Линия с сосредоточенными параметрами

Задачи о плавлении или затвердевании распадаются на две категории. Для некоторых материалов не существует четкой границы между жидкой и твердой фазами. Такие материалы называются аморфными для них переход из одной фазы в другую происходит путем постепенного изменения физических свойств. Если в процессе перехода возможно движение жидкой фазы, то возникает гидродинамическая задача, в которой уравнения движения и энергии связаны, так как вязкость сильно зависит от температуры и резко возрастает в твердой фазе. Подобные задачи движения жидкости не входят в круг рассматриваемых нами проблем, и поэтому мы в дальнейшем не будем на них останавливаться. Другие вещества обладают четкой линией разграничения между жидкой и твердой фазами (так называемой границей раздела). Типичные представители таких веществ — металлы и лед. Ниже мы будем иметь дело только с материалами именно такого рода. Наряду с плавлением может происходить испарение вещества с предварительным переходом в жидкое состояние или, минуя его, сублимацией твердой фазы. Эти процессы идут при достаточно высоких температурах или при достаточно низком давлении паров. При наличии испарения всегда имеется поверхность испарения. Ниже будут рассмотрены примеры с процессами описанного типа, причем наше внимание будет сосредоточено главным образом на одномерных задачах. При рассмотрении всех задач будем предполагать, что теплофизические параметры в каждой из фаз постоянны, но в общем случае различны для каждой из них. Величины, относящиеся к твердой фазе, обозначим индексом 2, к жидкой — индексом 1. Температурное поле системы описывается уравнением (1) соответственно для каждой из фаз. [c.57]

Для несжимаемой жидкости давление меняется вдоль координаты г по логарифмическому закону (рис. 3.8, кривая /). Вращение кривойр(г) в пространстве вокруг оси скважины образует поверхность, называемую воронкой депрессии. В точке г = Л,-на контуре питания-кривая не касается горизонтальной линии, а пересекает ее под некоторым углом. Воронка депрессии вследствие логарифмического закона распределения давления имеет большую кривизну вблизи скважины. Следовательно, основная часть депрессии на пласт ( , — р сосредоточена в призабойной зоне скважины, параметры которой сильно влияют на дебит скважины. [c.77]

Помимо штриховых рентгенограмм часто наблюдают рефлексы более сложной формы их делят на тангенциальные и радиальные рефлексы (рис. П. 6). К первым относят штриховой, четырехточечный и двухточечный рефлексы у двух последних центры рефлексов смещены от меридиана, но расположены симметрично относительно него. Все тангенциальные рефлексы расположены на слоевых линиях, перпендикулярных меридиану или какому-либо радиусу, проведенному из центра рентгенограмм. Радиальные рефлексы имеют круглую форму или форму капли, вытянутой к центру рентгенограммы. Интенсивность в данном случае сосредоточена не поперек, а вдоль меридиана или другого радиуса, идущего из центра. Оказалось, что все варианты сложного распределения интенсивности могут быть рассчитаны также с использованием фибриллярной модели, но в этом случае кристаллиты имеют форму косоугольного параллелепипеда (рис. П. 9, в и г). Основным, влияющим на форму малоугловых рефлексов, является параметр Ы/1кр, где /кр — размер кристаллита вдоль оси фибриллы Ь — поперечный размер f = tgф, а ф — косой угол только в сечении, проходящем через ось фибриллы. При малом значении 6///кр<0,6 максимум интенсивности рефлекса остается на меридиане, что соответствует обычному штриху (рис. П. 10,а). При увеличении 6///кр до 1,0 максимум передвигается вдоль слоевой линии, перпендикулярной меридиану, до тех пор, пока его центр не оказывается на линии, перпендикулярной косой грани кристаллита. При этом вид малоугловой рентгенограммы зависит от характера ориентации кристаллитов в образце. В случае аксиальной текстуры образуется четырехточечная рентгенограмма (рис. 11.10, б), а при плоскостной текстуре — двухточечная (рис. П. 10, а). При дальнейшем увеличении ///кр центр рефлекса остается на месте, но происходит постепенный поворот рефлекса от слоевой линии, перпендикулярной меридиану, к радиальному направлению. В промежуточном положении, при Ь///крЖ 1,0—1,4 образуется наклонная четырехточка (рис. П.10, г). При больших значениях Ь///крЛ 1,7—2,0 возникает рефлекс радиального типа, расположенный вдоль нормали к косой грани кристаллита (рис. II. 10, ). Форма рефлекса при постоянном 6///кр зависит также от значения /. [c.99]

СТС спектра ЭПР дифенилазотокиси (рис. 1) состоит из трех групп линий за счет расщепления энергетического уровня неспаренного электрона на ядре азота. Каждая группа разрешена на большое число колшонент вследствие делокализации неспаренного электрона по я-орбитальной системе ароматических ядер и его взаимодействия с протонами [271. Из анализа параметров спектра ЭПР дифенилазотокиси следует, что около 40% спиновой плотности сосредоточено на атоме азота, 30% — на атоме кислорода н ЗО о — в ароматических ядрах [21, 281. [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология