Термодинамические соотношения для процессов истечения

Термодинамические соотношения для процессов истечения. Ад а- [c.36]

Верхний предел удельного импульса определяется условиями химического равновесия адиабатического обратимого процесса расширения продуктов химических реакций горения в одномерном сопле (идеальный удельный импульс /уд, ид) и характеризует термодинамический потенциал топлива при заданных соотношении компонентов, давлении в камере, геометрической степени расширения сопла и давлении окружающей среды. Реально достижимый удельный импульс определяется потерями. Некоторые из них изначально присущи ЖРД и исключить их невозможно. К ним относятся потери на непараллельность истечения (геометрические потери), потери в пограничном слое, потери на запаздывание и кинетические (из-за химической неравновесности) потери. Другими можно управлять путем выбо- [c.166]

Уравпеиия (1.1)—(1.6) могут быть использованы д.ля анализа термодинамических соотношений процесса истечения любого типа. Хотя гидродинамически удобнее классифицировать течение жидкости в соответствии с состоянием движения элемента жидкости, т. е. считать его установившимся, безвихревым, одномерным п т. д., здесь классификация проводится с термодинамической точки зрения. Соответственно процессы истечения разбиваются па следующие виды [c.36]

Учесть наличие физико-химических процессов можно приближенно, приняв скорости их протекания бесконечными или нулевыми, При бесконечной скорости имеет место равновесное течение, а при нулевой — замороженное. При равновесном течении термодинамические и газодинамические параметры определяются с привлечением соотношений термодинамики равновесных процессов. Концентрации реагирующих компонентов в таких течениях определяются из закона действующих масс, а энергия колебательных степеней свободы вычисляется по формуле Эйнштейна. Энтропия в этом случае сохраняется неизменной вдоль струйки тока, а из принципа максимальной работы в случае обратимых процессов следует, что равновесное течение является предельным течением, когда удается получить в выходном сечении сопла максимальный импульс, скорость истечения, температуру и максимальное давление по сравнению с любым другим процессом истечения в сопле заданной геометрии и с заданными параметрами заторлюженного потока. [c.250]

Из расчетов, представленных в табл.2 (для значений энтропии 5=8,5 кДж/кг.К и 5=9,0 кДж/кг.К), видно, что при увеличении энтропии результаты расчетов улучшаются, и это вполне ясно, так как. газ начинает приближаться к идеальному состоянию. В реально интересующих нефтегазовую отрасль термодинамических процессах природных газов (газов, по составам близких к чисто метановым) величина энтропии 5>8,8 кДж/кг.К. Поэтому именно формулу (10) и получающиеся при ее использовании термогазодинамические соотношения весьма простой структуры рекомендуются в инженерных расчетах технологических процессов газовой промышленности (для расчетов компрессоров, эжекторов, турбодетандеров и процессов истечения). В реальных практических случаях величина АТ не превышает 40-50 К и, следовательно, погрешность от использования формул типа (10) по сравнению с формально точным (в рамках квазиодномерных моделей) газодинамическим расчетом составит не более 0,1-0,3 %, что на порядок меньше величин других погрешностей. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология