Слейтера Кондона

Параметры Слейтера—Кондона являются мерой межэлектронного отталкивания в атомах или ионах, и тот же смысл имеют значения В по Рака. Чем большемеж-электронное отталкивание, тем больше значение В. Подробности см. в работах [105, 106J. [c.233]

Значения параметров Слейтера — Кондона (табл. 16, 17) определены в [239] с помощью точных расчетов одноцентровых кулоновских интегралов с АО слейтеровского типа. Кроме того, можно использовать значения и полученные Хинце [240] для атомов от магния до серы из атомных спектров эти значения приведены в табл. 18. [c.105]

Одноцентровые кулоновские 7 1 и обменные Kix-i интегралы можно вычислить через параметры Слейтера — Кондона F , F, G , G по формулам, приведенным в 5 главы 3 и 3 главы 4. Значения параметров могут быть взяты из известных работ Оле-арп [237]. [c.176]

Расчеты в приближении сильного (кубического) поля для d -конфигураций были завершены Танабе и Сугано [184, 185] их диаграммы воспроизведены на рис. 33—39. Для удобства они использовали в качестве абсциссы величину DJB, где В — параметр Рака [164, 165] В =F —5F , F — параметры Слейтера — Кондона [32] ). Для интересующих нас ионов В колеблется в пределах —800—1200 см (но спектроскопическим данным о разностях энергий чистых атомных термов). Ордината также разделена па В для получения безразмерной величины, а не энергии. Если уровень ассоциирован с, единственной конфигурацией, она также указана на графиках, но следует понимать, что строго она имеет смысл только в предельном случае невзаимодействующих наборов t g- и е -орбит. При рассмотрении читатель убеждается в том, что эти кривые идентичны для малых значений Dq/B с приведенными выше кривыми для приближения слабых полей [рис. 29, 31, 32], но они построены несколько иначе. [c.233]

Оценен по методу Слейтера — Кондона. Де тали расчетов см. в работа [55. 98]. [c.79]

Параметры Слейтера — Кондона для элементов второго периода, г и Р , найденные Поплом и Сегалом, приведены далее в табл. 7. Для орбитальных электроотрицательностей (/ л + ,л)/2 и параметров связывания Рд сохраняются те же значения, что и в методе [c.84]

Очевидно, можно использовать и известные из [203] соотношения, связывающие среднюю энергию электронной конфигурации с энергией отдельных термов через параметры Слейтера — Кондона, например, [c.91]

Включение а -орбиталей в базис АО расчета, проводимого по методу ЧПДП, очевидно, требует, во первых, вычисления одноцентровых кулоновских у,,., и обменных Л"интегралов для (/-орбиталей и, Ео-вторых, вывода уравнений, выражающих одноцентровые интегралы остова через орбитальные электроотрицательности (/[Л + Лр,)/2 или (что хуже) через орбитальные потенциалы ионизации /(л. Применительно к элементам третьего периода эти задачи были решены Кауфман и Прэдни [239], которые рассчитывали одноцентровые кулоновские и обменные интегралы через параметры Слейтера — Кондона. [c.105]

Вывод формул, связывающих одпоцентровые двухэлектронные интегралы с параметрами Слейтера — Кондона (табл. 15), не представляет серьезных затруднений. Он осуществляется с помощью коэффициентов Слейтера, приведенных в монографиях [202, 203]. [c.105]

Логическая переменная G2. Если G2 = TRUE, то Fjiv рассчитываются по (7.1) — (7.3), и требуется ввести в ЭВМ параметры Слейтера — Кондона и Если G2 = = FALSE, то F,j. вычисляются по (7.8) — (7.10), поэтому нужно ввести параметры Олеари а также необходимые для расчета величины (sp). F (рр), (sd), (pd), G (pd), F (dd), idd). [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология