Система четырех магнитных ядер

Как упоминалось ранее, для ядра с 1 = 3/2 каждый из уровней 1/2 и +1/2 двукратно вырожден в несимметричном поле. Как следствие этого, e Qq и т нельзя определить непосредственно. Это вырождение устраняется магнитным полем, в результате чего появляются четыре уровня. В спектре наблюдаются четыре перехода -Ь 1/2- + 3/2, -Ь 1/2- - 3/2, -1/2- -1-3/2 и -1/2- -3/2 (Д /и = -Ь 1). Разности энергий, соответствующие этим переходам, зависят от Я, e Qq и г] [как показывают уравнения (14.7) и (14.8)], поэтому для этой системы можно [c.269]

Изменение интенсивностей линий ядерного резонанса, которое возникает в результате этого эксперимента, можно понять, если обратиться к рассмотрению диаграммы Соломона, приведенной на рис. IX. 12. На нем представлены собственные состояния двухспиновой системы 13 в магнитном поле. Всего существуют четыре состояния с различной энергией, и их расположение определяется знаками ядерного и электронного спинов. Переходы ядра или электрона могут быть индуцированы ВЧ-полем с частотой V/ или соответственно. Рассмотрим вероятность W тех релаксационных переходов, которые ответственны за поддержание больцмановского распределения. Пусть величины и W l соответствуют вероятности продольной релаксации ядерного и электронного спинов соответственно. Кроме того, имеются также определенные вероятности переходов ( 2 и Wй, в которых ядерный и электронный спины переворачиваются одновременно. 1 2 и 1 о имеют заметный вклад только тогда, когда имеется спин-спиновое взаимодействие между спинами / и 5. Если насыщается электронный резонанс, т. е. переходы (3)->-(1) и (4)— (г), ВЧ-полем В с частотой Уз, то больцмановское распределение между состояниями (3) и (1), а также (4) и (2) нарушается, т. е. населенности состояний (1) и [c.319]

В трехъядерной системе АХ2 ядро А окружено двумя соседними ядрами X (см. рис. 9.3-16). Для этих двух протонов X существует четыре возможные конфигурации спинов в магнитном поле, которые имеют практически равную вероятность. Если рассматривать только г-компоненты магнитных моментов Иг, оба спина ядер X могут быть параллельными друг другу либо вдоль направления поля ( Т)) либо против направления поля (Ц), либо они могут быть антипараллельны друг другу ( Х или )1 как показано на рис. 9.3-16. Если спины ядер X антипараллельны, их влияние равно нулю, в то время как если опи параллельны (] или Ц), происходят дополнительные воздействия поля па ядро А, равные по величине и обратные по знаку. Таким образом, мы на- [c.219]

Таким образом, в спектре соединений с двумя эквивалентными магнитными ядрами должны наблюдаться три линии с относительными интенсивностями 1 2 1, в спектре соединений с тремя ядрами—четыре линии с соотношеннем ннтенсивностей 1 3 3 1. Аналогичные рассуждения приводят к выводу, что в системе с п экви- [c.289]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология