Движение жидкостей вихревое

Вихревые насосы. Отличительная особенность насосов этого типа — вихревое движение жидкости (рис. 1.5). Такое движение жидкости сопровождается повышенными потерями энергии, в результате чего к. п. д. насосов обычно не превышает 40—50%. Вихревые насосы могут удалять воздух из всасывающей линии, [c.8]

Причиной уменьшения величины коэффициента теплоотдачи вдоль лицевой поверхности трубки в направлении движения жидкости является незначительная теплопроводность воздуха. Все падение температуры происходит здесь в пограничном слое, толщина которого увеличивается. На задней поверхности трубки коэффициент теплоотдачи вновь повышается под действием вихревого течения. Если величина Ке является незначительной, то и коэффициент теплоотдачи является небольшим. При малых значениях Ке теплоотдача задней половины цилиндра меньше, чем передней. Так, при значениях критерия Рейнольдса приблизительно до Ке = 10 этой частью поверхности цилиндра передается ориентировочно до 30% тепла. При больших значениях Ке [c.75]

Исследования показали, что при кольцевом (периферийном) вводе потока в аппарат движение жидкости значительно сложнее, чем при обычном боковом. Струя, поступая в кольцо и взаимодействуя со стенкой корпуса аппарата, разделяется на две части, обтекает эту стенку и устремляется по инерции в противоположный конец кольца. Отсюда через щели в стенке корпуса аппарата она выходит в его полость. При этом создаются условия для двойного винтового (вихревого) движения (рис. 8.8, а). В результате распределение скоростей по сечению рабочей камеры аппарата получается неравномерным М = 1,8-н2, табл. 8.3). Закручивание потока столь значительное, что сохраняется даже после установки в начале рабочей камеры плоской решетки. Поэтому и за решеткой неравномерность распределения вертикальных составляющих скоростей не устраняется (Л4 = = 1,5ч 2,0). Только после наложения на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки, устраняющей закручивание потока, достигается практически полное выравнивание скоростей по всему сечению (М = 1,08ч-1,10). Опыты показывают, что установка одного спрямляющего устройства без плоской решетки неэффективна (см. рис. 8.8, б), так как вследствие малого сопротивления это устройство не может выравнять скорости по величине. [c.213]

Абсолютное движение жидкости в межлопастном канале складывается из двух переносного и относительного. Переносное движение — это вращение вместе с колесом с окружной скоростью и = (йг, направленной перпендикулярно к радиусу г. Движение по отношению к стенкам канала можно представить как сумму трех движений жидкости в неподвижной решетке, вихревого и циркуляционного. [c.31]

Главная причина закручивания — возвратное движение жидкости в лопастном колесе (рециркуляция) при небольших ее расходах. Такой меридиональный вихрь, наиболее интенсивный при нулевой подаче насоса (рис. 2.3, б), по происхождению и действию аналогичен тому, который увлекает жидкость в боковом канале вихревого насоса (см. рис. 1.2). С увеличением подачи действие вихря ослабевает, и жидкость подходит к лопастям практически без закручивания, т. е. Сщ = О и [c.33]

Вращательное движение частиц жидкости называется вихревым движением жидкости. [c.99]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ С УЧЕТОМ ВРАЩЕНИЯ ЧАСТИЦ И ОСНОВНЫЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ ВИХРЕВЫХ ДВИЖЕНИЙ [c.102]

Таким образом, вихревое движение жидкости формализуется полем векторных величин, которое представляет собой поле угловых скоростей вращения частиц жидкости, находящихся в рассматриваемой части пространства, заполненного жидкостью. [c.105]

Для передачи тепла имеет большое значение характер движения жидкости по трубам теплообменника. Еслп жидкость движется плавно, спокойно, то ее слои перемещаются параллельно оси трубы и тепло передается плохо, так как передача происходит только за счет теплопроводности, а она у жидкостей низка. Если жидкость прокачивается через теплообменник с большой скоростью, при которой возникают вихревые, турбулентные движения, передача тепла происходит интенсивно за счет конвекции. [c.60]

Интенсивное перемешивание достигается в результате появления вторичных потоков и вихревого движения жидкости. Вторичные потоки возникают под действием центробежных сил, вызывающих движение жидкости в плоскости вращения лопасти от центра сосуда к его стенкам. Вследствие этого в центре сосуда возникает пониженное давление, причем в область пониженного давления всасывается [c.355]

Вихревое движение жидкость приобретает при установке в сосуде с мешалкой отражательных перегородок в виде вертикально поставленных полос (рис. 10-5). При обтекании жидкостью перегородок за ними образуется зона пониженного давления, в которой возникают вихри (стр. 171). При возрастании числа оборотов вихри отрываются от перегородок и движутся в направлении вращения лопасти. В случае дальнейшего [c.355]

При работе канала по всему сечению даже при ламинарном движении потока визуально можно наблюдать три специфических области вихревого движения жидкости. Основные вихри образуются под воздействием электростатического поля в результате того, что скоагулировавшие частицы дисперсной фазы, выпадая из раствора на горизонтальный электрод, увлекают за собой окружающие частицы дисперсионной среды (раствора), а также благодаря явлению электроосмоса. [c.47]

Для перемешивания маловязких жидкостей (вязкостью до 0,4 кгс-с/м ) применяют пропеллерные мешалки. Перемешивание нах достигается за счет сильного вихревого движения жидкости, сообщаемого ей вращающимся пропеллером. Диаметр винта обычно составляет 0,25—0,33 диаметра аппарата, а окружная скорость—4,8—16 м/с. При более высокой скорости пропеллер может обнажиться из-за значительных размеров воронки, возникающей в жидкости с его тыльной стороны. Образование глубоких воронок предотвращают следующими способами 1) смещением пропеллера по отношению к оси аппарата на 1/4 его диаметра 2) наклоном оси пропеллера к оси аппарата на 10—20° 3) радиальной установкой нескольких пластин по образующим аппарата. [c.242]

Степень перемешивания в системе зависит от интенсивности образованных мешалкой вихревых потоков, т. е. от турбу.лент-ности, и от сил, стремящихся погасить это движение жидкости. 1ем выше отношение движущих сил и сопротивления, тем выше [c.16]

Тела сложной формы. Картина обтекания тел сложной формы и процессы теплоотдачи при этом имеют ряд особенностей. Опыт показывает, что плавный характер поперечного обтекания труб и стержней с разной формой сечения, шара и других неудо-бообтекаемых тел возможен лишь при очень малых значениях числа Рейнольдса. В характерных для практики условиях обтекание тел сопровождается отрывом потока и образованием в кормовой части вихревой зоны. Своеобразие обтекания тел существенно сказывается и на их теплоотдаче. Так, например, интенсивность теплоотдачи по периметру поперечно обтекаемого цилиндра резко изменяется по мере нарастания пограничного слоя от максимума в лобовой точке (ф=0) до минимального значения в области <р=80+-100° (см. табл. 2.26), а затем в кормовой части вновь возрастает за счет интенсивного вихревого движения жидкости. При прочих равных условиях теплоотдача максимальна, когда направление набегающего потока перпендикулярно оси цилиндра. С уменьшением угла атаки коэффициент теплоотдачи уменьшается. [c.173]

Отражательные перегородки. По мере увеличения вязкости жидкости снижается роль отражательных перегородок в уменьшении глубины центральной вихревой воронки. При перемешивании жидкости с высокой вязкостью ширина перегородок может составлять около /2о диаметра аппарата. В этом случае наиболее эффективно устанавливать отражательные перегородки на некотором удалении от стенок аппарата или под углом к оси сосуда. Расстояние, равное ширине отражательной перегородки, достаточно для того, чтобы обеспечить движение жидкости вдоль стенок аппарата и таким образом избежать образования застойных зон за перегородками. [c.29]

Значит, в идеальной сжимаемой жидкости вихревой эффект невозможен. В основе механизма этого явления должен лежать процесс переноса существенного уменьшения полной энтальпии газовых частиц в стационарном потоке вязкого газа, чего не происходит. Следовательно, центробежный поток энергии является результатом процесса переноса тепла, что возможно только при наличии в газе радиальных фадиентов температур. Изменение средних значений полных энтальпий потоков обусловлено не теплопроводностью, а только внутренним нротивоточным теплообменом встречных потоков. Это происходит в результате турбулентного перемещения газа в вихре, периферийные слои которого имеют наибольшую скорость и самую низкую статическую температуру. Выравнивание угловой скорости — результат фения, что ведет к росту давления в приосевой области. Из зоны повышенного давления берет начало центральный поток при движении в сторону диафрагмы. [c.22]

Вихревые насосы. В этих насосах для передачи энергии от рабочего колеса к жидкости и создания -3 напора используется энергия вихревого движения жидкости. Создаваемый напор частично обеспечивается центробежными силами, но большая его часть определяется энергией вихрей, образующихся в жидкости при вращении рабочего колеса. [c.146]

Лабиринтные насосы. В этих насосах в напор преобразуется вихревое движение жидкости. Основным рабочим органом лабиринтного насоса служит винт с многозаходной [c.146]

Если потенциала скорости пе существует, т. е. движение является вихревым, то уравнения движения идеальной жидкости (81) также можно проинтегрировать, но только вдоль линии тока и при условии установившегося движения. [c.94]

Ротоны — коротковолновые элементарные возбуждения в Не-П, связанные с вихревым движением жидкости. Между ротонами и длинноволновыми возбуждениями (фононами) нет принципиальной разницы, поскольку ротонная кривая спектра является продолжением фононной. Предсказанный Л. Д. Ландау общий вид энергетического спектра элементарных возбуждений Не-П полностью подтвержден данными неупругого рассеяния медленных нейтронов. [c.165]

При вихревом движении жидкостей и газов Nu, [c.451]

Области вращательного (вихревого) движения жидкости и зоны с различной плотностью встречаются в большинстве течений жидкости. Типичными примерами в этом смысле могут служить нагревание жидкости в колене трубопровода, разделение различных по плотности составляющих в центрифуге, а также взаимодействие вращающихся элементов конструкции и потоков газа в турбинах и компрессорах. [c.457]

На рис. У-24 показаны полученные [193] поля коэффициентов продольной турбулентной диффузии (а) и поперечной диффузии жидкости (б) в барботажном слое. Видно, что поля п.т и Епоп подобны они имеют максимальное значение при безразмерном радиусе p = r/i лi0,6 и минимальное — у стенок аппарата. Это показывает, что интенсивность вихревых движений жидкости максимальна на границе между восходящими и нисходящими потоками, хотя средняя ее скорость здесь равна нулю. Заметим, что для [c.196]

При больших скоростях движения жидкости в трубе частицы ее движутся беспорядочно по кривым линиям. Такое движение жидкости называется вихревым или тур- Рис. 3. 8. Движение жиднос-гь. булеНТНЫМ (рис. 3. 8, б). ц —ламинарное 6 —турбулентное. [c.33]

Весьма важным для установления границ аналогии является характер движения частиц в нсевдоожиженном слое. В термостатированной капельной жидкости ее состояние определяется пульсационным движением молекул. В однородном псевдоожиженном слое механизм диффузии твердых частиц подобен молекулярному . При псевдоожижении газом твердые частицы также совершают нульсационные перемещения , но с увеличением скорости газа начинает доминировать движение не отдельных частиц, а их агрегатов > , что аналогично движению турбулентных вихрей в капельной жидкости. Вихревой механизм переноса в нсевдоожиженном слое обусловлен движением газовых пузырей и граничными эффектами. Вблизи поверхностей и деталей (даже в отсутствие пузырей) нарушается равномерность распределения скоростей ожижающего агента и возникает направленная циркуляция твердого материала, аналогично конвективным токам в нетермостатированном сосуде с капельной жидкостью. Следует подчеркнуть, что граничные эффекты в псевдоожиженном слое выражены резче, чем в капельной жидкости. [c.495]

Пренмуществеииое влияние того или иного механизма определяет ся гидродинамической обстановкой процесса. Механизм переноса в пре делах каждой фазы непосредственно связан с гидродинамикой одно фазного потока, механизм же переноса через поверхность раздела фаз — с гидродинамикой двухфазного потока. Поэтому прн макропереносе вещества важное значение приобретает вихревое движение жидкости, так как вихри являются переносчиками энергии и вещества в потоке. Анализ вихревого движения жидкости объясняет механизм перемещения частиц и многие факты, наблюдаемые в процессах переноса массы. [c.90]

При движении однофазного потока (за счет вязкости жидкости) по сечению потока образуется сдвиг одного слоя жидкости относительно другого п возникают силы, направленные перпендикулярно течению, что может повести к образованию вихревого движения жидкости. Таким образом, вязкость является источником вихревого движения л ндкости. Следовательно, вихревое движение жидкости может возникать лишь в реальных вязких жидкостях. [c.99]

Турбулентным (вихревым) называется такое движение жидкости и и газа, при котором скорость в каждой точке меняется во времени по закону случая. При турбулентном движении существуют области, где вектор rotii O. [c.254]

Послойное движение жидкости называется ламинарным в отличве от турбулентного беспорядочного (вихревого) движения. [c.67]

У насосов закрытого типа жидкость подводится неносредст-венно в канал. Следовательно, на рабочее колесо она поступает на большом радиусе, нри больннсх окружных и относительных скоростях. Поэтому кавитационные качества вихревых насосов закрытого тина очень низкие. Движение во входном участке канала насоса закрытого типа сложное, так как на движение жидкости из всасывающего патрубка в канал накладывается продольный вихрь. Поэтому аналитический расчет кавитационных качеств насоса закрытого типа в настоящее время невозможен. Д.1ТЯ улучшения кавитационных качеств насоса закрытого типа перед вихревым рабочим колесом подключают центробежную ступень. Такой насос называется центробежно-вихревым. [c.275]

Для перемешивания маловязких жидкостей применяют пропеллерные мешалки. Перемешивание в них достигается в результате сильного вихревого движения жидкости, сообщаемого ей вращающимся пропеллером. Диаметр випта обычно составляет 0,25...0,33 диаметра аппарата, а окружная скорость - [c.38]

Исследования показали, что свободное движение жидкости имеет три режима ламинарный, переходный (локонообразный) и вихревой. Преобладание того или иного рй-кима зависит от Ы—разности температур [c.313]

Можно представить себе ламинарное движение жидкости в трубе круглого сечения как качение по системе вихревых торов (рис. 1.5). Предположим, что рейнольдсово число потока превзошло значение Rej. Если в произвольном сечении ф = ф1, 2= 2 произошло растяжение вихревой трубки, то по закону сохранения момента количества движения вихревое кольцо реагирует увеличением завихренности и связанной с ней осевой составляющей вектора скорости. Скоростное поле становится, во-первых, асимметричным dvjd(p О, во-вторых, условие dvjdz = О уже не [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология