Полуширина кривой распределения

Это дает значение "К приблизительно вдвое больше, чем полуширина кривой распределения. Во всяком случае, нет никаких оснований полагать F равным сумме двух кривых — Гаусса и Резерфорда, как это делает Вильямс. Элементарный закон рассеяния электронов по выходе из пластинки может быть легко отделен от многократного чисто экспериментально, по значению полуширины кривой распределения. [c.199]

Для спектра второго порядка кривая распределения интенсивности будет иметь меньшую полуширину, т. е. дисперсия решетки будет больше в два раза и, следовательно, масштаб по оси абсцисс в длинах волн будет изменен в два раза. [c.112]

Время отличается от формы кривой распределения концентраций в элюате. Было показано, что отношение то/то.5 (где то.з — выраженная в единицах времени полуширина пика) не должно превыш ать 0,085. Тогда сигнал детектора, соответствующий максимальной концентрации, будет искажен не более чем 1,5% (в сторону уменьшения), асимметрия пика не превысит 0,6%, а площадь пика практически не исказится. Влияние инерционности на форму пика при больших значениях то/то,5 показана на рис. 3.5 [9]. [c.153]

Нахождение оптимальной ширины решетки для каждой конкретной схемы прибора не представляет практического интереса. Для оценки реальной разрешающей способности спектрального прибора используется понятие его аппаратной функции АФ). В спектрографе она определяется как распределение освещенности в монохроматическом изображении входной щели, а в монохроматоре — как изменение лучистого потока через выходную щель, перемещаемую по ширине монохроматического изображения входной щели [4]. За предел разрешения прибора принимается полуширина кривой его АФ — разность абсцисс, которым соответствуют ординаты, равные половине максимальной. [c.101]

Это уравнение содержит три параметра общий объем микропор полуширину микропор для максимума кривой распределения Хо и дисперсию 6. [c.203]

Коэффициент диффузии можно рассчитать с помощью полуширины диффузионной кривой. Ширина гауссовой кривой распределения для монодисперсного вещества на половине высоты ее равна [c.251]

Для образца с кристалличностью 80% у-релаксация происходит при —40 °С (1 Гц), а для образца с кристалличностью 12% —при —10 °С (1 Гц) [15]. По данным Скотта с сотр., основные характеристики этой релаксации описывают следующие положения 1) интенсивность релаксации падает с ростом степени кристалличности, но не достигает нуля при кристалличности 100% 2) распределение времен релаксации очень широкое (полуширина кривой потерь составляет 4 порядка), что свидетельствует о наличии большого количества микроскопических видов движения 3) температура максимума потерь растет с уменьшением степени кристалличности 4) энергия активации релаксации составляет около 15 ккал/моль и слегка меняется в зависимости от степени кристалличности [15]. Более того, в низкотемпературной часГи пика [c.399]

Другой вопрос касается целесообразности иапользования средних молекулярных масс (т. е. абсцисс центра тяжести площади, ограниченной кривыми) для характеристики формы кривой распределения. Ведь существуют и другие математические методы оценки формы кривых например, кривые характеризуют то так называемой полуширине или по положению максимума и т. д. [c.129]

II коэффициент пропускания дискриминатора (верхняя шкала). По оси ординат отложены величины критерия качества рентгенограммы. Кривая 1 соответствует случаю, когда дифракционная линия накладывается на характеристический фон, т. е. амплитуды импульсов распределены по нормальному закону. Кривая 3 соответствует случаю наложения дифракционной линии на равномерно распределенный фон (белое излучение), кривая 2 соответствует промежуточному случаю. Из графика видно, что изменение ширины канала от 1 до 2 (в единицах полуширины кривой амплитудного распределения) практически не влияет на критерий качества рентгенограммы. Выбор ширины канала определяется также допустимой величиной нестабильности. Обычно ширина канала устанавливается равной 1,5, что соответствует приблизительно 90% пропускания характеристического излучения. [c.61]

На основании полученных функций распределения определены суммарные объемы микропор адсорбентов, радиусы инерции и полуширины х микропор, соответствующие максимумам на кривых распределения, а также дисперсии Ок, характеризующие степень рассеяния размеров микропор относительно центров группирования (табл. 1). [c.157]

Согласно (6.12) каждому межъядерному расстоянию соответствует гауссов пик на кривой радиального распределения, абсцисса максимума которого Гтах равна значению наиболее вероятного межъядерного расстояния, а полуширина пика Д,/ определяет среднюю амплитуду колебания [c.137]

Все возрастающее Отклонение точек вниз от прямой 1, начинающееся с заполнения 0 0,8 (прямые 2—9), эти авторы объясняют смыканием адсорбционных слоев и выключением микропор из адсорбции. На графике касательные к кривой через равные интервалы A образуют 8 групп микропор. Удельная поверхность каждой из них А г выражается разностью угловых коэффициентов смежных прямых, а объем — произведением А г на среднюю толщину адсорбционного слоя. Сумма всех АУ совпадает с объемом микропор. Из этих данных рассчитывается распределение AF/A по для модели щелевидных пор ( — полуширина щели). [c.109]

Как говорилось ранее, первые два максимума на кривых радиального распределения с хорошей точностью отвечают внутримолекулярным расстояниям вдоль цени между соседними атомами углерода и через один атом. Соответственно измерив полуширины этих максимумов, можно узнать среднюю амплитуду отклонения атомов углерода из начального положения. Амплитуда отклонения в направлении С—С-связи вычисляется из первого максимума отклонение же атомов углерода в направлении оси молекулы вычисляется из второго максимума (рис. 8), при этом необходимо помнить, что отклонение в этом направлении суммируется из колебаний двух атомов (рис. 9). Результаты измерений сведены в табл. 1. Как видно из таблицы, отклонение атомов из своих средних положений почти не зависит от температуры, хотя, как бы- [c.165]

Формула (12.77) имеет характерный вид выражения, описывающего распределение частот квазистационарного состояния системы. Параметр дает полуширину соответствующей резонансной кривой и может быть сопоставлен мнимой части е в условной записи [c.222]

Следовательно, функция распределения выражается гауссовой кривой, полуширина которой, измеренная по середине высоты, будет равна [c.130]

Практически весьма трудно измерить независимые выходы значительного числа (хотя бы трех) членов цепочки с определенным массовым числом. В табл. 3-15 приведены данные о независимом выходе осколков деления. Обычно полагают, что независимые выходы отдельных изобаров данной цепочки распределены симметрично относительно некоего наиболее вероятного заряда осколка 2р так, что они могут быть аппроксимированы гауссовой кривой с подходящими параметрами, характеризующими высоту и полуширину распределения. Если мы можем указать параметры такого распределения в зависимости от массового числа цепочки, то тем самым сможем предсказать выходы всех (в том числе и стабильных) ядер-продуктов. [c.552]

Поскольку интенсивности линий и полос испускания по-разному зависят от ширины щели, спектральное распределение источников, имеющих как линейчатое, так и сплошное излучение, нужно изображать особым способом. Так, когда сканируется спектр такого источника с широкими и одинаковыми щелями спектрометра, соответствующими полуширине полосы ДЯ, получается спектр, аналогичный верхнему спектру на рис. 48, где континуум дает гладкую кривую, на которую налагаются пики в виде треугольников с полушириной полосы АЯ. Поэтому спектр можно разбить на узкие прямоугольные участки шириной ЛЯ. Каждую линию спектра ртутной лампы можно изобразить одним из этих прямоугольников с высотой, равной максимальной интенсивности на длине волны этой линий минус высота прямоугольника, соответствующего континууму при этой длине волны. Высота последнего определяется по высоте соответствующих прямоугольников на участке спектра, где линии отсутствуют. Несколько иной метод измерения спектров, имеющих линии и континуум, будет рассмотрен Е разделе В при описании источников света. [c.138]

Если необходимо определить линейную дисперсию при длинах волн, которые отсутствуют в источнике, используют метод, несколько отличающийся от описанного. Для этого необходимо иметь источник с непрерывным спектром и два монохроматора. Этот метод можно использовать для определения линейной дисперсии монохроматора возбуждения спектрофлуориметра. Входная и выходная щели монохроматора М подбираются, как описано в предыдущем параграфе, и вместо кюветы с образцом используют экран из окиси магния, расположенный под углом около 60° (см. рис. 49, 5). Экран затем освещают светом полосы длин волн почти прямоугольного спектрального распределения и шириной ДЯг. (Спектральное распределение света, проходящего через выходную щель, показано на рис. 46, А.) Затем определяют ширину полосы сканированием монохроматора флуоресценции Y с очень узкими щелями. Из полученной таким образом кривой прямоугольного вида определяют полуширину полосы ДЯг, соответствующую известной ширине выходной щели монохроматора возбуждения W2- Делением w-2 ка ДЯг можно получить т для монохроматора возбуждения при определенной длине волны. В некоторых областях спектра интенсивность источника с непрерывным спектром ( S на рис. 49, Б) не очень велика, что не позволяет использовать узкую входную щель монохроматора М и узкие щели монохроматора У. В этом случае значительно большая интенсивность облучения экрана из окиси магния может быть достигнута при больших и одинаковых щелях монохроматора М. Этот случай показан на рис. 46, . При сканировании анализирующего монохроматора с узкими щелями получают кривую треугольного вида, по которой, измеряя спектральный интервал, ограниченный длинами волн с интенсивностями, равными половине максимальной интенсивности, определяют полуширину полосы. [c.140]

Для предварительных оценок нередко требуется сформулировать какой-либо количественный критерий полидисперсности. В связи с этим полезно подчеркнуть различие между геометрической и статистической шириной распределения. Первая в конечном счете определяется расстоянием максимума распределения от начала координат и абсолютным расстоянием между какими-либо особыми точками кривой. Наглядной, но совершенно недостаточной мерой геометрической ширины является так называемая полуширина ДМ, смысл которой виден из рис. 1. Предпочтительнее, однако, пользоваться другой величиной, которая более определенным образом связана с функцией распределения — стандартным отклонением [c.26]

Можно для каждой молекулы (или каждой частицы) молекулярного веса Мг указать градиент скорости нри котором поведение этой молекулы перестает описываться законом вязкости Ньютона. Для любого данного градиента все молекулы молекулярного веса, равного или большего М , будут участвовать в пеньютоновском течении. Таким образом, вся кривая течения в целом могла бы соответствовать интегральной кривой распределения, характер которой изменен вследствие указанных выше эффектов. Для молекул данного молекулярного веса, с одной стороны, градиентная зависимость вязкости (т. е. отклонения от закона Ньютона) будет наиболее резко выражена для монодисперсного образца, поскольку эта зависимость обусловлена и ограничена только одним типом молекул. С другой стороны, полидисперсный образец всегда будет проявлять градиентную зависимость вязкости при меньших величинах градиента скорости, чем монодисперсный. Можно ожидать, что на характер кривой течения расиределение по молекулярным весам окажет влияние таким образом, что максимальная степень градиентной зависимости будет мерой высоты кривой распределения по молекулярным весам. Градиент скорости, нри котором возникла градиентная зависимость вязкости, будет характеризовать наличие в образце молекул максимального молекулярного веса. Если принять симметричную функцию распределения, то указанный градиент скорости будет мерой полуширины кривой распределения. Изложенные выше простые представления в некоторой степени усложняются тем фактом, что степень отклонения от ньютоновского характера потока, обусловленная молекулой молекулярного веса М1, зависит как от числа таких молекул, так и от величины М . К сожалению, нет достаточных данных относительно величины показателя степени х в этой зависимости. Для молекул минимального размера, присутствующих в системе, нельзя определить предельную величину градиента скорости. Точка, в которой исчезает градиентная зависимость вязкости, т. е. точка перехода кривой течения в область т] = т оо, указывает лишь на участие наименьших по размеру молекул образца в сдвиговой зависимости вязкости. Подобная зависимость не обязательно полностью обусловлена наличием наименьших по размерам молекул и, вообще говоря, не будет обусловлена только такими молекулами. Следовательно, низкомолекулярный хвост кривой распределения не будет определяться путем анализа кривой течения. [c.277]

Выбор в качестве характеристической величины средних молекулярных масс обусловлен тем, что они определяют многие овой-ства полимерных веществ. Кроме того, имеются экаперименталь-ные методы, позволяющие определить средние молекулярные массы независимо от кривой распределения. Положение максимума и полуширину кривой распределения можно определить, только зная саму функцию распределения. [c.129]

Характер временной зависимости локального смешения е и его скорости Ле/(11 при образовании микро- или макротрещины схематически представлен на рис. 2.1. Уменьшение скорости от максимального значения до его половины происходит за время 11,2- Если за начало отсчета времени принять момент достижения максимальной скорости и считать, что кривая, изображенная на рис. 2.1, симметрична, то полуширина кривой распределения скорости в таком элементарном акте составляет 21ц2. Фурье-преобразование этого распределения дает спектральное распределение интенсивности акустической вспышки. Эта интенсивность максимальна при нулевой частоте и падает до половины своего максимального значения при частоте Ю1/2, равной 2пуц2. В первом приближении произведение полуширины кривой распределения скорости на полуширину частотного распределения акустической эмиссии (211/2 /2) равно 0,8825. Для того чтобы было возможно накопление достаточной энергии в частотном диапазоне порядка 1 МГц (что равно VI,2), распределение скорости во времени должно иметь полуширину порядка 0,5 мкс, т. е. большая часть локального смещения должна происходить за 0,5 мкс. Произведение квадрата максимальной скорости на массу деформируемого объема образца определяет порядок энергии, высвобождаемой в элементарной акустической вспышке в процессе образования микро- или макротрещины. При одной и той [c.25]

Рис. 18. Зависимость коэффициента пропускания амплитудного дискриминатора Р от взаимного смещения гауссовой кривой распределения и канала Л (в единицах а) и от отношевия ширины канала g к полуширине кривой распределения а.

Так как на кривых распределения атомной плотности возникают ложные осцилляции, то высота координационного пика и, следовательно, его ширина могут изменяться с увеличением S. Поэтому наиболее достоверным значением истинной полуширины пика можно считать среднее от нескольких значений, вычисленных при разных 5мако (табл. 37). [c.305]

Собственная полуширина рентгеновской линии составляет около 2 эВ. Налример, для Ка-излучения марганца (5,898 кэВ) полуширина равна приблизительно 2,3 эВ, что составляет около 0,039% от энергии максимума. Полуширина линии Мпх , полученная в 51 (Ь1)-спектрометре, увеличивается обычно до 150 эВ или до 2,5% от энергии максимума. Такое увеличение ширины линии является следствием, во-лервых, статистического разброса числа носителей заряда, создаваемых захваченными моноэнергетическими фотонами из-за дискретной природы процесса во-вторых, неопределенности, вводимой термическими шумами в процессе усиления. Распределение числа носителей заряда для моноэнергетического фотона хорошо олисывается гауссовой кривой (рис. 5.19). Полуширину этого распределения можно рассчитать геометр ическим квадратурным сложением при учете двух источников шума (объяснение этого приводится в гл. 2 )по уравнению [c.216]

Для количественного определения ширины линии В Шеррер микро-фотометрировал рентгенограмму, получал кривую распределения интенсивности и измерял ширину интерференционных пиков на уровне, соответствующем интенсивности, составляющей половину от максимальной (за вычетом фона). Определенная таким образом ширина дебаевской линии известна под названием полуширины линии, или ширины линии по Шер-Реру. [c.30]

В работе [102] приведены данные о зависимости величины 5 кр от формы пробоотборника. Например, для пробоотборника с прямоугольным фронтальньш сечением при полуширине /=6,5-10- м и скорости газа Шг=25 м/с ( = 20°С) величина мив=4,5 мкм. Зная кривую распределения по размерам частиц для заданных условий распыления, можно оценить погрешность за счет неулавливае-мых капель. Из соотношения (189) видно, что при небольших значениях Шг величина мин растет. Следовательно, если в измеряемом сечении скорости газа невелики, то даже для достаточно грубодисперсного распыления расчетный анализ становится необходим. Очевидно, также, что анализ степени улавливания капель можцо выполнить только при наличии кривой распределения по размеру, которая может быть получена одним из рассмотренных ранее способов. Итоговым же критерием достоверности опытов, как указывалось, является сведение материального баланса по жидкости. [c.191]

По данным дальнейшего расчета распределения защитного тока строят график (сплошная кривая на рис. 4,9), который позволяет определить максимальную зону защитного действия протектора. Полагая, например, что минимальные значения защитной плотности тока/ rnin =0,05 А/м из графика на рис. 4.5 найдем, что полуширина зоны защиты равна /защ 1.2 м, [c.198]

ИНФРАКРАСНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ (ИК спектроскопия), раздел мол, оптич. спектроскопии, изучающий спектры поглощения и отражения электромагн. излучения в ИК области, т.е. в диапазоне длин волн от 10 до 10 м. В координатах интенсивность поглощенного излучения-длина волны (или волновое число) ИК спектр представляет собой сложную кривую с большим числом максимумов и минимумов. Полосы поглощения появляются в результате переходов между колебат. уровнями осн, электронного состояния изучаемой системы (см. Колебательные спектры). Спектральные характеристики (положения максимумов полос, их полуширина, интенсивность) индивидуальной молекулы зависят от масс составляющих ее атомов, геом, строения, особенностей межатомных сил, распределения заряда и др. Поэтому ИК спектры отличаются большой индивидуальностью, что и определяет их ценность при идентификации и изучении строения соединений. [c.250]

При определении 0ср образец устанавливают на дифрактометре так, чтобы угол Ф = 0 или Ф = 0. Счетчик квантов рентгеновского излучения фиксируют при этом под углом 20, что соответствует одному из максимумов на дифракционной кривой. З.атем вращают в своей плоскости исследуемый образец ариентированного полимера по полуширине полученной на самописце кривой азимутального распределения интенсивности находят Тс р. После этого по формуле (2.19) вычисляют угол Оср. Если Ф = 0, то os0 = os4 . [c.50]

С целью выяснения физического смысла параметров феноменологической модели НБП в работе [44] исследовались зависимости Т , ДЯ , а также полуширины неоднородноуширенной линии ДЯр от концентрации радикалов в ионите. Оказалось, что в образцах ионитов, достаточно тщательно очищенных от примесей парамагнитных ионов, ширина спиновых пакетов примерно совпадает с llHss при комнатной температуре. В табл. 5.4 приведены концентрации ПЦ в образце ионита, величины ДЯ5, АЯп и Т к полученные из кривых насыщения, а также значения полуширины неоднородноуширенной линии АЯр при 293 и 77 К. Статическая диполь-дипольная ширина h.Hss вычислена для исследуемых образцов в предположении равномерного случайного распределения ПЦ. [c.191]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология