Интенсивность расчет

Для расчета распределения температур, скоростей и концентраций в закрученном потоке используются уравнения движения, неразрывности, энергии и диффузии. Уравнения составляются в цилиндрической системе координат с азимутальной симметрией локальных параметров. При расчёте закрученных потоков используют интефальные методы, связанные с определением энергетических потерь, интенсивности тепло- и массообмена при турбулентном режиме [12], но с учетом особенностей распределения скоростей и давлений в радиальном направлении, возникающих под действием поля центробежных массовых сил. В закрученном потоке нарушаются многие исходные предпосылки в области пристенного течения, которые используются при построении интегральных методов расчета осевых течений в каналах. [c.15]

В методе свободного электрона чередование порядка связи не сильно сказывается на расчёте интенсивностей поглощения. Электрический дипольный момент перехода для линейной сопряженной системы, полученный из уравнений (8) и (26), определяется соотношением. [c.1848]

МО иметь интенсивный источник 14 МэВ-ных нейтронов с интенсивностью 10 н/с и потоком н/с-см . Расчёты последних лет показали, что такой нейтронный источник может быть создан на основе мюонного катализа. [c.256]

Аналитические полосы N2 возбуждаются в высокочастотном разряде в узких (диаметр 1-2 мм) кварцевых трубках с внешними электродами. Оптимальное давление газа в газоразрядной трубке 1-2 мм рт. ст. Излучение разлагается в спектр сканирующим монохроматором. Усиленный фототок с фотоумножителя записывается регистрирующим устройством (потенциометром или с помощью компьютера). Расчёт относительного содержания изотопов производится по измеряемым на регистрограмме пикам, пропорциональным яркостям кантов изотопных компонент. Интенсивность кантов измеряется от уровня фона вблизи полосы. Следует учитывать, что такие компоненты, как СО и N0, мешают измерениям на полосе Л = 2976,8 А. Любые кислородсодержащие примеси, например, О2, СО2 и Н2О, способствуют интенсивному образованию в разрядной трубке N0 и СО. На указанной полосе максимально допустимая спектральная ширина щелей монохроматора 1,5 А. [c.548]

В результате всех этих процессов в светящемся облаке источника устанавливается некоторая постоянная концентрация возбуждённых атомоз и ионов, которая и определяет интенсивность излучения каждой данной линии нейтральных атомов и ионов. Количественный расчёт этой концентрации в общем случае чрезвычайно затруднён, ибо требует детального знания численных характеристик всех элементарных процессов — функций возбуждения и ионизации, законов распределения электронов и атомов по скорости, продолжительности жизни возбуждённых атомов и т. д. [c.34]

В то время, как общий вид этой связи, как мы видели в 5, может быть установлен с помощью сравнительно простых физических представлений, аналитический расчёт её представляется практически неразрешимой задачей. Как уже указывалось в 5, в выражение связи между интенсивностью линий и концентрацией элемента в пробе входит по существу три независимых элемента 1) связь концентрации элемента в пробе с концентрацией его атомов в светящемся облаке источника [c.178]

Наиболее простым расчёт становится для случая малых плотностей разрядного тока и низкого давления газа, когда вторичные процессы не играют заметной роли и число актов испускания квантов радиации атомами равно числу актов возбуждения. В этом случае для интенсивности спектральной линии / можно написать [c.348]

Произведённый этим методом расчёт величины интенсивности первого резонансного дублета Na I в зависимости от температуры электронного газа в плазме дал результаты, хорошо согласующиеся с экспериментальными данными. На рисунке 151 эти экспериментальные данные представлены треугольниками для давления паров Na 2-10 Hg, кружками—для 4 10 3 мм Hg и крестиками — для 6 10 мм Hg сплошная кривая — теоретическая. [c.349]

Сущность аналитического метода расчёта заключается в определении размеров требующегося путевого развития по формулам, учитывающим типовые условия работы парка. 1ри первой разновидности этого метода число путей т д, требующееся для приёма и отправления поездов, определяется делением общей загрузки Т данного парка работой по приёму, обработке и отправлению поездов аа какой-то период (сутки, час интенсивного движения) на объём работы t, который может быть выполнен на одном пути за тот же период. [c.67]

Больцмана расчёт показывает, что частота Vвp, соответствующая максимуму интенсивности, определяется соотношением [c.378]

Графический расчёт может производиться в ряде случаев лишь для интенсивного периода суток продолжительностью в 2—3 часа. [c.69]

Расчёт выполнен для двух видов сырья-полупродуктов производства дивинила из бутана и газов термического и каталитического крекинга. Константа селективности для аппаратов интенсивного перемешивания принята 400 (А. Г. Лиакумович и др., Химия и технология топлив и масел , № 9, 1965 г.). [c.274]

Для варианта с использованием воздуха математическое описание включало в себя а) четыре уравнения (2) для к=1, 2, 3,4 б) уравнение теплового баланса, необходимое для определения равновесной температуры процесса в) четыре уравнения материального баланса, учитывающие дискретное изменение объёмной скорости потока от ступени к ступени вследствие интенсивного испарения воды. Необходимые кинетические данные были взяты из работы Г.Н.Доброхотова и Е.В.Майоровой [9j. Расчёты проводились с помощью ЭВМ "БЭСМ-2". Вариант с использованием кислорода рассчитывался по уравнению (2) при к=1 для двух температур принятой в проекте (130°) и рекомендованной в [Э] в качестве оптимальной (170°). [c.253]

Проведены расчёты пиролиза метана в условиях экспериментов [3] при температурах в диапазоне 1600...2200 К и давлениях в диапазоне 2.5-10 ...3.5-10 Па с использованием двух упомянутых кинетических схем. Сравнение данных, полученных по этим схемам, проводилось для смеси метана и аргона, в которой содержалось 2 % метана. Различные температуры пиролиза в эксперименте соответствуют температурам за ударными волнами разной интенсивности. Особенностью экспериментов является то, что для различных температур приведены различные времена эффективного теплоподвода. Время эффективного теплоподвода - это время нахождения смеси при высокой температуре за проходящей ударной волной. Температурам 2200... 1600 К, с шагом 100 К соответствовали времена теплоподвода 1940, 1780, 1620, 1460, 1300, 1140 и 1000 мкс. [c.297]

Результаты расчётов наработки на отказ по формуле (1Х-8) и интенсивности отказов для герметичных компрессоров по формуле (1Х-9) приведены в табл. 1Х-8, где даны перспективные требования надежности, обеспечивающие значительное повышение эффективности эксплуатации холодильного оборудования. [c.270]

Мутационный процесс протекает интенсивно. Ориентировочные расчёты показывают, что около 20% всех наследственных болезней в каждом поколении после рождения — болезни, обусловленные новыми мутациями, т.е. вклад мутационного процесса значительный. Спонтанный мутационный процесс является неотъемлемой биологической характеристикой человека. Он протекает стохастически на генном, хромосомном и геномном уровнях. [c.303]

Соответствующие расчёты показывают, что влияние ультразвуков, как таковых, на скорость химических реакций будет весьма невелико, если частота ультразвука мала по сравнению с частотами колебаний молекул, а интенсивность ультразвукового поля не превышает 10 —10 эргов. Этим методом были исследованы следующие реакции [c.205]

Рис. 128. Рисунок, поясняющий расчёт скорости звука на основании наблюдения максимумов интенсивности прошедших через пластинку ультразвуковых колебаний. [c.231]

В написанном выражении F x) называют интенсивностью релаксационного спектра. Релаксационный спектр для бутилового каучука и каучука GR-S при 20°С изображён на рис. 133. При всей примитивности подобных расчётов они могут иметь определённое значение для развития кинетической теории эластичности высокополимеров. [c.240]

Дальнейший ход проектирования ясен из схемы. На 3-ем этапе в результате проектного расчёта выбранных прототипов семейства шин (третье или четвёртое приближение) уточняются параметры профиля за счёт чего улучшаются эксплуатационные характеристики шин уменьшаются коэффициенты сопротивления качению, диапазон изменения температур (113-120 °С вместо 110-158 при скорости 70 км/ч и 166-177 вместо 161-195 при скорости 100-110 км/ч), суммарная удельная работа трения в зоне контакта. За счёт этого у спроектированных шин по сравнению с прототипами уменьшается интенсивность износа протектора шин и увеличивается ресурс шин по износу. Показатели прочности семейства спроектированных шин будут выше, чем у прототипов. В таблице 7.1 приведены показатели износостойкости спроектированного по предложенному методу семейства грузовых шин 10.00Р20 - 12.00Р20. В таблице 7.1 в скобках приведены аналогичные показатели для прототипов. [c.480]

Для возбуждения регулируемого противотока в плазменной центрифуге, Боневье предложил использовать осевой стержень, по которому пропускается электрический ток. Циркуляция в этом случае обусловлена радиальной неоднородностью осевой электромагнитной силы, связанной со взаимодействием основного радиального электрического тока с азимутальным магнитным полем, генерируемым осевым стержнем. При этом, изменяя ток в стержне, можно регулировать как направление, так и интенсивность противотока. В [25] применительно к стационарному режиму были выполнены расчёты эффективности процесса умножения первичного эффекта за счёт циркуляции, вызываемой внутренним осевым токонесущим стержнем. Таким образом, в стационарной плазменной центрифуге в принципе возможен не только перевод радиального эффекта в продольный, но и существенное его умножение по длине колонны. [c.334]

Поэтому временную форму света коротких лазерных импульсов для задач, связанных с расчётами эффективности фотоионизации в АВЛИС процессе, представим в виде нормального распределения с центром в точке Ц. Распределение удельной мгновенной интенсивности света 1 1) Вт/см внутри лазерного импульса определяется выражением [c.387]

Измерение интенсивности двухнейтринной моды двойного бета-распада, причём сколь возможно более точное, нужно для верификации теоретических расчётов этого процесса [58] и для оценки вероятности связанного с ним искомого безнейтринного распада. Период полураспада ядра по двухнейтринному каналу определяется следующим выражением О [c.34]

Ход определения следующий . В склянку, по ёмкости и по бесцветности стекла одинаковую со склянками для стандартов, вводят сначала ортотолидиновый раствор из расчёта 1 мл на 100 мл исследуемой воды и затем влит ают 1 сследуемую воду до заранее сделанной метки. При наличии активного хлора появляется жёлтое окрашивание, достигающее при комнатной температуре максимальной интенсивности через 5— О мин., после чего производят колориметрическое срав ение исследуемой пробы со стандартами, рассматривая и на белом фоне в отражённом дневном или искусственном освещении. [c.31]

При тех режимах разряда, когда число элементарных актов тушения данного возбуждённого уровня, вызванных неупругими соударениями второго рода, возрастает настолько, что этими соударениями определяется продолжительность пребывания атома на данном энергетическом уровне, а следовательно, и концентрация Пц возбуждённых атомов, мы имеем дело с состоянием, очень близким к статистическому микроравновесию между соударениями первого и второго рода, по отношению к данному энергетическому уровню. Светящийся газ в таком состоянии получил название болъцмановского излучателя. Расчёт интенсивности излучения какой-либо спектральной линии, для верхнего энергетического уровня которой такое микроравновесие имеет место, вновь упрощается, так как концентрация возбуждённых атомов на верхнем уровне может быть определена по формуле Больцмана, и становится равным [c.439]

Ещё более тщательные измерения Фриша и Штерна обнаружили, пожалуй, наиболее замечательную особенность взаимодействия падающих молекул с твёрдой поверхностью, а именно при определённом соотношении между нормальной составляющей количества движения падающих молекул и тангенциальной составляющей в плоскости одной из диагоналей, отражения и диффракции не происходит, и молекулы улавливаются силовым полем притяжения поверхности. Это проявляется в виде двух сёдел на нормальных максвелловских кривых распределения интенсивности диффрагированных лучей и вполне согласуется с недавними расчётами Леннарда-Джонса и Девоншира рассмотревших взаимодействие периодического поля поверхности с падающими на неё атомами гелия. Согласно этим рас- [c.358]

На рис. 218 Б логарифмических координатах приводятся кривые затухания из работы В. В. Антонова-Романовского для фосфора при различных интенсивностях возбуждения линейная связь IgJ и Igi устанавливается тем скорее, чем интенсивнее возбуждение. Как пон азали расчёты, произведённые Л. А. Винокуровым, Е. Г. Барановой и автором [138], весь ход подобных кривых точно описывается полной формулой (3.5), постоянные которой определяются по способу, указанному в 57. [c.362]

Для ориентировочных расчётов можно воспользоваться выводами приближённой теории [27]. Считая, что радиус излучающей поверхности велик по сравнению с длиною волны звука, можно показать, что отношение интенсивности звуковых колебаний в центре кривизны вогнутого излучателя к интенсивности колебаний на излучающей поверхности приблизительно равно [c.50]

Возникшие в результате интерференции периодические изменения интенсивности ультразвуковых колебаний, прошедших через пластинку, можно использовать для определения скорости звука в пластинке. Действительно, откладывая , как функцию ш2, можно по величине отрезка, отсекаемого прямой на оси ординат, найти значение или в зависимости от того, каким рядом максимумов или минимумов пользоваться при построении прямой. Способ расчёта пояснён рис. 128, на котором значения 8 п2 , соответствующие максимумам интенсивности прошедпшх через пластинку сдвиговых волн, изображены как функция для опыта, результаты которого представлены на рис. 127. [c.230]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология