Рентгеновское излучение тормозное

Рис. 52. Тормозное и характеристическое излучение медного анода при напряжении 50 кВ (/) и зависимость коэффициента массового поглощения рентгеновского излучения фильтром из никеля от длины волны (2)

Тормозное излучение. Источником первичного излучения в методе РФА, как правило, служит рентгеновская трубка. Схематически процесс генерации первичного излучения показан на рис. 14.74, а. Электроны, испускаемые накальным катодом, ускоряются электрическим полем с напряжением I (напряжение трубки) и бомбардируют массивный металлический анод. Вследствие торможения электронов в материале анода возникает непрерывный (тормозной) спектр рентгеновского излучения. Его основными параметрами являются [c.4]

Источники первичного излучения. В рентгеновской трубке электроны ускоряются полем высокого напряжения и затем бомбардируют анод. Возникающее при этом рентгеновское излучение состоит из линий спектра материала анода и непрерывного спектра тормозного излучения с коротковолновой границей при [c.204]

Явление флуоресценции от характеристического рентгеновского излучения, вызываемое высокоэнергетическим характеристическим и/или непрерывным рентгеновским излучением, генерируемым непосредственно пучком электронов, происходит в объеме, большем чем область взаимодействия электронов. Эта область флуоресценции, радиус которой может составлять 10— 100 мкм для содержания 99% флуоресцентного излучения, возбуждается вследствие малости значения коэффициентов массового поглощения рентгеновского излучения по сравнению с высокой тормозной способностью электронов из-за эффективного расстояния. Массивная мишень по определению будет достаточно велика и будет содержать всю область флуоресцентного возбуждения, а частица в зависимости от ее размеров может терять значительную часть флуоресцентного рентгеновского излучения. Измеренное значение к будет поэтому ниже ожидаемого по сравнению с массивным эталоном. [c.50]

Метод основан на облучении поверхности пробы рентгеновским излучением радиоизотопного источника. Возникающее флуоресцентное рентгеновское излучение измеряют с помощью пропорциональных счетчиков, сцинтилляционных детекторов Ка1(Т1)-и Се(Ы)- или 31 (Ь1)-полупроводниковых детекторов в сочетании с многоканальными анализаторами [351, 529, 839]. В качестве радиоизотопных источников используют чаще всего источник мягкого у"Излучения — Тт, источники Х-захватного излучения (5 Ре, Сс1, 1Сз, 1 У), р-источники (1 Рт, Зг), -источники ( Am, Рп), источники тормозного излучения (цирко-ний-тритиевые и титан-тритиевые мишени) [351, 529]. Измерения на пропорциональных счетчиках не позволяют выделить пик рентгеновского излучения хрома на фоне излучений других элементов [54, 351] (рис. 15, а). Значительно более перспективны полупроводниковые детекторы, высокое разрешение которых позволяет про- [c.114]

Рентгеновские трубки испускают непрерывное рентгеновское излучение (тормозное излучение) и характеристические рентгеновские линии материала анода. [c.69]

Наряду с характеристическим излучением возникает так называемое тормозное излучение за счет взаимодействия -частиц с кулоновским полем атома. Если при этом -частицы неупруго рассеиваются, то освобождающаяся при торможении -частиц энергия высвечивается в виде фотонов и возникает непрерывное рентгеновское излучение (тормозное излучение), причем его энергия меняется от нуля до макс— максимальной энергии -частиц. [c.392]

Значительно меньшую долю своей энергии электроны тратят на второй вид взаимодействия — на неупругие столкновения с ядрами атомов. Этот процесс сопровождается рентгеновским излучением (тормозное излучение). Чем больше порядковый номер элемента и энергия электронов, тем больше радиационные потери при прохождении электрона через слой данного вещества. Отношение потерь энергии на излучение при прохождении через слой вещества (измеренного в граммах на квадратный сантиметр) к ионизационным потерям определяется приближенно величиной 2 /800, где величина Е выражена в мегаэлектронвольтах [6]. Таким образом, для электронов с энергией 1 Мэе зто отношение увеличивается от 0,125% для водорода до 1 % для кислорода и до 11% для радона. Если энергия Р-частицы 5 М в, то доля потерь энергии, приходящаяся на тормозное излучение, будет в пять раз больше. [c.280]

Фактор относительной чувствительности клв обязательно содержит факторы, характеризующие образец, например сечение ионизации, тормозную способность и поглощение образца для элементов Л и В, а также факторы, характеризующие прибор, как, например, поглощение рентгеновского излучения окном и эффективность детектора. Хотя такие йлв-факторы можно рассчитать, неопределенности в параметрах окна спектрометра приводят к неприемлемым ошибкам в значениях клв для энергий рентгеновского излучения ниже 2 кэВ [170], и, таким образом, значения клв должны определяться на конкретных приборах, используемых для анализа. [c.58]

Под действием электрического поля, образованного напряжением, приложенным к электродам трубки, свобод ные электроны, образовавшиеся на катоде в результате его нагревания, с большой скоростью будут перемещаться к аноду. Наталкиваясь на анод, электроны резко тормозятся, их энергия превращается в тормозное и характеристическое рентгеновское излучение. [c.106]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

Рентгеновские спектры обусловлены переходами электронов внутр. оболочек атомов. Различают тормозное и характеристич. рентгеновское излучение. Первое возникает при торможении заряженных частиц (электронов), бомбардирующих мишень в рентгеновских трубках, и имеет сплошной спектр. Характеристич. излучение испускают атомы мишени при столкновении с электронами (первичное излучение) или с рентгеновскими фотонами (вторичное, или флуоресцентное, излучение). В результате этих столкновений с одной из внутр. К-, L- или М-) оболочек атома вылетает электрон и образуется вакансия, к-рую заполняет электрон с другой (внутр. или внеш.) оболочки. При этом атом испускает квант рентгеновского излучения. [c.239]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

В процессе неупругого рассеяния электронов пучка рентгеновское излучение может возникать за счет двух совершенно различных процессов 1) торможения электрона пучка в кулоновском поле атома, состоящего из ядра и слабо связанных электронов, приводящего к возникновению непрерывного спектра рентгеновского излучения с энергией от нуля до энергии падающего электрона, как показано на рис. 3.32 это излучение называется непрерывным, или тормозным рентгеновским излучением 2) взаимодействия электрона пучка с электронами внутренних оболочек, которое может привести к выбиванию связанного электрона, покидающего атом в возбужденном состоянии с вакансиями на электронной оболочке (рис. 3.33). При возвращении атомов в стационарное состояние происходит электронный переход с внешних оболочек для заполнения этой вакансии. При переходе происходит изменение энергии и высвободившаяся энергия атома может проявиться либо в форме испускания рентгеновского кванта, либо в форме испускания (оже) электрона. Так как энергия испускаемого рентгеновского кванта определяется разностью энергии между четко определенными атомными уровнями, это излучение называется характеристическим рентгеновским излучением. [c.66]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

Моноэнергетические 7-лучи, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Моноэнергетические 7-лучи, аннигиляционное излучение 511 кэВ, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Энергетический спектр излучения представляет собой распределение фотонов по энергии. Спектр может быть дискретным (гамма-излучение) и непрерьшным (тормозное рентгеновское излучение, альфа- и бета-частицы, нейтроны). [c.156]

Каждый радионуклид и ядерный изомер характеризуются своим периодом полураспада и специфическими, присущими только ему спектрами ионизирующих излучений. К ним относятся спектры альфа-, бета-, гамма-излучения, конверсионных и Оже-электронов, тормозного излучения, характеристического рентгеновского излучения. [c.60]

Для возбуждения спектров излучений используют первичные электроны [41, 366, 442, 478, 820], тормозной спектр вторичных электронов [478], рентгеновское излучение [163], ионы [478, 1126], лазер [34, 206], дуговой разряд [115, 206]. В зависимости от вида спектра возбуждения созданы приборы для рентгеноспектрального локального микроанализа и спектрального локального анализа. [c.117]

Принцип действия электронных источников основан на преобразовании электроэнергии с помощью специальных электронных устройств или ускорителей потока частиц. Источники излучения на базе электронных устройств могут создавать рентгеновское излучение, гамма-излучение, бета-излучение. Бетатроны, линейные ускорители и микротроны непосредственно создают поток быстродвижущихся электронов, а если направить его на мишень из определенного материала, можно получить электромагнитное (тормозное и характеристическое) излучение с энергией квантов, завися- [c.269]

Спектр рентгеновского излучения (рис. 7.7) содержит две составляющие тормозное и характеристическое излучения. [c.289]

Тормозное излучение однозначно связано с напряжением С/а и имеет непрерывный спектр, а характеристическое получается при превышении определенного Уа и определяется физическими параметрами материала мишени. Энергия кванта рентгеновского излучения с минимальной длиной волны >.0 при- [c.289]

А - первичного рентгеновского излучения В - тормозного излучения С - характеристического излучения В - тепловую. [c.36]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

Эти невидимые лучи способны вызывать флуоресценцию некоторых кристаллических веществ (цинковая обманка, барий платиносинеродистый и др.), воздействовать на фотопластинки (засвечивать их через непрозрачные для видимого света экраны) и ионизировать газы. Данные явления используют для обнаружения и диагностики рентгеновских лучей, а также широко применяются в практике. Известно два типа рентгеновского излучения тормозное и характеристическое. [c.113]

Рентгеновские лучи занимают широкий диапазон длин волн от 80 до 0,00001 нм. Спектр излучения в зависимости от возникновения делится на сплошной (тормозное излучение) и характеристический торможение заряженных частиц (двигающихся с начальной скоростью Уд) в поле атомов вещества приводит к рентгеновскому излучению с граничной частотой Vo=m o/2h=eDVh, [c.101]

Рис. 10.2-9. ЭЗМА Рентгеновские спектры сплава на основе никеля, полученные на спектрометре с энергетической дисперсией (а) и с волновой дисперсией (б). Неспецифичный постоянный фон представляет собой тормозное рентгеновское излучение электронов [10.2-1].

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

С помощью соответствующих детекторных систем и спектрометров в РЭМ можно регастрировать электромагн. излучения катодолюминесценцию, тормозное и характеристич. рентгеновские излучения, а также оже-элж1роны. Получаемые при этом изображения и спжгры дают количеств, информацию о локальном элементном составе поверхностных слоев образца и широко применяются в материаловедении (см. Электронно-зондовые методы). [c.440]

В основе метода отношения пик/фон [159, 165, 166, 167] лежит то обстоятельство, что, хотя причиной возникновения характеристического и тормозного рентгеновского излучения служат совершенно различные процессы (ионизация внутренних электронных оболочек и кулоновское взаимодействие), оба типа излучения генерируются почти в одном и том же объеме. Более того, при возбуждении образца оба типа излучения будут одинаково поглощаться. Следовательно, при данной энергии массовый эффект и эффект поглощения будут одинаковы как для характеристического, так и для тормозного излучения. Интенсивность тормозного излучения /в можно поэтому нспользовать в качестве нормировки для основных геометрических эффектов. Таким образом, хотя й = /част//м. обр сильно зависит от размера частиц, величина (/част//вчаст)/(/м. обр//в м. обр) практически не зависит от размера частиц, за исключением очень малых 168]. [c.54]

ИНАА предпочтительно применять, если полученные из основы радионуклиды с высокой активностью распадаются со слабым испусканием или вообще без испускания 7-излучения и высокоэнергетического /3-излучения. Например, при облучении нейтронами реактора проб, содержащих в качестве компонента основы железо, за счет реакции Ге(п,7) Ге образуется высокая активность Ге. Единственным излучением, испускаемым при распаде Ге, является характеристическое рентгеновское излучение Мп низкой энергии, которое можно легко дискриминировать, чтобы устранить влияние на мертвое время. 7-Спектрометрические измерения часто можно проводить без существенных помех в присутствии слабого /3-излучения, так как оно дает вклад в фоновый сигнал за счет тормозного излучения только в области низких энергий. [c.123]

При поглощении бета-излучения экранирующим материалом возникает вторичная радиация — так называемое тормозное излучение Вгетт81гаМип ), по проникающей способности подобное мягкому рентгеновскому излучению. Чем вы- [c.80]

Установлена возможность радпоактивационного определения рения в его сплавах с платиной без разрушения образца с использованием реакции (у, п). Пробу облучают в течение 1 часа тормозным рентгеновским излучением (9-10 рентген мин), получаемым в линейном ускорителе при помош и электронов с максимальной энергией 20 Мэе. В качестве внутреннего стандарта используют платину. Активность Re измеряют по у-пику 0,793 (или 0,904) Мэе. Чувствительность определения рения - -10 мкг, ошибка до 10% [362]. [c.260]

При взаимодействии быстродвижущихся электронов с атомами вещества возникает рентгеновское излучение, которое имеет спектры двух типов характеристические и тормозные. Особенность характеристических рентгеновских спектров заключается в том, что атомы каждого химического элемента, независимо от того, в какой химической форме они находятся, имеют свой, вполне определенный спектр. Тормозные спектры возникают вследствие торможения быстрых электронов в электромагнитном поле атомов вещества. Непрерывный рентгеновский спектр тормозного излучения ограничен со стороны малых длин волн некоторой наименьшей длиной волны Ятш, называемой коротковолновой границей тормозного спектра. Появление границы связано с тем, что вся энергия, которую приобретает электрон в электромагнитном поле рентгеновской трубки, излучается в виде кванта при едином акте торможения. Если Хпчп выразить в нм, а потенциал фо на рентгеновской трубке в кВ,то [c.214]

Харакггеристическое излучение. При бомбардировке анода потоком ускореБшых электронов одновременно с тормозным возникает характеристическое рентгеновское излучение, обусловленное переходами орбитальных электронов при заполнении вакансий, образовавшихся за счет удаления электронов с внутренних оболочек атомов вещества анода (рис. 14.76). [c.5]

Ускорители заряженных частиц, обычно электронов, непосредственно создают поток частиц, движущихся с определенной энергией, зависящей от его режима работы. С их помощью при достаточной скорости движения электронов можно получить и другие виды корпускулярных излучений и уизлученне путем бомбардировки специально подобранных мишеней. Так, используя мишени из дейтерия, трития, бериллия, урана или висмута, при бомбардировке их электронами можно получать нейтронное излучение, а мишени из вольфрама или молибдена создают тормозное у-излучение. Тормозное излучение, полученное с помощью облучения мишени от ускорителей, имеет немоноэнергетический спектр, подобный излучению рентгеновской трубки. Размер фокусного пятна вторичного тормозного излучения ускорителей составляет доли квадратного миллиметра. [c.282]

Как уже упоминалось, помимо рентгеновских трубок тормозное излучение можно получить путем облучения мишений из специально подобранных материалов с помощью потоков элементарных частиц больших энергий (см. 7.3). Этот способ создания тормозного излучения применяется при контроле объектов большой толщины, когда необходимо иметь излучение с квантами больших энергий (1—30 МэВ) и возникают технические сложности в создании рентгеновских трубок. [c.292]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология