит к поверхности теплообмена и соприкасается с ней в течение некоторого времени т, а затем уходит в объем, сменяясь пузырем. Стрелками на рисунке указаны примерные траектории частиц пакета. За время соприкосновения происходит нестационарный прогрев пакета и ему передается некоторое количество теплоты на единицу площади. Можно считать, что в пакете частицы уплотнены до сопрнкосновенпя, как в неподвижном продуваемом слое и для расчета его прогрева ввести теплопроводность Лэфф, равную таковой для неподвижного слоя. [c.144]

Рис. 15. Проекция траектории частицы при броуновском движении. Кружо ками обозначены положения частицы через равные интервалы времени.

Справочник химика 21

Химия и химическая технология