Пограничный слой турбулентный

Отрыв ламинарного пограничного слоя, присоединение турбулентного, пузырь, окончательный отрыв турбулентного пограничного слоя, турбулентный след [c.138]

В правой части равенства снова появляется критерий Рейнольдса, вычисленный для расстояния х. Эквивалентная толщина пограничного слоя турбулентного потока согласно уравнению [c.184]

Как показывает анализ, при пузырьковом кипении основное количество теплоты передается от стенки жидкости, поскольку ее теплопроводность значительно выше теплопроводности пара. Поэтому основное термическое сопротивление, как и при обычном конвективном теплообмене, создается пограничным слоем жидкости. Принципиальное отличие пузырькового кипения заключается, однако, в том, что пограничный слой разрушается паровыми пузырьками непосредственно на поверхности, тогда как возмущения пограничного слоя турбулентными пульсациями при передаче теплоты к однородной жидкости уменьшаются при приближении к поверхности. Это объясняет более высокие коэффициенты теплоотдачи при развитом пузырьковом кипении, чем при конвективном переносе без изменения агрегатного состояния. В связи с изложенным в кинетике теплоотдачи при кипении определяющую роль играют размеры паровых пузырьков и частота их отрыва от поверхности, зависящие от свойств жидкости и поверхности, тепловой нагрузки и других факторов, трудно поддающихся точному количественному учету. [c.321]

Если перед скачком пограничный слой турбулентный, то распределение давления в области взаимодействия практически не зависит от числа Рейнольдса (рис. 6.32). Это объяюняется слабым влиянием числа Рейнольдса на основные характеристики турбулентного течения (толщшну пограничного слоя, профиль скорости, напряжение трения на стенке). [c.344]

Переход к турбулентному пограничному слою, турбулентный отрыв [c.138]

Задача 1. Пластина длиной / = 1,5 м продольно обтекается потоком воздуха (1>оо = 50 м/с, /оо = 8 °С, роо = 0,202 МПа). Из-за наличия перед ней турбулизирующей решетки течение в пограничном слое турбулентное. Температура пластины = 12 °С. Найдите средний коэффициент теплоотдачи, а также толщины пограничного слоя и вязкого подслоя на задней кромке пластины. [c.213]

Многие исследователи [213, 274, 309, 617] показали, что скорость осаждения частиц из турбулентного потока значительно выше, чем можно было бы ожидать из оценки гравитационных, термических или электростатических сил, броуновской диффузии (см. главу VII), либо таких аэродинамических сил, как вращение частицы. Общепринятая модель осаждения частиц из турбулентного потока основана на том, что частицы переносятся к кромке пограничного слоя турбулентным потоком, и затем проскакивают через ламинарный слой. Очень маленькие частицы, не обладающие достаточной инерцией для проскока к стенке, могут быть перенесены туда броуновской диффузией. Однако вклад этого механизма в скорость осаждения весьма незначителен при осаждении смеси частиц, где лишь небольшая фракция характеризуется субмикронными размерами. [c.215]

Для получения и использования в расчетах четких закономерностей распределения аэродинамических, концентрационных и тепловых характеристик в пограничном слое турбулентной струи выделяются лучи, во всех точках которых при отсутствии горения скорости, концентрация горючих и газовых компонентов одинаковы. [c.364]

В переходной области (2000профиль скоростей становится более плоским и отношение / max увеличивается (см. рис. П-11). При более высоких числах Рейнольдса течение становится турбулентным и профиль скоростей в трубах с гладкими стенками характеризуется наличием ламинарного пограничного слоя, турбулентного ядра и буферного слоя между ними. Для турбулентного течения в трубах с шероховатыми стенками, местная скорость в турбулентном ядре будет равна [c.142]

Если разрушить оба пограничных слоя турбулентным или ламинарным потоками в тонком канале, то во внимание нужно принимать только сопротивление, создаваемое мембраной. Проницаемость, или поток растворенного вещества через мембрану, обратно пропорционален мембранному сопротивлению или толщине и прямо пропорционален градиенту концентрации АС и площади мембраны А. Отсюда [c.41]

Предполагается, что в турбулентном ядре происходит интенсивное перемешивание, а в пограничном слое турбулентные пульсации затухают, и около стенки те- [c.10]

Рассмотрим внутреннюю часть пограничного слоя. Турбулентные пульсации на поверхности пластины существовать не могут, т.е. здесь = = = 0. Эти пульсации резко уменьшаются до нуля в очень тонкой при- [c.192]

Уравнения турбулентного пограничного слоя. Турбулентная вязкость и турбулентная теплопроводность [c.196]

Если вход в трубу с уступом, то с самого начала пограничный слой турбулентный. При плавном входе (через сопло) на стенке сначала образуется ламинарный пограничный слой, который затем переходит в турбулентный. Когда толщина турбулентного пограничного слоя станет равной радиусу трубы, наступает область развитого турбулентного течения. Установлено, [c.238]

Строго говоря, все приведенные выше данные, если нет специальных указаний, относятся к нулевой турбулентности потока вне пограничного слоя. Турбулентность внешнего потока существенно отличается от турбулентности в области пограничного слоя. В зависимости от граничных условий, от интенсивности процессов генерации турбулентной энергии и ее диссипации во внещнем потоке, в пограничном слое устанавливается соответствующее распределение характеристик пристенной турбулентности, находящихся между собой в определенной корреляции. [c.147]

Приближенный расчет полуограниченных струй, распространяющихся в спутном потоке с продольным градиентом давления был проведен в [ 1 ], а экспериментальные исследования в [2, 3] для основного участка течения. При теоретических расчетах предполагалось, что течение в пристенном пограничном слое турбулентно по всей длине потока. В экспериментах также рассматривалась область развитого турбулентного течения. [c.34]

Турбулентность является однородной, если ее статистические свойства не изменяются вдоль определенной оси. Она является изотропной, если ее статистические свойства одинаковы во всех направлениях. Идеальный случай однородной и изотропной турбулентности является сравнительно упрощенным и изучен весьма детально [5]. В большинстве реальных систем (таких, как потоки в трубах или другие системы с турбулентным пограничным слоем) турбулентность обычно весьма анизотропна и далека от однородности в направлении, перпендикулярном к поверхности. Сведений об анизотропной турбулентности все еще весьма мало [2]. Однородная изотроп- [c.78]

Результаты расчета по теоретической зависимости (7-17) удовлетворительно совпадают с опытными данными при /п 0,4. При выводе формулы (7-17) было принято, что в пограничном слое турбулентность обусловливается разностью скоростей на его границах, а вне этих границ в невозмущенном потоке турбулентностью можно пренебречь. В действительности в невозмущенном потоке имеется некоторая начальная турбулентность. В тех случаях, когда скорости 11 и близки между собой, интенсивность турбулентности, вызываемая их разностью, меньше исходной интенсивности турбулентности невозмущенного потока. В этих случаях перемешивание в основном определяется турбулентностью невозмущенного потока, которая не зависит от величины т. Поэтому при т 0,4 следует полагать Ссцг сопз1 0,1. [c.104]

Вследствие автомодельности течения в пограничном слое турбулентной неизотермической двумерной струи лучи, исходящие из обреза щелевой горелки, являются линиями равных безразмерных температур, концентраций горючего и кислорода и равных относительных скоростей. Поэтому расчет горения монодисперсной пыли в двумерном факеле можно свести к расчеау ее вдоль этих лучей с учетом турбулентного тепло- и массообмена в процессе горения между лучами в поперечном направлении к оси струи. [c.361]

Дьяконовым с соавторами [10] при исследовании гидродинамики обтекания твердых частиц в аппаратах с мешалками разработана интересная методика голографической интерферометрии, с помощью которой можно экспериментально определить распределение скоростей и концентраций в пограничном слое жидкости, обтекающей частицу. В результате использования такого бесконтактного метода исследования движения мелких частиц неправильной формы в режиме реального времени можно определить механизм переноса и на его основе разработать математическую модель процесса. Исследования проводились при значениях КСц в пределах от О до 2000 (Кед = = пР/у, где п — частота вращения мешалки, с I — длина лопасти мешалки, м V — кинематическая вязкость, м7с). Для твердых частиц размером около 1 мм толщина пограничного слоя составляла величину порядка 10—100 мкм (в зависимости от исследуемой системы). При количественной обработке голографических интер-ферограмм (погрешность составляла приблизительно 6 мкм) было установлено, что механизм течения жидкой фазы соответствует двухслойной модели (ламинарный подслой и ядро турбулентного потока). "При Кец >2000 (до 4000) величина бдам сокращается, по-видимому, за счет проницания пограничного слоя турбулентными пульсациями. [c.150]

Теоретически [181] ветер, обдувающий плоскую поверхность (например, лист), обтекает ее лишь в так называемом пограничном слое, в котором сохраняется ламинарный режим течения. Условия диффузии в этом слое можно характеризовать обычным коэффициентом диффузии К. Считают, что толщина пограничного слоя составляет приблизительно 1 мм при скорости ветра (ы) около 2 м-с" , или 7,2 км-ч , на некотором расстоянии от листа. За пределами этого слоя движение оказывается турбулентным, и быстрое перемешивание усиливает скорость переноса СОг. Коэффициент турбулентной диффузии увеличивается при увеличении высоты, скорости ветра и шероховатости поверхности. На расстоянии нескольких сантиметров от посева пшеницы и при ы=2 m- i значение коэффициента турбулентной диффузии оценивают в 10 [254] (ср. с величиной 0,16). Таким образом, по сравнению с пограничным слоем турбулентный слой существенно не влияет на внешнее сопротивление. По этой причине можно считать, что концентрация СОг среды сохраняется постоянной на внешней поверхности пограничного слоя, причем толщина последнего равна Lett (во всяком случае, для тех частей листа, которые удалены от краев). [c.63]

С учетом результатов экспериментального исследования течения в тур-5улентном пограничном слое турбулентность можно рассматривать как совокупность крупномасштабных упорядоченных структур, которые по мере движения вниз по потоку взаимодействуют между собой [1.45]. В отличие )т турбулентности со свободными границами, в пристеночной турбулентности )ти структуры имеют разное время существования и соответственно разные масштабы, и хотя каждая отдельно взятая структура развивается по единым акономерностям и сохраняется на больших расстояниях вниз по потоку Ах/6 10-20, где — толщина пограничного слоя), тем не менее время [c.23]

Теплопередача от плоских поверхностей к жидкости (газу) при принудительной конвекции рассматривалась в двух предыдущих главах применительно к ламинарному и турбулентному режимам движения. Ламинарный пограничный слой образуется, начиная от передней кромки пластины, и простирается на расстояние, ограниченное критическим числом Рейнольдса, равным приблизительно Ке = 500 ООО. За пределами этой области пограничный слой — турбулентный. Чтобы рассчитать местные коэффициенты теплоотдачи в двух зонах, можно применить уравнения (24.8) и (25. 15). Суммарный средний коэффициент теплоотдачи можно получить интегрированием ахйх по всей длине пластины. [c.360]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология