Поглощение пионов ядрами

Поглощение пионов ядрами [c.285]

Рис. 7.31. Зависимость сечений поглощения пионов разными ядрами от кинетической энергии Тд падающего пиона (из работы Ashery et al., 1981b)

Наличия одного лишь оптического потенциала в первом порядке (6.48) недостаточно, чтобы описать данные по пионным атомам, важно знать еще члены высших порядков по плотности. Одной из таких модификаций является перенормировка поля или поправка Лоренц—Лоренца, которая уже была учтена в схематическом оптическом потенциале (5.49). Другой важный эффект — это поглощение пиона ядром, которое мы сейчас и обсудим. [c.221]

Под пионным поглощением понимают такие реакции под действием пионов, в конечном состоянии которых пион отсутствует. Мы изучим поглощение пионов ядрами в следующей перспективе. В разделах 4.5 и 4.6 был исследован процесс яс1 - КН, который является прототипом пион-ядерного поглощения. Главный вопрос теперь — это до какой степени основные двухчастичные механизмы продолжают действовать в более сложных ядерных системах. [c.285]

В системах из двух нуклонов процесс яNN NN происходит, когда энергия и импульс поделены должным образом между этими двумя нуклонами. Как будет обсуждаться в разделе 7.7, тау- й процесс поглощения на паре нуклонов дает основной механизм поглощения пиона в сложных ядрах. Его прототипом является поглощение пиона в дейтроне, к исследованию которого мы сейчас и перейдем. [c.128]

Это — большая величина по сравнению с характерной шкалой импульсов нуклона в дейтроне, задаваемой энергией связи В а = = (Л/ ) 2 45 МэВ/с. Хотя процесс поглощения разрешен, существует значительное различие между требуемым относительным импульсом и импульсом, легко доступным в дейтроне. Такое различие является характерной особенностью поглощения пиона и в дейтроне, и в сложных ядрах. Требование обмена большим импульсом между двумя, нуклонами делает поглощение пиона чувствительным к динамике л НН-системы на относительно малых расстояниях. [c.129]

Явления, происходящие в пион-дейтронных взаимодействиях, представляют собой нечто среднее между явлениями, характерными для лгМ-взаимодействий и пион-ядерными реакциями [1]. Причина этого заключается в малой энергии связи дейтрона и его большом размере. Так как протон и нейтрон в среднем расположены далеко друг от друга, то ожидается, что в амплитуде пион-дейтронного (лй) рассеяния доминирует когерентное рассеяние на двух одиночных нуклонах. Дополнительные слагаемые с перерассеянием на двух нуклонах в общем случае малы, если главные члены не подавлены. Исключение составляет процесс поглощения лс1 -> NN, который не имеет аналога в пион-нуклонной физике. Он является прототипом поглощения пионов в ядрах. [c.115]

Основной механизм сильного поглощения пиона в ядрах может рассматриваться по аналогии с соответствующей реакцией в дейтроне, описанной в разделах 4.5 и 4.6. Так как кинематическое подавление однонуклонного поглощения почти так же эффективно в ядре, как и в дейтроне, то в процессе должны участвовать по крайней мере два нуклона. Это наводит на мысль, что в ядрах работают те же короткодействующие механизмы, поэтому поглощение пиона в ядре происходит предпочтительнее на дейтроноподобной паре нуклонов, находящихся на малом расстоянии друг от друга. Тогда взаимодействие пропорционально произведению средних нейтронной и протонной плотностей в точке поглощения рп(г) -рр(г). [c.221]

Важной чертой ядерного поглощения пионов является его необычная по ядерным масштабам кинематика пион передает ядру большую энергию и малый импульс. Рассмотрим для примера поглощение покоящегося пиона одним связанным нуклоном. Этот нуклон в конечном состоянии, с точностью до малых поправок на связь, имеет кинетическую энергию Тх = р /2М = т,с. Соответствующий импульс р (2гПяМ) = 500 МэВ/с, по закону сохранения импульса, равен импульсу начального связанного нуклона. Это значение р вдвое превышает ядерный ферми-импульс рг, так что в импульсном внутриядерном распределении оно встречается с малой вероятностью. В результате однонуклонный механизм подавлен, и процесс поглощения преимущественно включает два или более нуклонов для распределения недостающего импульса. [c.285]

Теперь рассмотрим поглощение пиона на нуклонной паре внутри ядра. Поглощение может происходить не только на дейтроноподобных парах с изоспином I = 0, но и на парах с / = 1. Однако двухчастичные механизмы, упомянутые выше, приводят к простым правилам отбора, которые подавляют поглощение на парах с / 1, что будет сейчас продемонстрировано. [c.287]

Элементарные подходы к описанию процессов яNN-пoглo-щения и рождения должны определяться основными 8- и р-вол-новыми механизмами, обсуждавшимися в предыдущем разделе. Здесь эти подходы будут описаны, в частности, для канала яд NN. но они имеют и более общий характер как прототипные модели для реакций поглощения и рождения пиона в ядре. [c.134]

Низкоэнергетическая область характеризуется большой Длиной свободного пробега пиона, которая, как видно из рис. 5.2, существенно больше среднего расстояния между нуклонами в ядре. Взаимодействие является слабым, так что пион проникает глубоко внутрь ядра. Ввиду малой энергии и большой длины волны пиона представляется естественным рассматривать эту область как продолжение вблизипорогового района, знакомого нам из обсуждения пионных атомов в предыдущей главе. В этой области пион-ядерный потенциал успешно описывается через 8- и р-волновое яК-взаи-модействие, видоизмененное за счет поляризуемости ядерной среды. Важную роль играет поглощение. В этом отношении анализ процессов рассеяния при низких энергиях подтверждает обоснованность подхода, базирующегося на оптической модели, который уже использовался при описании пионных атомов. [c.234]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология