Резонатор с плоскими зеркалами

Рис. 2.35. Типы резонаторов а—плоский б—призмы в—сферические, зеркал

Рис. 22. Многоходовая кювета, устанавливаемая внутри резонатора лазера [83] / — плоские зеркала окошко 3, 4—сферические зеркала.

Основной характеристикой оптического квантового усилителя является коэффициент усиления к, для которого еще не имеется достаточно простых и удобных для расчетов математических соотношений. Наиболее простые выражения для вычисления коэффициента усиления получены теоретически для усилителя с резонатором из плоских зеркал. [c.146]

Переход 2-3 является безызлучательным. Возвращение электронов с уровня 2 на исходный уровень I сопровождается излучением на длине волны 694,3 нм (красный цвет). Оба конца рубинового стержня покрыты отражающими слоями (< и 6 на рис. 5.2, а, причем слой 4 выполнен полупрозрачным). После многократных отражений в оптическом резонаторе, образованном зеркалами и рубиновым стержнем, происходит усиление излучения и образуется мощный когерентный пучок с плоским фронтом, двигающимся вдоль оси кристалла и выходящим через полупрозрачное зеркало 4 (рис. 5.2, а). Генерация излучения продолжается до тех пор, пока заселенности уровней 1 и 2 не сравняются. Лазер на кристалле рубина длиной от 20 до 25 см и диаметром 1,5 см при накачке с помощью светового импульса длительностью 10 з с излучает в течение времени такого же порядка импульс мощностью 1 кВт. [c.98]

Значительное увеличение света за счет вынужденного излучения происходит только при достаточной протяженности активного вещества. Увеличению этой протяженности служит резонансная система. Активное вещество помещают в оптический резонатор, образованный либо плоскими зеркалами, либо зеркалом и поворотной призмой. Благодаря многократным отражениям от зеркал фотоны многократно проходят вдоль активного вещества. Это способствует усилению мощности лазерного излучения и формированию параллельного пучка света. Одно из зеркал резонатора полупрозрачно [c.102]

Это свойство лазерного излучения вытекает непосредственно из того, что активная среда помещена в резонатор, образованный двумя плоскими параллельными зеркалами (рис. 1.2). Фактически в таком резонаторе могут поддерживаться только волны, распространяющиеся вдоль направления, перпендикулярного плоскости зеркал. Из теории дифракции хорошо известно, что пучок пространственно-когерентного излучения с апертурой D характеризуется собственной дифракционной расходимостью, величина которой определяется выражением [c.13]

И В общем случае сферические резонаторы более применимы, чем резонаторы с плоскопараллельными зеркалами. Действительно, как будет подробно рассмотрено ниже, фокусирование с помощью системы сферических зеркал дает такое поле, которое концентрируется вдоль оптической оси резонатора (С1 — Сг) в большей мере, чем в случае плоского резонатора. Благодаря этому значительно уменьшаются дифракционные потери. [c.32]

В настоящее время легко получить зеркало с диэлектрическими покрытиями, для которых г очень мало отличается от единицы. Однако-при использовании зеркал с такими высокими коэффициентами отражения реальная разрешающая способность оказывается значительно ниже, чем теоретическая, даваемая формулой (6.50). Это объясняется тем, что-реальный аппаратный контур эталона существенно отличается от контура, описываемого функцией Эри (6.40), выведенной для идеального эталона, имеющего совершенно плоские, строго параллельные и бесконечно протяженные поверхности. В действительности зеркала эталона имеют конечные размеры, отличаются от плоскостей и не являются строго параллельными. Дифракция света на зеркалах конечных размеров приводит к некоторым отступлениям реального распределения энергии от даваемого формулой (6.40). Для обычных спектроскопических исследований влияния дифракции малосущественно. Однако оно делается очень значительным при применении интерферометра Фабри — Перо в качестве открытого резонатора для лазера. [c.169]

Резонаторы. Для многократного прохождения индуцированных фотонов света через активное вещество в рубиновом генераторе использовались зеркальные плоские поверхности, между которыми помещался кристалл рубина. Иногда этими поверхностями служат полированные и посеребренные торцы кристалла. Объемный резонатор из двух параллельных зеркал давно известен под названием интерферометра Фабри—Перро. Отличие резонатора от интерферометра заключается в том, что используемое в нем излучение усиливается при применении активного вещества. Отсюда следует основное назначение резонатора — усилить попадающее в него электромагнитное излучение до такого уровня, при котором обеспечивалась бы компенсация потерь энергии в активном веществе, получающихся за счет побочных излучений. Резонатор в квантовом генераторе служит для обратной связи и обеспечивает незатухаю- [c.81]

В спектроскопии стимулированного излучения, как показали исследования М. С. Соскина с соавторами [35, 178], весьма эффективными оказались методы с использованием ОКГ с дисперсионными резонаторами. Блок-схемы двух простейших генераторов такого типа были показаны на рис. 3.22, в. Наиболее удобным оказался призменный оптический резонатор. В нем возникновение стоячих волн в приближении лучевой оптики возможно только на той частоте, для которой излучение распространяется перпендикулярно плоским зеркалам. Добротность резонатора на этой частоте будет максимальной. На всех других частотах из-за дисперсии призмы будут возникать большие потери. Перестройка такого резонатора может осуществляться поворотом одного зеркала. При внесенной в дисперсионный резонатор активной среды с неоднородно уширенной линией люминесценции его полная добротность будет обусловливаться добротностью самого резонатора Qp = Vн/Avp и добротностью линии люминесценцшс ( люм = Vo/AvлIoм (здесь Vн и Avp — частота настройки и полуширина кривой добротности дисперсиоппого резонатора, Vo — частота максимума контура люминесценции). Если Vн и Vo будут совпадать, то стимулированное излучение возникнет на частоте максимума полосы люминесценции. В противном случае частота генерации будет определяться выражением [179] [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология