Рост пузырей в чистой жидкости

Значительной сложностью отличаются процессы кипения бинарных и многокомпонентных жидкостей, что существенно, например, для кубов-испарителей ректификационных колонн. Здесь важную роль играют ограничения, связанные с перемещением массы одного компонента через другой, что резко снижает скорости роста пузырей и приводит к уменьшению коэффициентов теплоотдачи при пузырьковом кипении, в то время как критический тепловой поток может снижаться, а может и увеличиваться. Данные по расчетам интенсивности кипения бинарных смесей через значения коэффициентов теплоотдачи для чистых компонентов, в том числе и для вынужденного движения, приведены в [1]. Там же имеются данные о возможной интенсификации процессов кипения многокомпонентных смесей на горизонтальных трубах с наружными низкими ребрами. [c.245]

Аналогичные результаты наблюдались в экспериментах с добавлением ПАВ в жидкость [35 — 37]. Давление сначала увеличивалось с ростом длины пузыря, а затем стремилось асимптотически к постоянной, значительно большей той, которая имеет место для чистой поверхности. [c.457]

В более поздней работе Ван Стралена [10] дано объяснение многих явлений, указанных выше. Ван Стрален показал, что в бинарных смесях часто наблюдается максимум критического теплового потока, соответствующий наименьшей скорости роста пузыря и наибольшей величине 1г/ — х1. Низкая скорость роста пузыря значительно снижает коэффициент теплоотдачи от поверхности нагрева к кипящей жидкости при существенном росте перегрева стенки. Критический тепловой поток можно рассматривать как сумму двух членов, один из которых обусловлен прямым парообразованием на поверхности нагрева, а второй — конвекцией горячей жидкости от поверхности нагрева, связанной с косвенным испарением в пузырь на расстоянии от поверхности нагрева. В [16, 17] предполагается, что даже для чистых жидкостей второй член существен. В [17] изучалось влияние характеристики /, которая названа параметром конвекции и представляет собой баланс сил инерции, поверхностного натяжения и вязкости [c.417]

Эллион Л. 31] провей наблюдения за поведением пузыря ССЦ а я к меньше, чем у воды) и Н2О при наличии аэрозолей (о в этом случае будет меньше, чем у чистой воды). Указанные пузыри вырастали и оставались затегл по существу неподвижными на поверхности или около нее. Эллион объяснил это явление наличием своего рода равновесия между испарением в нижней части и конденсацией в верхней части пузыря указанное состояние могло быть достигнуто только благодаря относительно низкой скорости роста пузыря. Подобные, кажущиеся неподвижными, пузыри, а также пузыри, движущиеся вниз, можно наблюдать в наполненном водой стеклянном сосуде на горячей плите. Трефетен [Л. 96], наблюдавший это явление, полагает, что оно может быть результатом изменения сг по окружности пузыря. Поверхностное натяжение на поверхности пузыря, удаленной от греющей поверхности, больше, так как она холоднее. В результате эта часть пузыря сжимается, а на прилегающие слои жидкости будут действовать силы, вызывающие ее перемещение в направлении от греющей поверхности. [c.229]

На основе имеющихся данных можно сделать следующие основные обобщающие заключения относительно механизма пузырчатого кипения на чистых гладких или шероховатых поверхностях. В предыдущих разделах качественно было показано [Л. 87], что только незначительная часть тепла, отводимого от греющей поверхности, передается непосредственно к пузырям, когда они находятся в контакте с поверхностью. Основная доля тепла передается жидкости. Сильный рост интенсивности теплоотдачи при пузырчатом кипении ( /Л) = (АГ) обусловлен тур-булизующим воздействием пузырей на жидкость вблизи поверхности нагрева. Паровые пузыри, образующиеся на поверхности и отрывающиеся от нее (в случае насыщенной и слегка недогретой жидкости), или возникающие и затем исчезающие пузыри (при существенном недо-греве жидкости) приводят в движение объем жидкости, равный их собственному объему. Пузыри действуют как своего рода насосы . [c.238]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология