Аргана диаграмма

Площадь диаграмм (рис. VI. 17), оконтуренная вертикальными штрихами, представляет работу, необходимую для проталкивания газа через полностью открытый клапан, а площадь, отмеченная перекрестными штрихами, — дополнительную работу, затрачиваемую под влиянием пружины. Отношение второй к первой определяет коэффициент влияния пружины, обозначаемый для всасывания через 113 и для нагнетания через Значения и представленные на рис. VI. 18 и 1.19 для кольцевых и прямоточных клапанов, выражены в зависимости от Арге. о/Артах И ОТ части хода поршня Зес И нэ которой протекает всасывание или нагнетание. [c.231]

Рис. 7.9. Диаграммы Аргана для центральных парциальных волн в упругом

Таким образом, диаграммы Аргана свидетельствуют о резонансных структурах во всех основных парциальных волнах пион—ядро с Ь 0. Они отражают наличие резонанса Д(1232) в свободной лМ-системе. но с сильными неупругостями и характерными сдвигами по энергии зависящими от [c.252]

Система азот— арг он — к и с-л о р о д (N2—Аг—О2). Несмотря на большую практическую важность этой системы, до сих пор не опубликовано подробного ее исследования. Имеются либо диаграммы равновесия, построенные расчетным путем по данным равновесия бинарных систем [Ж 1-36, Ж1-23, Ж1-16], либо недостаточно [c.182]

Подробные свойства каждой отдельной парциальной волны в системе пион—ядро хорошо видны на диаграммах Аргана (рис. 7.9). Для каждой парциальной волны такая диаграмма показываает траекторию движения величины в комплексной плоскости [c.251]

Исследование диаграмм Аргана системы л— 0 для центральных парциальных волн с < 3 на рис. 7.9 показывает, что, как и отмечалось ранее, все эти волны становятся весьма неупругими в области Д-резонаноа. Волна с Ь = 0 почти полностью поглощается в этой области. Все другие парциальные волны дают характерные траектории подобной формы с движением против часовой стрелки с ростом они пересекают ось Re (дРО = О при все более высоких энергиях. Такое поведение сохраняется и для более периферийных волн с Ь-4 и 5. [c.252]

В литературе известны две работы, посвященные шучению фазового равновесия в системе арго н—кислород. Бурбо и Ишкин [Л. 1] применили для исследования так называемый лейденский метод, в соответствии с которым прошводится определение температуры и давления конца конденсации смеси известного состава, а затем на основании термодинамических соотношений вычисляется состав равновесного пара. Авторы пртодят в своей работе табличные данные для трех изотерм (87, 90 и 95° К) и диаграммы Т-х-у для трех давлений 1,0 1,4 и 2,0 ата. Свойства смеси, определяемые малой разницей в температурах кипения чистых компонентов (около 3°С), делают весьма трудным практическое использование диаграмм Г—х—г/для построения диаграмм х—у (составы равновесных жидкости и пара при постоянном давлении), которые необходимы для расчета ректификации аргоно-кислородных смесей. [c.99]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология