Температура при адиабатическом шприцевании

Адиабатическое шприцевание ньютоновской жидкости. При анализе этого режима приходится делать два допущения. Предполагается, что границы системы являются идеальными изоляторами, т. е. тепловой обмен с окружающей средой полностью отсутствует. Далее предполагается, что теплопроводность расплава бесконечно велика. Следовательно, температура расплава зависит только от продольной координаты и одинакова по всему поперечному сечению канала. [c.95]

Теория адиабатического шприцевания позволяет приближенно оценить максимальную температуру расплава как функцию длины канала. Температура материала в машинах с коротким и глубоким винтовым каналом, работающих при высоких скоростях, может приближаться к значениям, рассчитанным по формулам адиабатического шприцевания. [c.95]

В предыдущих параграфах рассматривался предельный случай, характеризующийся тем, что температура расплава в червяке остается постоянной, так как или мало количество выделяющегося в жидкости тепла или интенсивность теплообмена с окружающей средой достаточно велика. Совершенно иное положение возникает, если выделяющееся в расплаве тепло не удаляется, а, напротив, аккумулируется материалом и вызывает повышение температуры полимера по мере его перемещения вдоль оси червяка. Такой предельный случай полного отсутствия теплоотвода называется адиабатическим шприцеванием. [c.247]

При выводе уравнений адиабатического шприцевания необходимо дополнить дифференциальные уравнения течения (66) уравнениями энергетического баланса, позволяющими рассчитать увеличение температуры расплава вдоль оси червяка. Для того чтобы составить эти уравнения, необходимо знать величины удельной теплоемкости и вязкости расплава. Обычно без большой ошибки можно считать удельную теплоемкость расплава постоянной. Пренебречь же изменением вязкости с изменением температуры нельзя. Мак-Келви пользовался зависимостью [c.248]

Рассматриваются три метода теоретического анализа процесса шприцевания. В их число входит анализ изотермического и адиабатического режимов шприцевания ньютоновских жидкостей и установившегося режима шприцевания неньютоновских жидкостей. Приводятся и сопоставляются уравнения для расчета характеристического приращения температуры расплава. [c.83]

Если же требуется удовлетворить условию равенства температур, то г=1 и т=п. Поэтому даже для случая шприцевания ньютоновской жидкости в адиабатическом режиме можно произвольно выбрать только один коэффициент подобия. [c.87]

Можно рассчитать величину вязкости расплава, воспользовавшись уравнениями адиабатического режима шприцевания. Однако к этому методу почти не прибегают, поскольку очень трудно обеспечить проведение работы без теплообмена с окружающей средой, а также в связи с трудностями замера температуры расплава в канале червяка. Кроме того, имеющиеся данные по распределению температур в канале червяка указывают на существование значительных поперечных градиентов температуры. Следовательно, одно из предположений не соответствует действительности. [c.95]

Рассмотрены три специальных режима шприцевания. Отмечено, что в условиях изотермического режима невозможно получить никаких сведений о разогреве материала. Уравнения для адиабатического режима, выведенные в предположении бесконечно большой теплопроводности, предсказывают приращение температуры, во много раз превышающее то, которое наблюдается на практике. Эта теория ничего не говорит о распределении температур. Теория установившегося режима шприцевания позволяет оценить разогрев материала и распределение температур. Приведены уравнения для определения температурных эффектов. [c.100]

Воспользовавшись уравнением энергетического баланса [уравнение (127)], уравнением течения [уравнение (66)], температурной зависимостью вязкости и коэффициентом сопротивления головки [уравнение (98)], можно вывести все рабочие уравнения, описывающие адиабатический режим шприцевания ньютоновских жидкостей. В отличие от уравнений, описывающих изотермический режим шприцевания, эти уравнения позволяют определить, кроме давления и производительности, также и температуру шприцуемого материала. [c.249]

В случае адиабатического шприцевания приращение температуры является функцией ПН. Для специального случая уста-новившегся режима, описываемого уравнением (36), приращение температуры не зависит от величины к. Имеющиеся численные решения показывают, что при увеличении глубины канала приращение температуры может как увеличиваться, так и уменьшаться. [c.99]

Приведенные данные характеризуют только одну рабочую точку из всего семейства характеристик адиабатического режима работы этого червяка, которые в виде номограммы изображены на рис. 4,35. Отметим, что при постоянном сопротивлении головки, fe= onst, приращение температуры расплава с увеличением скорости вращения червяка возрастает. Хотя это и не следует из графиков, изображенных на рис. 4,35, давление шприцевания при этом также повышается в соответствии с уравнением (130)-В ряде случаев оказывается удобнее представлять харак. теристики червяков, работающих в адиабатическом режиме, яна- [c.251]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология