Бета-частица распределение по энергиям

Из теории Ферми получается уравнение распределения бета-частиц по энергиям [c.404]

Для того чтобы описать эти переходы, Ферми применил математический аппарат квантовой механики, аналогичный использованному для обработки данных об электромагнитном излучении атома. На основании волнового уравнения, зависящего от времени, можно выяснить возникновение и аннигиляцию фотонов в момент их излучения или поглощения во внеядерных процессах. Ввиду того что электрон как таковой не существует в ядре, в соответствии с нейтрон-протонной моделью, распространение этого подхода к проблеме бета-излучения было многообещающим. На первый взгляд такой подход может показаться не слишком разумным, так как следовало бы ожидать, что свойства волны будут сильно отличаться от свойств частицы. Следовательно, если нас не смущает образование фотона, то все же трудно представить себе подобный процесс для электрона. Однако, вспоминая о нашем подходе к дуализму волна — частица в квантовой механике, нечего особенно удивляться эквивалентному подходу и к данной проблеме. Из теории Ферми получается уравнение распределения бета-частиц по энергиям [c.385]

Энергетический спектр излучения представляет собой распределение фотонов по энергии. Спектр может быть дискретным (гамма-излучение) и непрерьшным (тормозное рентгеновское излучение, альфа- и бета-частицы, нейтроны). [c.156]

Проведенное недавно исследование в тех же условиях [46] подтвердило эти результаты. Другая серия опытов была проведена Баландиным и др. с целью проверить, может ли быть получен тот же результат при облучении системы с помощью внешнего источника бета-частиц. Реакционная система, содержащая нерадиоактивный катализатор, подвергалась действию электронов с энергией 800 кэв. В этих условиях облучения не было обнаружено воздействия радиации. Авторы не дают объяснений, но нам данный результат кажется довольно неожиданным. При сравнении обеих серий опытов видно, что единственным различием их было отсутствие или наличие 5 в катализаторе или различное распределение бета-радиации в гетерогенной системе. [c.186]

Рис. 5. Кривая распределения р-частиц по энергиям (бета-спектр)

Для бета-излучения известны случаи, когда бета-распад приводит конечное ядро непосредственно в его основное состояние. Как можно видеть из рис. 11-12, этот случай имеет место для изотопа 5с, который переходит в результате и пy кaния одной бета-частицы в основное состояние 11. Для этого распада интересно определить энергию распада, классификацию распада как разрешенного или запрещенного и распределение ядерного спина между начальным и конечным уровнями. Энергия распада — это та же самая энергия, что и граничная энергия бета-частицы, и она может быть определена из графика Ферми для бета-спектра. Для этого частного случая распределение уровней может быть выявлено из других источников информации, и оказалось, что значение / /2 отвечает как 5с, так и Однако еще нужно определить, соответствует ли такое распределение ядерных спинов классификации распада. Так как оба уровня — это /-уровни, то изменения четности не происходит и ясно, что изменение спина Д/ = 0. Это значит, что переход должен быть разрешенным. Далее, если теория верна, то значение g fTl/. будет также в допустимом интервале. Рассчитанное значение gfT L равно 5,7. Эта величина попадает в допустимые пределы, и, значит, теория и эксперимент в данном частном случае соответствуют друг другу. Установлено огромное число более сложных схем распада и некоторые из них, включая изомерный показаны на рис. [c.412]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.402 , c.404 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.384 , c.385 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.40 , c.404 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.384 , c.385 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология