Фотоядерные взаимодействия в области резонанса

Фотоядерные взаимодействия в области резонанса Д(1232) [c.344]

Поучительный пример проявления А-изобары в ядрах дается полным фотоядерным сечением Оул- В противоположность пиону, фотоны свободно проникают во внутрь ядра. Это исключает сильное экранирование из-за многократного рассеяния, знакомое по пионным взаимодействиям, поэтому сечение оказывается пропорциональным массовому числу А, что будет подробно рассмотрено в разделе 8.8. Сечения Оул/А на один нуклон, представленные на рис. 7.11, ясно показывают существование А как в легких, так и в тяжелых ядрах. А-резонанс проявляется при энергиях, близких к положению свободной А (1232)-изобары, однако распространяется на более широкую область энергий. Таким образом, эксперимен- [c.256]

В основе фотоядерного метода анализа (ФМА) состава вещества лежит свойство атомных ядер при взаимодействии с гамма-квантами достаточно высоких энергий вступать в фотоядерные реакции, которые приводят к образованию новых ядер, отличающихся от исходных либо возбужденным состоянием, либо ну-клонным составом. Необходимым условием протекания фотоядерной реакции является превышение величины энергии гамма-кванта порогового значения для данного типа реакции. Известно большое количество типов фо-тоядерных реакций, различающихся по виду испускаемых в ходе реакции частиц. К наиболее распространенным относятся реакции (7,и), (7,у ), (У-2и), (у,пр), (у,а). Количественно фотоядерные реакции, как и реакции на нейтронах, характеризуются сечением, величина которого определяется вероятностью протекания реакции на ядрах данного типа при взаимодействии с гамма-квантами определенной энергии. В области энергии 10-20 МэВ сечение составляет 10 -10 см [36]. Для большинства атомных ядер наибольшее сечение имеет реакция (у,и), величина его растет с увеличением атомного номера нуклида. Вероятность протекания этой реакции возрастает также и с увеличением энергии кванта, достм ает максимума и затем спадает. Этот максимум в сечении фотоядерных реакций принято называть гигантским резонансом. [c.59]

Теперь мы в состоянии провести грубое сравнение с информацией, полученной эмпирически в фотоядерных исследованиях при низких энергиях. В этой области доминирует ядерный гигантский Е1-резонанс (ГР). Подробные расчеты усиления дипольного правила сумм в этом районе (Nolte et al., 1986) для случая Bi дают /с (ГР) 0,4. Это значение нужно грубо приравнять величине Кс оно примерно вдвое больше результата чистого ОПО из табл. 8.7 кс = 0,19. Ввиду слабости центрального взаимодействия ОПО, обсуждавшейся в разделе 3.3, становится ясным, что большая часть Кс обязана изовекторным механизмам, связанным с двухпионным обменом в р-мезонном канале. Это является причиной увеличенного значения кс == 0,32 в табл. 8.7 для полного NN-взаимодействия. [c.339]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология