Вязкость неполярных

Рост волокна в ширину, вероятно, связан с пониженной вязкостью масла МВП (v50°=7,2 сст., по сравнению с вязкостью неполярного вазелинового масла V 50° = 28,0 сст.). [c.571]

Уже первые измерения [231 показали, что сила прилипания парафина низка и даже в случае практически монодисперсной суспензии распределяется в широких пределах. Кривые распределения сил прилипания частиц парафина, стеарата лития, тефлона в бензоле и масле С-220 представлены на рис. 8. Вязкость неполярной жидкости оказывает влияние на время установления равновесной (наибольшей) силы прилипания, достигающей в случае масла 6—8 ч, а для бензола — 20—30 мин. [c.171]

Константы этого потенциала могут быть использованы, например, для расчета вязкости неполярных газов г — расстояние между молекулами а и ё о — постоянные сил, зависящие от взаимодействия молекул). [c.26]

Вязкость неполярных газов при умеренном давлении и высоких температурах можно вычислить по уравнениям, использующим по- тенциал Леннарда — Джонса [c.232]

Влияние давления на вязкость неполярных газов и паров при высоких давлениях и температуре Г могут быть рассчитаны, если известно значение вязкости л вещества при малом давлении и тоГ же температуре Т с учетом приведенной плотности р р в диапазоне от 0.1 до 3 [c.118]

Типичный результат подгонки кривых для коэффициента вязкости неполярных газов, вычисленных с помощью потенциала Леннард-Джонса, к экспериментальным значениям приведен на фиг. 11.1. Кривая 6 =О (соответствующая потенциалу Леннард-Джонса) дает хорошее согласие с экспериментальными значениями коэффициента вязкости для азота и приемлемое согласие для двуокиси серы. [c.302]

Коэффициент динамической вязкости природных газов можно рассчитать по приведенным параметрам. Коэффициент динамической вязкости неполярных природных газов неизвестного состава можно рассчитать по приведенным параметрам, т.е. по корреляционной зависимости вязкости от приведенной плотности р р при давлении меньше 5 МПа [c.254]

Результаты измерений вязкости (при 20—21° С) показаны на рис. VII.4, где по оси абсцисс отложены радиусы капилляров г, а по оси ординат — относительная вязкость ti/tio. Здесь tio — вязкость объемной жидкости при той же температуре. Как видно из рисунка, вязкость воды в капиллярах г а 0,5 мкм оказывается повышенной значения ti/tiq становятся больше 1. В то же время в тех же самых капиллярах вязкости неполярного бензола и I4 сохраняют объемные значения. Эффект не связан с электровязкостью, так как измеренные значения т] не менялись при изменении концентрации электролита на три порядка, при переходе от триди-стиллята (удельное сопротивление 1,5-10 Ом -см ) к растворам электролита КС1 с концентрацией до 1,4-10 моль/л(см. рис. VII.3). Измерения были сделаны в одном и том же капилляре г = 0,069 мкм и при одной и той же длине столбика жидкости I = 4,2 см. [c.197]

Зависимость для определения вязкости неполярных газовых смесей fi M при высоких давлениях и жидкостей при высоких температурах по методу остаточной вязкости (по Дину и Стилу) [c.248]

Константы межмолекулярного потенциала взаимодействия Леннарда— Джонса часто используются для расчета вириальных коэффициентов, фугитивности (летучести) и вязкости неполярных газов. Методика таких расчетов дается в соответствующих главах. В этом разделе рассматриваются методы определения параметров потенциала Леннарда — Джонса ео — минимальной энергии притяжения между молекулами на — межмолекулярного расстояния, когда ф(г) = О [см. уравнение (П. 29) и рис. II. 1]. Нас интересует величина го/k, измеряемая в градусах Кельвина (к — постоянная Больцмана). Определение параметров eojk и а для потенциала Стоккмайера рассматривается в разделе II. 13 [72]. [c.59]

По методу Стила и Тодоса динамическая вязкость неполярных газов и паров, выраженная в сПз, может быть рассчитана при низких давлениях по методу соответственных ссостояний по уравнениям для неполярных газов при Т р < 1.5 [c.116]