Бета-частицы

Рис. 20.2. Изменение числа протонов и нейтронов в ядре радиоактивного изотопа в результате испускания альфа-частицы ЙНе), бета-частицы ( е), позитрона ( е) и электронного захвата. Квадратиками обозначены неустойчивые ядра, а кружками-устойчивые. Перемещение справа налево или снизу вверх на одно деление масштаба соответствует возрастанию числа протонов или нейтронов на единицу. Перемещение в обратном направлении соответствует потере протона или нейтрона.

Пробег альфа- и бета-частиц в зависимости от их энергии в воздухе и алюминии [c.23]

Поскольку гамма-лучи не отклонялись под действием магнитного поля, то было решено, что они подобны свету, а точнее — рентгеновским лучам, но обладают еще большей энергией. Бета-лучи отклонялись в магнитном поле, причем в том же направлении и на ту же величину, что и катодные лучи. Беккерель решил, что эти лучи состоят из быстрых электронов. Поэтому отдельные электроны, испускаемые радиоактивными веществами, получили название бета-частиц. Осталось еще определить природу альфа-лучей. [c.153]

Вы обнаружили, что проникающая способность разных видов радиации сильно различается. Почему Что представляют собой альфа- и бета-частицы Как вы мож(гге объяснить их появление Мы ответим на эти вопросы в следующем разделе. [c.323]

Радиоактивные изотопы распадаются самопроизвольно, образуя альфа- и бета-частицы и гамма-излучение. Радиоизотопы широко применяются в медицине и промышленности, но все эти три типа радиации более или менее опасны для здоровья. Так как ядерная радиация не улавливается органами чувств человека, разработано множество устройств для определения радиации и ее интенсивности. [c.318]

Когда атомное ядро поглощает нейтрон, оно необязательно становится новым элементом при этом может образоваться просто более тяжелый изотоп. Так, если кислород-16 приобретает нейтрон (массовое число 1), то он становится кислородом-17. Однако, присоединяя нейтрон, элемент может превратиться в радиоактивный изотоп. В этом случае элемент обычно распадается с излучением бета-частицы, а согласно правилу Содди, это означает, что он становится элементом, занимающим более высокое место в периодической таблице. Таким образом, если кислород-18 получает нейтрон, то он превращается в радиоактивный кислород-19. Этот изотоп излучает бета-частицу и становится стабильным фтором-19. Таким образом, бомбардируя кислород нейтронами, его можно превратить во фтор, [c.175]

Если атом теряет бета-частицу (электрон с зарядом —1), то ядро приобретает дополнительный положительный заряд и элемент" [c.165]

Рис, 20,3. Последовательность радиоактивных распадов урана-238. Ядро сначала распадается до доТЬ. Последующий распад в конце концов приводит к образованию устойчивого изотопа зРЬ. Каждая цветная стрелка соответствует испусканию альфа-частицы, каждая черная стрелка-испусканию бета-частицы. [c.251]

Повторите операции 3-7, пользуясь источником бета-частиц. [c.320]

Бета-частица - )то быстрые электроны, излучаемые ядрами в процессе распада. Так как их масса намного меньше массы альфа-частиц и двигаются они с очень высокой скоростью, их проникающая способность намного выше, чем у альфа-частиц, но они очень опасны для тканей организма. [c.323]

Отметим, что бета-частице приписывается атомный номер , т. е. заряд ядра, равный -1, и массовое число 0. [c.324]

Основываясь на наблюдаемых изменениях порядкового номера и массового числа в этом процессе, определите, сколько альфа- и бета-частиц получится при распаде одного атома урана-235 до свинца-207 [c.337]

Ядра некоторых изотопов обладают свойством радиоактивности. Большинство таких ядер приобретает устойчивость в результате испускания альфа-частиц ( Не), бета-частиц (. е) и (или) гамма-лучей ( у). Некоторые ядра распадаются в результате испускания позитрона ( е) или электронного захвата. Одним из факторов, определяющих устойчивость ядра, является его ней-тронно-протонное отношение. Большое значение при определении устойчивости ядра имеет равенство в нем общего количества нуклонов одному из магических чисел, а также наличие четного числа протонов и нейтронов. Ядерные превращения можно вызвать бомбардировкой ядер заряженными частицами, ускоренными при помощи ускорителей, или нейтронами в ядерном реакторе. [c.274]

Вспомните, что каждый тип радиации опасен по-своему. Рентгеновские и гамма-лучи - ионизирующая форма электромагнитного излучения - могут проникать глубоко в тело, но они менее опасны для единицы объема проходимой ими ткани, чем альфа- и бета-частицы. [c.352]

Поток бета-частиц — это поток электронов или позитронов, возникающих при радиоактивном распаде. Скорость их близка к скорости света, максимальная энергия лежит в диапазоне 0,05—3,5 МэВ. Ионизирующая способность бета-частиц ниже, а проникающая способность выше, чем альфа-частиц, так как они обладают значительно меньшей массой и большей скоростью. [c.53]

Для защиты от бета-частиц (электронов) высоких энергий используют экраны из свинца, ио внутренняя облицовка экранов должна быть изготовлена из материала с малым атомным [юмером, чтобь[ уменьшить первоначальную энергию электронов, а следовательно, и энергию излучения, возникающего в свинце. [c.58]

Эти приборы применяются для анализа бинарных газовых смесей, в частности для определения содержания инертных газов, образующихся в ходе протекания циклических процессов. Пробы газа ионизируются бета-частицами, и разность в силе ионных токов в промышленном потоке и в эталонной пробе является мерой концентрации второго компонента в смеси. [c.11]

Бета-лучи представляют собой пучки электронов. Поскольку бета-частицы не что иное, как электроны, их обозначают °е. Нулевой индекс отражает то обстоятельство, что масса электрона пренебрежимо мала по сравнению с массой нуклона. Индекс — 1 указывает на то, что рассматриваемая частица имеет отрицательный знак, равный по величине, но противоположный по знаку заряду протона. В качестве примера изотопа, подверженного радиоактивному распаду с испусканием бета-излучения, можно привести иод-131 [c.246]

При испускании бета-частицы один из нейтронов внутри ядра превращается в протон, в результате чего атомный номер ядра возрастает на единицу [c.246]

Атомные номера определим при помощи перечня элементов. Для того чтобы суммы массовых чисел в левой и правой частях уравнения совпадали, X должен иметь массовое число 0. Его атомный номер должен быть равен - 1. Частица с такими характеристиками представляет собой не что иное, как бета-частицу (электрон). Таким образом, можно записать [c.247]

Например, в ряду урана при распаде с испусканием одной аль-фа-частицы и двух бета-частиц образуется четвертый член ряда с массовым числом 234. Сейчас известно, что этот член ряда является изотопом урана — Ранее же было найдено, что этот член ведет себя химически идентично исходному урану. В соответствии с этим, исходный уран был назван ураном I, а четвертый член ряда —ураном П. [c.389]

Казалось, что модель подтверждалась некоторыми известными фактами. Например, при радиоактивном распаде испускаются частицы двух типов альфа- и бета-частицы. Опыт показывает, что и те, и другие вылетают из ядра, и разумно было считать, что эти частицы входят в состав ядра. Строение самих альфа-частиц также можно было объяснить наличием в них протонов и протон-электронных пар. [c.391]

J Очевидно, энергии бета-частиц, вылетающих из ядер, могут из- -ся от у., макс м>ль. sap. ного значения 1,7 Мэе. [c.402]

Если мы будем рассматривать бета-распад в рамках обычного процесса с участием двух тел, т. е. бета-частицы и ядра, то распад может быть представлен в виде [c.402]

Для изотопа находим Е = М( Ф) —M( S) = 31,97449— —31,97267 а. е. м. = 0,00182 а. е. м. Эго значение близко к 1,7 Мэе. Согласно модели двух тел, количество движения оставшегося ядра должно быть равно по величине и противоположно по направлению количеству движения электрона, и закон сохранения количества движения определяет и Ец однозначно. Легко показать, что кинетическая энергия бета-частицы весьма близка к 1,7 Мэе, а кинетическая энергия оставшегося ядра равна примерно [c.402]

Из теории Ферми получается уравнение распределения бета-частиц по энергиям [c.404]

Так как О или О — постоянные величины, то, очевидно, что значение /Т1/2 будет выражать изменение в 1/л . И так как было показано, что т определяет степень запрещенности бета-перехода, значение /Г1/2 будет показывать различие между разрещенным и запрещенным переходами. Должно быть также ясно, что значение /Т1/2 может быть определено из интеграла в уравнении (11-21), если известен порядковый номер изотопа и наибольшее значение энергии для бета-частицы вместе с периодом полураспада для перехода. Далее, так как величина т примерно в 100 раз меньше для первого запрещенного перехода, чем для разрешенного перехода, следует ожидать, что значение Т,/., для разрешенного [c.407]

Оказалось, что для определения формы бета-спектра и граничной энергии бета-частиц прямое применение бета-спектра практически бесполезно. Если для определения граничной энергии использовать обычный спектр, например спектр приведенный на рис. 11-10, то будет невозможно определить отрезок, отсеченный [c.407]

Если теперь построить зависимость левой части уравнения от энергии, то получается прямая линия, пересекающая ось энергий в точке, дающей граничную бета-энергию. Это, конечно, приводит к более точному определению максимальной энергии бета-частиц, как это можно видеть на примере графика Кюри для бета-активного изотопа Те (рис. 11-П) [c.408]

Сополимеризация может вызываться излучением бета-частицы могут положить начало реакции между гексадециленом и двуокисью серы скорее, чем присутствие бензольной перекиси [779]. [c.152]

Альфа-частицаохгтокт из двух протонов и двух нейтронов это ядро атома гелия-4 ( Не). Она примерно в 8000 раз тяжелее бета-частицы. Альфа-излуче-ние испускается некоторыми радиоактивными изотопами элементов с атомным номером больше 83 и имеет очень малую проникающую способность оно задерживается несколькими сантиметрами воздуха. Источник альфа-излучения можно безопасно держать в руке, так как альфа-частицы не могут проникнуть сквозь кожу. [c.323]

Молекулы при облучении различными лучами, в зависимости от природы последних, поглощают их световые квантфотоны, или же, сталкиваясь с альфа- и бета-частицами, электронами, нейтронами и другими элементарными частицами, поглощают их энергию и тем самым приобретают большой запас энергии и становятся активными молекулами. [c.105]

Бета-частицы — это поток электронов пли позитронов. Пробег р- ча стиц в воздухе зависит от их энсргни и достигает для некоторых веществ 6—8 м. [c.163]

При внешнем облучении действие излучения прекра щается после удаления источника. Альфа- и бета-частицы, обладающие незначительной пропикающей способностью, задерживаются верхними слоями кожи и могут вызвать только поражение глаз и кож 1. Гамма-лучи при внешнем облучении глубоко проникают в ткани. [c.164]

Ал1)фа- и бета-частицы, обладая незначительной проникающей снособиостью, вызывают ири внешнем облучении только кожиые поражения. Жесткие рентгеновские лучи могут привести к летальному исходу даже при внешнем облучении, не вызывая при этом поражения кожного покрова. [c.55]

Тип радиоактивного распада какого-либо конкретного радиоизотопа в большой степени зависит от того, насколько его нейтронно-протонное отношение отличается от соответствуюшего отношения для ближайших ядер, расположенных в пределах пояса устойчивости. Рассмотрим ядро с высоким нейтронно-протонным отношением, расположенным выше пояса устойчивости. Такое ядро может снизить свое нейтроннопротонное отношение и сместиться в направлении пояса устойчивости в результате испускания бета-частицы. Как это следует из уравнения (20.5), бета-излучение уменьшает число нейтронов и увеличивает число протонов в ядре. [c.249]

Образец воды массой 26,00 г, содержащий тритий 1Н, испускает 1,50 10 бета-частиц в секунду. Тритий-слабый излучатель бета-частиц с периодом полураспада 12,26 г. Какая часть водорода в образце воды приходится на тритий казание. Воспользуйтесь уравнениями (20.20) и (20.22).] [c.278]

Радиоактивными ядрами являются нуклиды (6), низкое нейтронно-протонное отношение (в), низкое нейтронно-протонное отношение (д), большой атомный номер. 20.14. а) Нет- низкое нейтронно-протонное отношение. Должен быть радиоактивен с испусканием позитрона, б) Нет-низкое нейтронно-протонное отношение. Должен испускать позитрон или (возможно) подвергаться захвату орбитального электрона, в) Нет-большое нейтроннопротонное отношение. Должен испускать бета-частицы. г) Нет-большой атомный номер. Должен испускать альфа-частицы. 20.17. а) Таллий-210 имеет большое нейтронно-протонное отношение. Испускание бета-частиц, в сущности, превращает нейтрон в протон, чем снижает нейтронно-протонное отнощение. б) ддАс имеет низкое нейтронно-протонное отношение. Захват орбитального электрона превращает протон в нейтрон, что повышает нейтронно-протонное отношение, в) азВ имеет низкое нейтроннопротонное отношение. Испускание альфа-частицы снижает как число нейтронов, так и число протонов и понижает атомный номер ядра в сторону значения, для которого пониженное нейтронно-протонное отношение достаточно для устойчивости. 20.19. Ое -> + Че. [c.477]

СИЛЬНО проникающим излучением по сравнению с альфа- и бета-лучами, но не отклонялся в магнитном поле. Эти, а также другие эксперименты показали, что новый тип излучения имеет тот же характер, что и Х-лучи его назвали гажжа-излученпем. Разделение компонентов радиоактивного излучения можно продемонстрировать с помощью эксперимента (рис. 11-1). Радиоактивный источник помещают в маленькое углубление, высверленное в свинцовом блоке. Частицы, вылетающие из отверстия, отклоняются в магнитном поле, которое в данном случае направлено перпендикулярно странице. Так как относительная степень отклонения для альфа-и бета-частиц зависит от отношения заряда к массе у этих частиц, то для бета-частиц наблюдается значительно большее отклонение. [c.385]

Мзв. Аналогично следует ожидать, что все бета-частицы, исходящие из будут иметь энергию около 1,7 Мэе. Однако из бета-спектра можно видеть, что они имеют любую энергию от нуля и до 1,7 Мэе, причем средняя энергия бета-частиц составляет примерно третъ от максимальной энергии. [c.403]

Альфа- и бета-распады обычно сопровождаются гамма-излучением, и оказывается, что временной интервал между излучением альфа- или бета-частицы и эмиссией фотона слишком короток, чтобы его можно было измерить. Экспериментально поддаются измерению временные интервалы порядка 10 —10 сек. Однако гамма-излучение обычно происходит с меньшим интервалом, и, следовательно, кажется, что гамма-лучи эммитируются одновременно с альфа- или бета-частицей. В некоторых случаях это неверно, так как в действительности существуют переходы некоторых ядер между различными энергетическими уровнями с измеримыми периодами полуперехода. Виды этих двух различных энергетических состояний одного и того же ядра называют ядерными изомерами, а переходы между ними называют изомерными переходами. Примером такого изомерного перехода может служить превращение во Вг в Вг, которое происходит с эмиссией фотона и имеет период полуперехода 4,5 ч. [c.409]

Для бета-излучения известны случаи, когда бета-распад приводит конечное ядро непосредственно в его основное состояние. Как можно видеть из рис. 11-12, этот случай имеет место для изотопа 5с, который переходит в результате и пy кaния одной бета-частицы в основное состояние 11. Для этого распада интересно определить энергию распада, классификацию распада как разрешенного или запрещенного и распределение ядерного спина между начальным и конечным уровнями. Энергия распада — это та же самая энергия, что и граничная энергия бета-частицы, и она может быть определена из графика Ферми для бета-спектра. Для этого частного случая распределение уровней может быть выявлено из других источников информации, и оказалось, что значение / /2 отвечает как 5с, так и Однако еще нужно определить, соответствует ли такое распределение ядерных спинов классификации распада. Так как оба уровня — это /-уровни, то изменения четности не происходит и ясно, что изменение спина Д/ = 0. Это значит, что переход должен быть разрешенным. Далее, если теория верна, то значение g fTl/. будет также в допустимом интервале. Рассчитанное значение gfT L равно 5,7. Эта величина попадает в допустимые пределы, и, значит, теория и эксперимент в данном частном случае соответствуют друг другу. Установлено огромное число более сложных схем распада и некоторые из них, включая изомерный показаны на рис. [c.412]

Действующие ионизирующих излучений на природные и синтетические полимеры (1959) -- [ c.0 ]

Химия изотопов Издание 2 (1957) -- [ c.0 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.90 , c.91 ]

Краткий справочник химика Издание 4 (1955) -- [ c.40 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.311 ]

Методы практической биохимии (1978) -- [ c.186 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология