Более подробные расчеты

Более подробно расчет фланцевых соединений см. ОСТ 26-373—78. [c.67]

В проектном задании решаются основные принципиальные вопросы, определяются выбор технологической схемы процесса, набор основного оборудования. Расчеты выполняются по укрупненным показателям, позволяющим выбрать тип оборудования, его габариты, массу, энергетические и материальные затраты. Более подробные расчеты на этой стадии проектирования выполняются для оборудования нового типа. [c.12]

Напряженность поверхности по испаренной влаге в воздушных кристаллизаторах в среднем можно принять 0,042 кг/(м ч). Расчет размеров поверхности охлаждения или нагревания производится по общим правилам расчета теплообменных поверхностей (см. главу VH). Более подробные расчеты процессов кристаллизации из растворов приведены в специальной литературе . [c.645]

Более подробные расчеты на основании этого положения позволяют сделать следующие практические выводы. При кислотно-основных методах объемного анализа можно применять только такие реакции, где образуются продукты, для которых pH растворов находится в пределах от 4 до 10. Действительно, при титровании, например, 0,1 п. раствора сильной кислоты находим, что в точке конца титрования должно быть 0,1% от начальной концентрации водородных ионов ([Н+] = 10 ), т.е. должно быть [c.278]

Более подробный расчет приведен ниже [c.199]

Более подробный расчет приведен ниже Стадия 1 - 2 [c.200]

Для более подробного расчета используется выражение (1.50) С учетом уравнения движения капли с коагуляцией или без нее (см. 2.6, 2.7). Для вычисления величины У[м (/ ), Я] необходимо знать. размер капли перед соударением, он может быть вычислен по соотношениям 2.8, в которых учитывается тепломассообмен капли при движении к стенке. [c.142]

Существует ряд работ, в которых даны более подробные расчеты влияния чисел и и Рг на сопротивление и теплоотдачу при обтекании пластин. В работах [53] такое рассмотрение приведено для Рг==1 и произвольных значений п, причем подвергнуты анализу и обтекания криволинейных плоских и осесимметричных профилей. [c.265]

Были проведены и более подробные расчеты, в которых принималась во внимание конечная длина плазменного шнура, а также связь между распределениями плотности тока и скорости. В качестве примера на рис. 7.2 показано распределение вращательной скорости в г — 2-плоскости. Согласно расчету в каждом сечении вблизи оси плазменные слои вращаются с одной угловой частотой. Частота вращения уменьшается в направлении от катода к аноду. Степень этого уменьшения, радиальные размеры дуги и распределение плотности тока зависят от геометрии электродов (их диаметра) и от параметров дуги, что уже обсуждалось в [7.21—7.23]. [c.279]

Более подробный расчет выполняется в соответствии с [1, 3]. [c.444]

Рассмотрим более подробно расчеты. В том случае, когда / 2-2 /( 2-2 / 2 определяется значением /с , в [c.152]

Более подробно расчеты предельных нагрузок по газу в тарельчатых и насадочных аппаратах рассмотрены в монографиях [66, 67, 74]. [c.174]

Более подробно расчет элементов ППУ рассмотрен в литературе [5 9, с. 52]. [c.186]

Более подробные расчеты [73] [c.40]

Более подробные расчеты 41 [c.41]

Более подробные расчеты 43 [c.43]

Более подробные расчеты [c.45]

Более подробные расчеты можно найти в литературе [c.150]

Пиридин явился также объектом многих более подробных расчетов, в которых частично или полностью не использовались [c.146]

Трудности, связанные с качественным применением теории молекулярных орбиталей к простым системам, можно видеть также на хорошо известном примере аллил-катиона, который был рассмотрен ранее с помощью метода резонанса (стр. 218). В данном случае имеем л-систему из трех р-орбиталей и два электрона (рис. 9-8). Качественная картина молекулярных орбиталей предполагает, что два электрона распределены более или менее равномерно по трем орбиталям, причем, очевидно, на каждом углеродном атоме должен находиться частичный положительный заряд. Это не соответствует экспериментальным фактам (а также более подробному расчету по методу ЛКАО), из которых следует, что заряд расположен главным образом, если не целиком, на концевых атомах углерода. Метод резонанса сразу же дает правильную картину, поскольку две основные и эквивалентные схемы спаривания имеют заряд только на концевых атомах углерода (рис. 9-9). [c.231]

При, расчете длины факела, как и в дальнейшем при более подробном расчете его структуры, будем исходить из следующих ограничений. [c.24]

Если бы мы достоверно знали энергию связей атома с кристаллической решеткой, в зависимости от положения его, мы могли бы рассчитать энергию отдельных плоскостей решетки данного типа. Для ионных кристаллов этот вопрос был удовлетворительно разрешен В. Косселем [27], учитывавшим электростатическое взаимодействие ионов. И. Странский [28] произвел более подробные расчеты, использовав метод Маделунга, учитывающий взаимное расположение ионов в решетке. [c.29]

Проводились также [132] более подробные расчеты, основанные на предположении о том, что наиболее важные вклады в разности суммарной внутримолекулярной энергии [Ет в уравнении (4)] различных вторичных структур целлюлозы обусловлены несвязанными взаимодействиями ( г) между атомами и группами соседних остатков D-глюкопиранозы . При таких расчетах не учитывались вклады, обусловленные разностями напряжений при деформации связей (Ed) и деформации углов между связями ( е), а также вклады торсионных напряжений (Et) и электронных взаимодействий (Ее). Не учитывались также разности энергий водородных связей, сольватации и кристаллической решетки, хотя некоторые из этих факторов оценивались качественно. Эти расчеты позволили установить, что конформация целлобиозы в кристаллическом состоянии, соответствующая значениям [c.145]

Более подробно расчеты по вычислению [Н + ], [ОН ] и pH будут приведены при изучении количественного анализа. [c.69]

Обычно эффективность мероприятий НТП за определенный период исчисляется в рублях эффекта на 1 руб. затрат. Нижняя граница годовой эффективности реализации мероприятия НТП — 0,15 руб. эффекта на 1 руб. затрат. Реализация мероприятий с более низкой годовой эффективностью нецелесообразна. Более подробно расчет экономического эффекта и эффективности новой техники описан в гл. 7 (раздел 7.4). [c.58]

Такая схема должна отображать все основные механические свойства машины и в то же время быть по возможности простой, не содержать излишних элементов, чтобы не усложнять расчет колебаний. Первоначально для ориентировочных расчетов удобнее пользоваться упрощенной схемой агрегата, а в дальнейшем усложнять ее и выполнять более подробные расчеты, лучше описывающие действительные колебания. Различные формы колебаний или различные состояния машины нагляднее изображаются несколькими простыми схемами, а не одной объединяющей их сложной схемой. [c.13]

Подставив уравнение (2.5) в уравнение (2.1) можно видеть, что расстояние между частицами должно уменьшиться в несколько раз, чтобы поверхностная энергия разрушения существенно возросла. Более подробные расчеты Т проведены Эвансом [43], который показал, что вклад линейного натяжения зависит как от размера частиц, так и от расстояния между ними. Результаты его расчетов обобщены на рис. 2.22, на котором показаны зависимости отношения напряжений, необходимых для распространения трещины в наполненной композиции с непроницаемыми частицами Ос и в матрице сгт, а также линейного натяжения Т от размера частиц и расстояния между ними (го/а) для сферических частиц, где 2го — диаметр частицы (глубина препятствия в плоскости трещины) и а — расстояние между частицами. [c.76]

Применение механики разрушения к вязкоупругой среде ограничивается отклонением от условия бесконечно малой деформации вследствие молекулярной анизотропии, локальной концентрации деформаций и зависимости напряжения и деформации от времени. Эта теория эффективна при исследовании распространения трещин. Аналитическое обобщение работы Гриффитса на линейные вязкоупругие материалы было предложено Уильямсом [36] и несколько раньше Кнауссом [37]. В гл. 9 будет дан более подробный расчет распространения трещины с позиций механики разрушения. Будут рассмотрены морфологические аспекты разрушения и влияние пластического деформирования, зависящего от времени, возникновения и роста трещины серебра и разрыва цепи на энергию когезионного разрушения полимеров. [c.72]

Поглощение. В низкоэнергетической области в сечении реакции доминирует поглощение, которое даже при Тл 50 МэВ дает 75— 80% От. В принципе, сюда входят и процессы, в которых перед поглощением пион неупруго рассеивается. Однако большая длина свободного пробега пиона при низких энергиях приводит к тому, что такие неупругие перерассеяния несущественны. Поэтому можно ожидать, что сечение поглощения связано в основном с лидирующими процессами Двухчастичного захвата. Это подтверждается и более подробными расчетами. [c.242]

В согласии со способом Моффитта [245] более подробные расчеты приведены в работе [333]. Наглядное описание с частичным применением идеи делокализации дано в [204], [c.319]

Миязава и Питцер, а также Слутский и Бауэр [61] провели более подробные расчеты A/i2 низших членов гомологического ряда монокарбоновых кислот в газовой фазе. Эти авторы для расчета Ф пользовались уравнением Ф = onst [(гд/г) — 2 (г /г) ]. Таким образом, в их расчетах параметры /гит уравнения (1.4) были равны 6 и 3 соответственно, а не 9 и 3, как было принято выше. [c.45]

Хотя обобщение всех этих данных вызывает некоторые затруднения, но, вероятно, большинство из них подтверждает общепринятую точку зрения, что в пиридине электронная плотность относительно велика в положении 3 и меньше в положениях 2 и 4. К такому выводу приводит рассмотрение резонансных структур, расчеты по простому методу МО (с небольшим или нулевым значением h ), а также некоторые более подробные расчеты. Этот вывод согласуется так же с данными по ИК- и ЯМР-спектрам некоторых замещенных пиридинов [69, 71а]. Распределение я-элек тронов (см. ниже схему 5, формулу 6) получено усреднением двух самых последних расчетов . Это распределение в общих чертах согласуется с ориентацией при электрофильном и нуклеофильном замещении. [c.147]

Во всех как простых, так ц усложненных расчетах пренебрегают высшими Зя-, Зр- и З -орбитами углерода и 2х- и 2р-орбитами водорода и пытаются описать эту молекулу, выбирая в качестве базисных функций 15-орбиты водорода и 2з- и 2 э-орбиты углерода. В более подробных расчетах часто учитывают также 15-электроны углерода, однако это мало отражается на результатах. Все описания, кроме самых поверхностых, прибегают к теории групп для упрощения задачи и формулирования результатов. В зависимости от геометрии молекулы метилен мог бы принадлежать лишь к одному из двух классов симметрии. Так, если бы молекула была линейной, она попадала бы в класс а все изогнутые формы с эквивалентными связями С — Н принадлежали бы классу Сго-Если бы метилен существовал в линейной форме, обладающей более высокой симметрией, то это наложило бы жесткие ограничения на электронное строение. В этом случае двумя низколежащими орбитами должны быть соответственно а . и, т, е. симметричная и антисимметричная по отношению к отражению в центре молекулы, но вместе с тем симметричные по отношению к вращению вокруг оси молекулы, как показано на их сечениях в схеме 2. [c.269]

Более подробный расчет цикла синтеза см. в главе VIII. [c.288]

Более подробно расчет общей дисперсии pa мotpeй в работах [14 15]. [c.24]

К систематическому изучению условий разряда конденсированной искры,, которой пользовались большей частью до сих пор, приступил О. Фейсснер. В особенности он занимался вопросом о том, в какой мере характер разряда определяется отношением между емкостью и самоиндукцией. Он был того мнения, что характер этот — дуговой или искровой разряд по преимуществу. Имеется всегда смесь обоих, определяемая не высотой напряжения, а в значительной мере температурой металлических паров. Получается-де преимущественная эмиссия искрового спектра в том случае, когда высокая температура (газокинетическая температура ) уже в значительной степени ионизировала металлические пары. Изменяя емкость и самоиндукцию в разрядной цепи, мы изменяем частоту искрового разряда с повышением частоты при остающейся постоянной емкости (т. е., следовательно, с уменьшением самоиндукции), сила тока (количество электричества, протекающее в секунду), а следовательно, и температура возрастают. И наоборот усиление гамоиндукции уменьшает силу тока, а, следовательно, и сопутствующий более низкой температуре преимущественный дуговой спектр. Было бы хорошо, если бы этот метод работы был подвергнут когда нибудь более подробному расчету. Схема включения, предложенная Фейсснером на основании "воих соображений, описана на стр. 9. [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология