Рентгеновское излучение спектр энергетический

В 1912 г. Генри Мозли (1887-1915) обнаружил, что частота рентгеновского излучения, испускаемого элементами при бомбардировке электронным пучком, лучше коррелирует с их порядковыми номерами, чем с атомными массами. Закономерная взаимосвязь между порядковым номером элемента и частотой (или энергией) рентгеновских лучей, испускаемых элементом, определяется внутриатомным строением элементов. Как мы узнаем из гл. 8, электроны внутри атома располагаются по энергетическим уровням. Когда элемент бомбардируется мощным пучком электронов, атомные электроны, находящиеся на самых глубоких энергетических уровнях, или, иначе, электроны из самых внутренних оболочек (ближайших к ядру), могут вырываться из атомов. Когда внешние электроны переходят со своих оболочек на образовавшиеся вакансии, атомы излучают энергию в форме рентгеновских лучей. Рентгеновский спектр элемента (набор частот испускаемого рентгеновского излучения) содержит в себе информацию об электронных энергетических уровнях его атомов. В настоящий момент для нас важно то, что эта энергия зависит от заряда ядра атома. Чем больше заряд атомного ядра, тем прочнее связаны с ним самые внутренние электроны атома. Тем большая энергия требуется для выбивания из атомов этих электронов и, следовательно, тем большая энергия испускается, когда внешний электрон переходит на вакансию во внутренней электронной оболочке. Мозли установил, что частота испускаемого при этом рентгеновского излучения (ее обозначают греческой буквой ню , V) связана с порядковым номером элемента Z соотношением [c.311]

Переходы электронов, принадлежащих к внутренним слоям, дают рентгеновское излучение, длинна волн которого значительно меньше, чем длина волн видимого света. Это обусловлено тем, что внутренние электроны более прочно связаны с ядром, поэтому их переходы сопряжены с большими энергетическими изменениями, что, согласно уравнению (1.36), приводит к излучению высокой частоты и, следовательно, малой длины волны. Рентгеновские спектры состоят из небольшого числа линий их частоты закономерно изменяются с возрастанием заряда ядра при -переходе от одного элемента к другому (см. разд. 1.5). [c.30]

Если анализируемой системе сообщать достаточную энергию, то электроны атомов переходят в возбужденное состояние и примерно через 10 с спонтанно возвращаются на нижележащие энергетические орбитали с эмиссией избыточной энергии в виде дискретных и характеристических для каждого вида атомов электромагнитных колебаний в видимой, ультрафиолетовой или рентгеновской областях спектра. При этом спектры носят линейчатый характер. При возбуждении валентных (оптических) электронов свободных атомов излучаемые линии расположены в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. При возбуждении электронов внутренних орбиталей атома излучаются кванты с более жесткой энергией (рентгеновское излучение). Линейчатые рентгеновские спектры могут быть получены при облучении анализируемого вещества электронами (рентгеноспектральный метод анализа или более жесткими, чем излучаемые, рентгеновскими квантами (рентгенофлуоресцентный метод анализа). [c.8]

Однако наиболее общий и простой метод определения зарядов ядер был дан Мозли на основе изучения спектров рентгеновских лучей. Рентгеновские волны обладают меньшей длиной волны по сравнению с видимым светом, большей частотой и, следовательно, их кванты обладают энергией. Они возникают в результате переходов электронов внутренних оболочек атомов. Эти электроны крепче связаны и находятся, следовательно, на более низких энергетических уровнях. Рентгеновское излучение обычно вызывается воздействием на вещество потока электронов, которые выбивают внутренние электроны атомов. На освободившиеся [c.454]

Положение линий. Облучая атомы квантами рентгеновского излучения достаточной энергии, можно вызвать переходы электронов с внутренних, более близких к ядру орбит, сопровождающиеся появлением вакансий. При последующем переходе электронов с более удаленных орбит на образовавшиеся вакантные разность энергий соответствующих уровней А будет излучаться в виде кванта рентгеновского излучения. В рентгеновском спектре этот квант можно зарегистрировать по появлению соответствующей линии. Для этого энергетического перехода справедливо соотношение [c.200]

Связь структурного фактора с электронными свойствами металлов. Одним из физических свойств металлов, непосредственно связанных с ближним порядком и энергией взаимодействия частиц, является электропроводность. Развитие квантовой теории твердого тела привело к выводу, что электропроводность жидких металлов можно вычислить теоретически по экспериментальным данным для структурного фактора а(5), задавая Фурье-образ потенциальной энергии взаимодействия электронов с атомами расплава. Основная идея, на которой базируются расчеты электропроводности, состоит в том, что рассеяние электронов проводимости жидкого металла описывается структурным фактором, аналогичным для рентгеновского излучения или нейтронов. Заметим, что структурный фактор рассеяния электронов проводимости ограничен значениями 5, которые для одновалентных металлов находятся слева от первого максимума а 8), а для двух (и более) валентных металлов —справа от него. В то же время, по данным рассеяния медленных нейтронов и рентгеновских лучей длиной волны X = 0,5—0,7 А, структурный фактор определяется до 5 = 15—20 А"1. Выясним, чем же обусловлено такое различие а(5). По современным представлениям, электроны проводимости металла нельзя рассматривать как свободные. Их движение в кристалле модулировано периодическим силовым полем решетки. Непрерывный энергетический спектр свободных электронов в -пространстве распадается на зоны разрешенных энергий — зоны Бриллюэна, разделенные интервалами энергий, запрещенными для электронов. На шкале энергий Е к) зоны Бриллюэна изображают графически в виде полос разрешенных значений энергии и разрывов между ними (рис. 2,13). В трехмерном/г-пространстве они имеют вид многогранников, форма которых определяется симметрией кристаллических решеток, а размеры — параметрами решетки. Для гранецентрированной кубической решетки первая зона Бриллюэна представляет собой октаэдр, а для объемно-центрированной решетки — кубический додекаэдр. [c.52]

Верхняя граница интегрирования в (2.92) означает, что в жидком металле сохраняется очертание поверхности Ферми, внутри которой заключены электроны проводимости. Так как = 4я/Ли , то на примере серебра видно, что минимальная длина волны электронов проводимости = 5,46 А. Если бы электроны в металле были совершенно свободны, то их рассеяние на атомах при движении во внешнем электрическом поле можно было бы наблюдать при тех же значениях 5, что и в случае рентгеновского излучения. Опытом это не подтверждается. Следовательно, резкая верхняя граница структурного фактора, описывающего рассеяние электронов проводимости, объясняется зонной структурой энергетического спектра электронов. [c.54]

Однако наиболее общий и простой метод определения зарядов ядер был дан Мозли на основе изучения спектров рентгеновских лучей. Рентгеновские волны обладают меньшей длиной волны по сравнению с видимым светом, большей частотой и, следовательно, их кванты обладают большей энергией. Они возникают в результате переходов электронов внутренних оболочек атомов. Эти электроны крепче связаны и находятся, следовательно, на более низких энергетических уровнях. Рентгеновское излучение обычно вызывается воздействием на вещество потока электронов, которые выбивают внутренние электроны атомов. На освободившиеся места приходят электроны, находящиеся на более высоких энергетических уровнях. При этом выделяются кванты рентгеновского излучения. [c.578]

Выход оже-электронов определяется величиной 1— , где, 03 — выход флуоресценции для рентгеновского излучения. Поэтому выход оже-электронов будет наибольшим для легких элементов, где выход флуоресценции мал. Энергетический спектр (количество электронов данной энергии N Е) в зависимости от энергии Е) электронов, которые выходят из мишени, состоящей из чистого элемента, показан на рис. 3.50. [c.92]

Энергетический спектр излучения представляет собой распределение фотонов по энергии. Спектр может быть дискретным (гамма-излучение) и непрерьшным (тормозное рентгеновское излучение, альфа- и бета-частицы, нейтроны). [c.156]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

Если уравнение (5-1) сопоставить с приведенными выше типичными значениями разностей энергий для соседних энергетических уровней, то станет видно, что излучение в ультрафиолетовой области спектра (Я,г 2000 А) будет давать фотоны достаточно большой энергии, чтобы вызвать типичные электронные переходы. В некоторых молекулах электронные уровни расположены так близко Друг к другу, что для электронного перехода достаточен даже видимый свет (А- 5000 А). В других молекулах эти уровни настолько удалены друг от друга, что необходимо излучение в недоступной области между ультрафиолетом и рентгеновским излучением. Инфракрасное излучение (Я= 1—20 л/с) будет давать фотоны, которые могут вызвать типичные колебательные переходы. Излучение с радиочастотами ( =1 мм—1000 м) даст фото- [c.91]

Пропорциональный счетчик дает импульсы, строго пропорциональные энергиям фотонов, вызвавшим эти импульсы. Усиленные еще и электронными схемами, сигналы от счетчика по своей амплитуде могут отличаться один от другого более чем на 100 в. Следовательно, на выходе усилительных схем получается амплитудное распределение импульсов, достаточно разных, чтобы их можно было зарегистрировать с помощью электронно-вычислительных схем. Это амплитудное распределение импульсов можно рассматривать как характеристический энергетический спектр излучения. Последнее же означает, что можно весьма успешно получить спектр рентгеновского излучения без кристалл-анализатора. Принимая набор (за время проведения эксперимента) одинаковых по амплитуде импульсов в качестве непосредственной оценки интенсивности спектральной линии, нетрудно использовать это в практической аналитической работе. [c.241]

Применение электронной спектроскопии для химического анализа или спектроскопии фотоэлектронов основано на анализе энергетических спектров элект -ронов, выбитых иэ электронной оболочки атомов и молекул под действием рентгеновского излучения фотонами вакуумного ультрафиолета или потоком электронов [1,2]. [c.247]

Спектроскопия фотоэлектронов зародилась по существу еще в 20-х годах, когда в 1914 г. Робинсон в Англии и в 1921 г. М. де Бройль во Франции провели первые исследования энергетического спектра электронов, выбиваемых из атомов различных элементов рентгеновским излучением. Однако только в последние 10—15 лет в связи с появлением аппаратуры с очень высоким разрешением метод реально стал одним из важных разделов спектроскопии. Особенно ценны заслуги в этом шведской группы физиков, возглавляемой К. Зигбаном. Они назвали свой метод ЭСХА — Электронная спектроскопия для химического анализа . Уже само название разработанного ими метода свидетельствует о том, что новый физический метод предназначается в основном для различных химических исследований. Этот метод бесспорно может быть использован для изучения целого ряда химических процессов, в частности процессов, происходящих на поверхностях (окисление, катализ, адсорбция и т. д.), но главное его достоинство состоит в том, что он позволяет изучать электронную структуру вещества. Фотоэлектронная спектроскопия (ФЭС) может быть по праву названа экспериментальной квантовой химией . Применение наряду с квантово-механическими расчетами электронного строения молекул спектроскопии фотоэлектронов, несомненно, будет способствовать развитию ряда направлений современной структурной химии. [c.5]

ВК —внутренняя конверсия — процесс взаимодействия гамма-лучей с орбитальными электронами, в результате которого электрон покидает оболочку атома. Внутренняя конверсия всегда сопровождается мягким характеристическим рентгеновским излучением, возникающим в результате перестройки электронной оболочки. При наличии данных в графе ВК проставляется процент конверсионных гамма-лучей в строке соответствующей энергетической линии спектра. В некоторых случаях, когда процент перехода не известен, в этой графе проставляется коэффи- [c.15]

Оже-электронная спектроскопия. Как уже было отмечено, снятие возбуждения после удаления одного из внутренних электронов атома может происходить не только путем излучения кванта рентгеновского излучения, но и через испускание электрона (оже-электрона) с соответствующей кинетической энергией ( кин)> определяемой энергетическим уровнем дырки ( [), электрона, заполняющего дырку (Е2), и испускаемого электрона ( 3) кин = = Еу- Е2- Е . Набор таких значений кинетической энергии (как и набор энергий рентгеновских квантов) является характеристическим для каждого элемента, и методы обработки оже-электрон-ных спектров в целом схожи с используемыми для получения химической информации из эмиссионных рентгеновских спектров. Основным физическим фактором, определяющим различия в применении этих двух методов, является более сильное (в сравнении с рентгеновским излучением) взаимодействие относительно медленных электронов с матрицей исследуемого образца, что в свою очередь приводит к существенно меньшей глубине выхода оже-электронов. Таким образом, оже-электронная спектроскопия дает информацию об элементном составе более тонкого приповерхностного слоя образца, а значит, является более чувствительной к его состоянию, например наличию окисленных или хемосорби-рованных пленок. Это часто приводит к необходимости исследовать методом оже-электронной спектроскопии только свежие сколы образца, сделанные под вакуумом. [c.265]

Анализ протяженной тонкой структуры спектра поглощения рентгеновского излучения. Протяженной тонкой структурой спектра поглощения рентгеновского излучения обычно называют осцилляции линии энергетической зависимости коэффициента поглощения рентгеновского излучения при энергиях, больщих энергии края поглощения на 30—1000 эВ. При использовании спектра поглощения для анализа координационного окружения того или иного атома спектр выражают через волновое число q) выбитого из атома электрона осциллирующую часть спектра описывают по формуле [c.268]

М-, К-,. ..-серии (рис. А.8). Объяснение строения рентгеновских спектров предложено Косселем (1914 г.), который предположил, что существует закономерное соотношение между энергией электронов в атоме и их расстоянием от ядра. Рентгеновское излучение возникает в том случае, если ближайший к ядру э.тектрон выбивается из атома, а электрон, находившийся на более далеком расстоянии от ядра, занимает его место. При этом возникает излучение с частотой V, которое соответствует разности энергий этих двух электронных состояний. Очень важно то, что число рентгеновских серий значительно меньше суммарного числа электронов в атоме. Вероятнее всего, что в атоме всегда имеется несколько электронов, находящихся в приблизительно одинаковом энергетическом состоянии. Поэтому и возникло представление о том, что электроны в атоме распределены по оболочкам , причем все электроны каждой такой оболочки имеют одну и ту же энергию. Чем меньше энергия электрона, тем больше вероятность найти его на более далеком расстоянии от ядра, т. е. тем слабее он связан с ядром. Происхождение рентгеновских серий можно легко понять из рис. А.9. [c.40]

Электромагнитное излучение радиоволнового диапазона генерируется и излучается макроскопическими объектами, которыми являются, например, высокочастотные передатчики и антенны. Такое излучение обычно когерентно. Излучаемые двумя независимыми источниками радиоволны могут беспрепятственно интерферировать. Излучение в оптической (инфракрасной, видимой, ультрафиолетовой) и рентгеновской областях спектра вызывается изменением энергетического состояния микросистем в атомной области. Такое излучение состоит из очень большого набора волн, характеризующихся малыми разностями частот. Эти электромагнитные волны не имеют определенных соотношений фаз, и поэтому они не когерентны. Явление интерференции для них может наблюдаться только в случае деления излучения на несколько потоков и закономерным взаимным сдвигом фаз в них. Эта кажущаяся противоположность обеих рассматриваемых областей была преодолена после изобретения оптического квантового генератора — лазера [Басов, Прохоров (1954), Шавлов, Таунс (1958), Мейман (1960)]. Осуществляющееся в лазере генерирование микросистемой когерентного излучения оптического диапазона своеобразно иллюстрирует единство спектров электромагнитного излучения. [c.172]

Поскольку проблема компенсации фона вычитанием или другими способами является критич НОЙ дри всех измерениях с помощью спектрометра с дисперсией по энергии, имеет смысл уделить внимание обзору того, что известно по этому вопросу, а также того, какие способы вычитания фона используются в настоящее время. В общем имеются два подхода к решению этой проблемы. В одном из иих измеряется или рассчитывается функция энергетического раапределения непрерывного излучения, и ее комбинируют затем математически с передаточной характе(ристикой детектора. Полученная в результате функция используется затем для расчета спектра фона, который можно вычитать из экспериментального спект1рального распределения. Этот метод можно называть моделированием фона. В другом подходе обычно не касаются физики генерации и эмиссии рентгеновского излучения и фон рассматривается как нежелательный сигнал, от воздействия которого мож,но избавиться математической фильтрацией или модификацией частотного распределения спектра. Примерами последнего способа являются цифровая фильтрация и фурье-анализ. Этот метод можно назвать фильтрацией фона. Следует напомнить здесь, что реальный рентгеновский спектр состоит из характеристического и непрерывного излучений, интенсивности которых промодулированы эффектами статистики счета. При вычитании фона из спектра любым способом остающиеся интенсивности характер-нстических линий все еще промодулированы обеими неопределенностями. Мы можем вычесть среднюю величину фона, но эффекты, связанные со статистикой счета, исключить невозможно. На практике успешно применяются оба вышеописанных метода вычитания фона. Эти методы будут обсуждаться в следующих двух разделах. [c.106]

Для измерения энергии и интенсивности характеристического рентгеновского излучения используют спектрометры с волновой и энергетической дисперсией (рис. 10-2.9). Энергодисперсионные рентгеновские спектрометры регистрируют одновременно все длины волн в спектре, позволяя проводить определение элементов от Ве до и (при использовании безоконных детекторов). Эти спектрометры состоят из полупроводникового детектора (кремния, легированного литием), преобразующего энергию фотонов в электрические импульсы, напряжение которых пропорционально энергии фотонов. Таким образом происходит дискриминация фотонов по энергиям. Разрешение энергодисперсионных спектрометров составляет около 140 эВ для линий средней энергии [c.333]

Рис. 10.2-9. ЭЗМА Рентгеновские спектры сплава на основе никеля, полученные на спектрометре с энергетической дисперсией (а) и с волновой дисперсией (б). Неспецифичный постоянный фон представляет собой тормозное рентгеновское излучение электронов [10.2-1].

Переход в невозбужденное состояние может сопровождатьс испусканием не фотона, а электрона. Этот безизлучательный переход называется вторичным фотоэффектом или Оже-эффектом, а соответствующие электроны—Оже-электронами. Так как энергетический спектр этих электронов определяется разностью энергий разных энергетических состояний атома, он также является паспортом данного сорта атомов, как и характеристическое рентгеновское излучение. Интересно, что вероятность Оже-эффекта для атомов с 2<33 даже выше, чем вероятность излучательных переходов. [c.147]

Один одноканальный дискриминатор 9 настраивается на пик полного поглощения характеристического рентгеновского излучения, а второй 7 — на пик конверсионных электронов бария-137. В связи с тем, что проба в кювете имеет толщину 100 мг1см , спектр от конверсионных электронов размыт и сдвинут в низкоэнергетическую область спектра. Поэтому второй дискриминатор настраивается на энергетическую область 0,375—0,790 Мэе. С обоих дискриминаторов сигнал подается на схему совпадения 8. При совпадении электрических сигналов, приходящих из обоих детекторов, они регистрируются пересчет-ным устройством 10. Регистрация излучений от других радиоактивных изотопов, распад которых также сопровождается характеристическим рентгеновским излучением, в области 0,030 Мэе здесь не происходит. Это объясняется тем, что энергия конверсионных электронов этих изотопов составляет менее [c.88]

Рис. 5.8. Энергетический спектр оксидной композиции УВагСизОт-ж, полученной плазменным разложением смешанных нитратных растворов иттрия, бария и меди (интервал энергии рентгеновского излучения — О 4- 20 кэВ)

Исследование влияния физических и химических факторов на рентгеновские спектры и определение энергетических уровней в атомах требует применения спектрометров с высокой дисперсией и хорошей разрешающей способностью по энергии. Дисперсия, выраженная в единицах энергии, возрастает с ростом длины волны даже в том случае, если дисперсия, выраженная в единицах длин волн, остается той же самой. Кроме того, ширина уровня, изменяющаяся почти пропорционально квадрату его энергии, уменьшается с ростом длины волны. Поэтому все подобные измерения следует проводить по возможности с мягким рентгеновским излучением. Однако в этой спектральной области преобладают безызлучатель-ные переходы, что сильно затрудняет наблюдения. Кроме того, работа в этой области осложняется вследствие экспериментальных -753 [c.129]

Рентгеноэлектронная спектроскопия. Наиболее информативным и одновременно достаточно простым методом определения зарядов на атомах в молекулах является рентгеноэлектронная спектроскопия, которую называют также электронной спектроскопией для химического анализа [89, 90]. Этот метод основан на ионизации внутренних электронов под действием рентгеновского излучения. По известной энергии ионизирующих фотонов Е = hv) измеряют кинетическую энергию фотоэлектронов Разность между этими величинами — это энергия Есв, которую нужно преодолеть находящемуся в атоме (связанному) электрону при фотоионизации Е = — Е . Обычно химики пренебрегают учетом свойств электронов на внутренних энергетических уровнях, которые не влияют (или почти не влияют) на образование химических связей однако химическое окружение атомов зависит от энергии удержания внутренних электронов в атоме. На рис. 4.37, а представлен спектр 15-фотоэлектронов атомов углерода в этилтрифторацетате. Каждому из четырех атомов С отвечает свой пик в спектре самой электроположительной группе (СНз) отвечает наименьшее значение Ясв, а самой электроотрицательной (СРз) — наибольшее значение Есв Атомы Р, как электроотрицательные заместители, увеличивают положительный заряд на атоме С в группе СРз, а следовательно, повышают эффективный ядерный заряд и энергию ионизации 1я-электрона. [c.129]

Регистрация характеристического рентгеновского излучения олова производилась на одноканальном сцинтилляционном у-спектрометре, где в качестве детектора использовался рентгеновский кристалл ЫаЛ(Т1) размером 5x40 мм, сочлененный с ФЭУ-13. Разрешение детектора по характеристическому рентгеновскому излучению олова 40%. Для получения лучшего качества спектрометра регистрация производилась в 4-х максимальных каналах фотопика полного поглощения характеристического рентгеновского излучения олова (25 кэВ) в энергетической области спектра 15—30 кэВ. [c.94]

Но кванты электромагнитного излучения возникают не только при переходе электронов на дискретные атомные уровни, но и при торможении электронов. Пример такого излучения торможения мы имеем при генерации белого рентгеновского излучения при ударе электронов об антикатод рентгеновской трубки. Это торможение можно уподобить переходу электрона с одного недискретного (свободного) энергетического уровня на другой, также недискретный (свободный) уровень. Электрон, движущийся в хаосе микрополей плазмы, не может не попадать на отдельных участках своего пути в тормозящее поле. Торможение вызовет и неизбежное излучение. Значение разности энергий обоих свободных уровней, между которыми происходит переход электрона, а следовательно, и энергия излучаемого кванта могут быть любыми. Спектр излучения может простираться сколь угодно далеко в сторону как длинных, так и коротких волн. [c.385]

Электроны, достигнув отмеченной критической энергии, выбивают электроны из внутренней оболочки атома. На место выбитого электрона из какого-либо дальнего слоя переходит электрон с бмьшей энергией, чем выбитый. При этом переходе выделяется энергия, определяющаяся разностью энергетических уровней до и после перехода, в виде квантов рентгеновского излучения. Поэтому каждый элемент дает определенный, присущий только ему спектр. Рентгеновский характеристический спектр является в связи с этим чисто атомным свойством. Он возникает независимо от того, находится ли атом, излучающий рентгеновские лучи, в свободном состоянии или входит в химическое соединение. Этим рентгеновские спектры отличаются от оптических, где один и тот же элемент дает различные спектры в атомном или молекулярном состоянии. Эта разница обусловливается тем, что [c.52]

Важнейшими характеристиками спектрометрических детекторов являются эффективность регистрации и разрешаюшая способность. Они определяют применимость детектора для работы в той или иной области рентгеновского спектра. Эффективность характеризуется отношением числа зарегистриро Ьанных детектором квантов рентгеновского излучения к числу квантов, падающих на его рабочую поверхность. Разрешающая способность, или энергетическое разрешение, детектора определяется процентным отношением ширины пика кривой амплитудного распределения импульсов на половине его высоты к энергии измеряемого монохроматического излучения. В единицах энергии она определяется как полуширина пика амплитудного распределения. Характеристики различных детекторов подробно описаны в [14]. [c.56]

Нейтронографические эксперименты можно проводить, как и в случае дифракции рентгеновского излучения, с измерением углов, на которые рассеиваются монохроматизированные тем или иным способом нейтроны, однако эта методика требует высокой интенсивности падающего на образец нейтронного пучка. Относительно невысокая скорость тепловых нейтронов (437 — 4370 м/с для упомянутого диапазона энергий) позволяет использовать в экспериментах производимые источником нейтроны всех энергий с анализом их энергетического спектра после рассеяния образцом на определенный постоянный угол по временам пролета некоторого известного расстояния (пролетной базы). Такая методика проведения нейтронографических экспериментов называется времяпролетной и требует наличия импульсного пучка падающих нейтронов. Импульсность может достигаться как прерыванием пучка от источника непрерывного действия (такая методика применяется, например, на ряде установок ILL), так и импульсным режимом работы самого реактора (примером такой установки может быть, реактор ИБР-2, используемый в ЛНФ ОИЯИ). [c.260]

Рентгеноспектральные методы анализа. Применение рентгеновских эмиссионных спектров для элементного анализа основано на характеристичности частот испускаемого рентгеновского излучения для каждого типа атомов, составляющих исследуемый образец. Переход атомов в возбужденное состояние происходит при выбивании электронов с внутренних уровней атома под действием электронов или рентгеновского излучения достаточной энергии. При заполнении образовавшейся дырки электронами с внешних по отношению к ней энергетических уровней возникает дискретный (линейчатый) спектр флюоресценции переход электрона на 15-оболочку дает i(Г- epию рентгеновского излучения (как уже говорилось в подразд. 7.2, А а-линия соответствует переходу 2р з, / Гр-линия — переходу Ър 15 и т.д.) Х-серия соответствует электронным переходам на 2-й энергетический уровень М-серия — на 3-й уровень и т.д. [c.261]

Связь степени окисления того или иного атома с тонкой структурой его края поглощения рентгеновского излучения обусловлена возможностью перехода электрона, выбиваемого рентгеновским излучением, с внутреннего атомного уровня на вакантный внешний. Такие переходы проявляются в спектрах как максимумы коэффициента поглощения, расположенные по энергетической шкале ниже основного края поглощения, связанного с полным выбиванием внутреннего электрона из атома (переходом электрона на уровень вакуума ). Поскольку энергия электронов на внутренней оболочке атома слабо зависит от его химического состояния, положение максимумов тонкой структуры определяется энергией внешнего электронного уровня, принимающего электрон. В случае применения метода ТСКП для исследования твердых тел с широкими электронными энергетическими зонами выбиваемый электрон может попасть на разные свободные уровни внутри зоны, что приводит к появлению в спектре широких линий тонкой структуры, расположение которых позволяет исследовать зонную структуру материала. [c.267]

Как и метод ТСКП, анализ протяженной тонкой структуры рентгеновского спектра поглощения требует облучения исследуемого образца полихроматическим излучением, что является причиной (как и в случае метода ТСКП) преимущественного использования для получения рентгеновских спектров поглощения синхротронного излучения. В то же время информация, аналогичная получаемой из этих спектров, может быть извлечена (с небольшими изменениями в методах обработки экспериментальных данных) и из спектров энергетических потерь электронов. [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология