Бета-распад

При бета-распаде массовое число не меняется, т. е. образующийся изотоп имеет то же массовое число 60 ( ). Так как атомный номер в процессе бета-распада увеличивается на 1, атомный номер нового изотопа будет 28. В периодической системе находим, что такой номер имеет никель. Полное уравнение реакции будет выглядеть так [c.326]

Во время бета-распада нейтрон превращается в электрон и протон. Протон остается в ядре, а электрон выбрасывается с высокой скоростью. Одновременно испускается третья частица — антинейтрино. Процесс описывается следующим уравнением [c.324]

Очень вероятно, что термический крекинг м-пропилбензола заключается в свободнорадикальном отщеплении атома водорода от метильной группы, с последующим бета -распадом на бензиловой радикал и этилен. Далее происходит развитие цепи за счет взаимодействия бензила с исходной структурой с образованием толуола и нового радикала. Попутно заметим, что термический крекинг ароматических углеводородов весьма сходен энергетически с крекингом некоторых алифатических углеводородов, если бензил рассматривается как энергетический аналог аллило-вого радикала в следующей структуре (используются данные из [39]). [c.131]

БЕТА-РАСПАД ( -распад) — радиоактивное превращение атомного ядра, при котором испускаются р-частицы — электроны (р ) или позитроны (Р+). К Б.-р. относят также захват атомным ядром электронов с ближайшей к ядру электронной оболочки. Массовое число ядра при Б.-р. не изменяется, заряд ядра увеличивается на единицу при испускании электрона и уменьшается на единицу при испускании позитрона или захвате электрона. При этом атом химического элемента превращается в атом другого (соседнего) элемента. [c.44]

Наиболее часто происходит бета-распад ядер, т. е. ядро испускает электрон (Р -частицу) за счет превращения одного нейтрона ядра в протон по схеме [c.657]

Первыми двумя законами сохранения, установленными в науке, были законы сохранения массы и энергии. В физических законах движения, кроме того, часто используется закон сохранения импульса (количества, движения). В ядерных реакциях может происходить взаимопревращение массы и энергии, но их сумма обязательно должна сохраняться. Ядерная энергия получается только за счет исчезновения массы соотношение между массой и энергией было установлено Эйнштейном и носит его имя. Согласно соотношению Эйнштейна, = тс , где -энергия, т - соответствующая ей масса, а с - скорость света. В ядерных реакциях также происходит сохранение заряда. Когда ядро изотопа углерода-14 распадается с образованием ядра азота-14, это сопровождается испусканием электрона (происходит так называемый бета-распад) [c.96]

Таблица 11-1 Правила отбора для бета-распада

Эта реакция является слабым, но довольно постоянным источником углерода-14. Радиоактивный изотоп углерод-14 претерпевает бета-распад с периодом полураспада 5700 лет [c.255]

Предполагают, что бета-распад — это испускание электрона, в результате чего нейтрон превращается в протон. Это приводит к увеличению порядкового номера на единицу без значительного [c.400]

Кобальт-60 часто используется в качестве источника ионизирующего излучения для медицинских целей. Закончите следующее уравнение бета-распада кобальта-60 [c.326]

Открытие А. Беккерелем (1896 г.) радиоактивности урана показало, что химические элементы могут превращаться друг в друга. Наиболее часто встречается р--распад (бета-распад) ядер ядро испускает электрон (Р -частицу) за счет превращения одного нейтрона ядра в протон [c.14]

Для максимально устойчивых нуклидов с массовыми числами от 205 до 220 нейтронно-протонное отношение равно 1,52. На основании этого факта объясните следующие наблюдения а) бета-распад таллия-210 б) захват орбитального электрона в актинии-204 [c.277]

Определите изменение энергии при полном бета-распаде одного моля кобальта-60 [c.262]

Составьте полные уравнения следующих ядерных превращений а) бета-распад [c.276]

Все перечисленные ниже нуклиды радиоактивны и подвержены бета-распаду или распаду с испусканием позитрона а) Gf, [c.277]

Первое представление о существовании изотопов возникло при исследовании радиоактивных рядов. Альфа-распад понижает порядковый номер элемента на 2 единицы, а массовое число на 4 единицы, тогда как бета-распад будет повышать порядковый номер на 1 единицу и практически не будет влиять на массовое число. [c.389]

Хотя это довольно грубое приближение, оно дает представление о порядке величины энергии, которую можно ожидать для электрона, заключенного в такой маленький объем. Эта величина на несколько порядков больше любой величины энергии, когда-либо наблюдавшейся при бета-распаде. [c.393]

Наиболее часто встречается вид распада ядер, называемый бета-распадом. При этом ядро испускает электрон е" за счет превращения одного нейтрона ядра в протон [c.9]

Если мы будем рассматривать бета-распад в рамках обычного процесса с участием двух тел, т. е. бета-частицы и ядра, то распад может быть представлен в виде [c.402]

Используя идею распада с участием трех тел Энрико Ферми в 1934 г. разработал теорию бета-распада, согласно которой различные виды бета-распада могут быть представлены следующим образом [c.403]

Точно так же, как и в атомном спектре определённые переходы осуществляются, а другие — запрещены, мОжно говорить о разрешенных и запрещенных переходах при бета-распаде. Вместо того чтобы говорить о действительном запрете, более точно было бы сказать, что переходы между одними ядерными уровнями более вероятны, чем между другими. Более вероятные переходы называют разрешенными переходами, а менее вероятные — в большей или меньшей степени запрещенными. Наиболее ярким показателем существования этой степени запрещенности является период полураспада бета-эмиттера. Период полураспада для [c.404]

В 1934 г. Ферми разработал свою теорию бета-распада для объяснения неожиданных результатов наблюдений, свидетельствующих о том, что некоторый радиоактивные ядра испускают электрон в процессе радиоактивного распада, хотя предполагалось, что они состоят лишь из протонов и нейтронов. Ферми отметил, что атомы испускают фотоны при переходе из одного квантового состояния в другое, хотя в то время и не предполагали, что атомы содержат фотоны считали, что фотон возникает в момент его испускания. Ферми предположил, что электроны, бета-частицы, образуются при радиоактивном распаде ядра и что одновременно один из нейтронов внутри ядра становится протоном и при этом испускается нейтрино (или, что более вероятно, антинейтрино). [c.597]

Большинство процессов бета-распада (как е+, так и е ) сопровождается сразу наступающим вслед за ними испусканием гамма-лучей. Бета-распад может приводить к образованию ядер в каком-либо одном или в различных возбужденных состояниях с переходом в нормальное состояние путем испускания гамма-лучей. Простой пример показан на рис. 20.10. Обширная информация об энергетических уровнях ядер получена в результате измерения длин волн фотонов (гамма-лучей) и определения максимальной кинетической энергии бета-лучей (максимум соответствует нулевой энергии для нейтрино). [c.614]

Бета-распад ядер з С1, сопровождающийся испусканием трех видов гамма-лучей. [c.615]

После альфа- и бета-распада ядра часто остаются в возбужденном состоянии. Такие возбужденные состояния рассматриваются как метастабильные. Это отмечается символом ш, например, в " Тс, что обозначает изотоп технеция в метастабильном возбужденном состоянии. Энергия, излучаемая изотопами в таком состоянии, представляет собой гамма-излучение с энергией, на ( хугон больщей или равной таковой для рентгеновских лучей. (Рассмотрите рис. V. 1, на котором представлен электромагнитный спектр.) Гамма-лучи имеют наивысщую проникающую способность и при некоторых условиях наиболее опасны из этих трех типов излучений для живых тканей при прохождении через них. Опасность для живых тканей определяется тем, что молекулы в организме ионизируются при облучении. Эта опасность выража- [c.324]

Составьте полные уравнения следующих ядерных превращений а) бета-распад цир-кония-93 б) альфа-распад нептуния-233 в) образование франция-218 при распаде нуклида актиния г) захват орбитального электрона эйнштейнием-246. [c.277]

Последовательность радиоактивных распадов, начинающаяся с lзNp, оканчивается образованием устойчивого изотопа 8зВ1. Сколько альфа- и бета-распадов включает эта последовательность радиоактивных распадов [c.280]

НИЯ массы. Однако был найден и другой вид бета-распада —. иссией положительного электрона, что свидетельствует о пре-ооразовании протона в нейтрон. [c.401]

С классической точки зрения бета-распад так же не объясним, как и альфа-распад. Сразу возникают два вопроса во-первых, почему бета-лучи немоноэнергетические, как и альфа-лучи, и во-вторых, есл-и известно, что внутри ядра нет электрона, каким образом он оттуда появляется. [c.401]

К разрешению этой дилеммы можно подойти двумя путями. Во-первых, можно предположить, что законы сохранения, такие, как, например закон сохранения количества движения, недействительны для микротел (для ядра). Во-вторых, можно предположить, что распад в действительности включает третью, пока еще не названную частицу, способную уносить оставшуюся энергию. Эта последняя идея была выдвинута в 1927 г. Паули и в дальнейшем использована Ферми в его формулировке теории бета-распада. Эта новая частица была названа нейтрино, и, для того чтобы удовлетворить известные законы сохранения и объяснить еще не исследованную природу частицы, необходимо было приписать ей отсутствие заряда, очень малый магнитный момент, очень близкую к нулю массу покоя, спин, равный половине, и соответствие статистике Ферми — Дирака. Вероятность взаимодействия с веществом частицы без заряда, магнитного момента или массы покоя практически равна нулю. Действительно, было подсчитано, что если единственной реакцией нейтрино является процесс [c.403]

Альфа- и бета-распады обычно сопровождаются гамма-излучением, и оказывается, что временной интервал между излучением альфа- или бета-частицы и эмиссией фотона слишком короток, чтобы его можно было измерить. Экспериментально поддаются измерению временные интервалы порядка 10 —10 сек. Однако гамма-излучение обычно происходит с меньшим интервалом, и, следовательно, кажется, что гамма-лучи эммитируются одновременно с альфа- или бета-частицей. В некоторых случаях это неверно, так как в действительности существуют переходы некоторых ядер между различными энергетическими уровнями с измеримыми периодами полуперехода. Виды этих двух различных энергетических состояний одного и того же ядра называют ядерными изомерами, а переходы между ними называют изомерными переходами. Примером такого изомерного перехода может служить превращение во Вг в Вг, которое происходит с эмиссией фотона и имеет период полуперехода 4,5 ч. [c.409]

Для бета-излучения известны случаи, когда бета-распад приводит конечное ядро непосредственно в его основное состояние. Как можно видеть из рис. 11-12, этот случай имеет место для изотопа 5с, который переходит в результате и пy кaния одной бета-частицы в основное состояние 11. Для этого распада интересно определить энергию распада, классификацию распада как разрешенного или запрещенного и распределение ядерного спина между начальным и конечным уровнями. Энергия распада — это та же самая энергия, что и граничная энергия бета-частицы, и она может быть определена из графика Ферми для бета-спектра. Для этого частного случая распределение уровней может быть выявлено из других источников информации, и оказалось, что значение / /2 отвечает как 5с, так и Однако еще нужно определить, соответствует ли такое распределение ядерных спинов классификации распада. Так как оба уровня — это /-уровни, то изменения четности не происходит и ясно, что изменение спина Д/ = 0. Это значит, что переход должен быть разрешенным. Далее, если теория верна, то значение g fTl/. будет также в допустимом интервале. Рассчитанное значение gfT L равно 5,7. Эта величина попадает в допустимые пределы, и, значит, теория и эксперимент в данном частном случае соответствуют друг другу. Установлено огромное число более сложных схем распада и некоторые из них, включая изомерный показаны на рис. [c.412]

Пример 4.7. В природной смеси изотопов элемента калия содержится 0,01 18% радиоактивного изотопа I9K21. Этот изотоп подвержен бета-распаду [c.88]

Общая и неорганическая химия Изд.3 (1998) -- [ c.9 ]

Общая химия и неорганическая химия издание 5 (1952) -- [ c.209 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.429 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.400 , c.401 , c.403 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.382 , c.383 , c.385 ]

Неорганическая химия (1969) -- [ c.39 ]

Общая и неорганическая химия (1981) -- [ c.657 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.400 , c.401 , c.403 ]

Активационный анализ Издание 2 (1974) -- [ c.21 ]

Химия изотопов Издание 2 (1957) -- [ c.0 ]

Общая химическая технология Том 2 (1959) -- [ c.240 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.429 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.203 ]

Курс общей химии (0) -- [ c.400 ]

Курс общей химии (0) -- [ c.400 ]

Предмет химии (0) -- [ c.400 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.382 , c.383 , c.385 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология