Бреслера Френкеля модель

Первые работы по конформационной статистике макромолекул с учетом заторможенности внутреннего вращения основывались иа предположении о независимости вращений вокруг соседних единичных связей полимерной цепи. Теоретические исследования этого вопроса были начаты С. Е. Бреслером и Я. И. Френкелем . Они рассмотрели модель крутильных колебаний вблизи минимума [c.132]

Формула Бреслера — Френкеля, хотя и получена ими для модели крутильных колебаний, в действительности справедлива для любого симметричного потенциала при условии, что N I м [c.35]

Мы ограничимся теорией движений, которые могут быть описаны на континуальных динамических моделях цепи, в частности движений, осуществляющихся по механизму накопления крутильных или деформационных колебаний (механизм Бреслера — Френкеля). [c.273]

Первые работы по конформационной статистике макромолекул с учетом заторможенности внутреннего вращения основывались на предположении о независимости вращения вокруг соседних единичных связей полимерной цепи. Теоретические исследования этого вопроса были начаты Бреслером и Френкелем. Они рассмотрели модель крутильных колебаний около минимума потенциальной энергии (см. рис. 4.8) и получили для макромолекул (2>-1) формулу для цепей с сильно заторможенным внутренним вращением (параметр торможения т] близок к единице) [c.93]

С. Е. Бреслер и Я- И. Френкель [ ] которые рассмотрели модель крутильных колебаний и получили формулу, справедливую для длинных цепей 1) с сильно заторможенным вращением (см. гл. 3) [c.35]

Эта формула соответствует модели макромолекулы не в виде смеси ротамеров, а в виде плоской ленты, которая на самом деле может закручиваться лишь в пределах некоторого угла ф, изображенного на рис. L7. Материализацией такой модели является бездефектная лестничная макромолекула (см. рис. I. 1), Впрочем, почти все полужёсткие макромолекулы подчиняются Статйстике Бреслера — Френкеля. [c.34]

Пусть X,- описывается одним элементом А — Л. В этом случае Е будет зависеть от времени 1. При 1—>-0 величина х,- стремится к значению коэффициента упругости химической или ван-дер-ваальсовой связи. При I—>-оо величина и стремится к значению упругости для поворотно-изомерной модели или модели Бреслера — Френкеля. Описывая каждую величину х, элементом А — Л, мы получим спектр времен релаксации (в дополнение к тому, что рассмотрено в разд. 1—3), так как каж- [c.177]

Квазирешеточная модель жидкого состояния была впервые предложена Френкелем в 1935 году [14] и развита Бреслером [15]. Она представлена схематически на рис. 2. [c.10]

На рис. 97 представлены величины х1хшв.и для поворотно-изомерной и свободно-сочлененной цепи. Вплоть до растяжений порядка 0.4гта1 обе цепи растягиваются как Гауссовы, т. е. /. В негауссовой области обе модели дают близкие значения х/х л -, различие между ними не превышает 10%, причем поворотно-изомерные значения больше, чем для свободно-сочлененной цепи. Расхождение может быть связано с неучетом в поворотно-изомерной модели крутильных колебаний около положений поворотных изомеров, приводящих к дополнительному скручиванию цепи, согласно механизму С. Е. Бреслера и Я. И. Френкеля (стр. 159). Роль этого механизма может быть оценена. При больших растяжениях число свернутых изомеров сильно уменьшено и дальнейшее растяжение цепи должно осуществляться за счет уменьшения амплитуд крутильных колебаний около транс-положения. [c.394]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология