Дисперсия призмы

Угловая дисперсия призмы [c.381]

Регистрирующие спектрофотометры этого типа позволяют записывать спектры поглощения и пропускания, а также измерять коэффициенты отражения различных образцов. Запись по всей длине видимого спектра может быть проведена несравненно в более короткое время, чем промер этого же участка спектра на спектрофотометре типа СФ-4. Приборы имеют двойной монохроматор, поэтому монохроматизация света здесь достаточно высока. Ширина входной и выходной щелей монохроматора изменяется во время работы прибора автоматически, соответственно дисперсии призм. Таким образом, при достаточно высокой монохроматизации вырезае.тся спектральный участок постоянного спектрального интервала. Источником освещения служит кинопроекционная лампа К-30. Рабочий диапазон приборов охватывает только видимую область спектра от 400 до 700 нм, и, следовательно. [c.84]

Угловая дисперсия призмы в соответствии с формулами (2.12) и (8.13) [c.57]

Назначение компенсатора устранять радужные полосы, видимые в окуляр во время работы при дневном свете и получающиеся в результате рассеивания дневного света. Уничтожение радужных полос достигается поворотом компенсатора на такой угол, при котором дисперсия компенсатора компенсирует дисперсию призмы исследуемой жидкости. [c.80]

Рис. 67. Сложение угловой дисперсии призм компенсатора при их повороте.

Дисперсия призмы быстро изменяется с изменением длины волны, поэтому в записанном спектре масштаб по оси абсцисс будет неравномерным, что очень неудобно. Поэтому обычно в приборах ставят специальный кулачок, который вращается мотором через редуктор. С кулачком связан шток, который разворачивает столик с призмой или автоколлимационным зеркалом. Если профиль кулачка изменяется так же, как дисперсия призмы, то развертка спектра получается [c.302]

Рис. 128. Схематическое изображение дисперсии призмы.

Основной частью монохроматора в этих приборах является диспергирующая призма, которая разлагает сплошное излучение в спектр, в результате чего через выходную щель монохроматора, осуществляющую дополнительную монохроматизацию, проходит излучение той или иной монохроматичности в зависимости от дисперсии призмы и рабочей ширины щели в данном спектральном интервале. [c.257]

Первый член выражения определяется дисперсией призмы, второй член представляет собой дифракционный предел разрешения при 5 Q. [c.41]

Призма Амичи (рис. 4.6) состоит из трех склеенных призм с различными показателями преломления и различной дисперсией. Призмы рассчитаны так, что при прохождении через них цветных лучей только желтые лучи, соответствующие по длине волны линии О в спектре натрия, не меняют своего направления. Устройств [c.74]

Для изготовления призм применяют в основном стекло, кварц, флюорит и каменную соль. На рис. 30.2 схематически представлены области их прозрачности, относительные дисперсии. Интенсивными линиями отмечены области наиболее частого применения этих материалов. Из рисунка видно, что кварц чаще используют для работы в ультрафиолетовой и инфракрасной областях, стекло — в видимой, флюорит — в вакуумной ультрафиолетовой. Дисперсия призмы — способность разлагать свет в спектр — обусловлена изменением показателя преломления вещества, из которого она сделана, с изменением длины волны и угла между преломляющими поверхностями призмы. Вещество наиболее пригодно для этих целей именно в той области, где сильно изменяется показатель преломления, в конце ее рабочей области пропускания. [c.651]

Надо иметь в виду, что, строго говоря, формула справедлива для длины волны, идущей в минимуме отклонения (в частном случае для спектрографа ИСП-28 X = 2573 А). Лучи для любой другой длины волны не идут в минимуме отклонения, и поэтому для получения линейной дисперсии для этих длин волн необходимо использовать общую формулу угловой дисперсии призмы. [c.59]

Для того чтобы призма диспергировала излучение и возникал спектр, показатель преломления материала призмы должен изменяться с длиной волны. Чем быстрее это происходит, тем выше дисперсия. Так как это условие выполняется вблизи полос поглощения, то наилучшую дисперсию призма имеет как раз на границе пропускания. [c.27]

Угловая дисперсия призмы определяется как йд/йк, линейная дисперсия— как R ( 9/Л) их выражают обычно в миллиметрах на 1 А. < 0, /А, и схематически показаны на рис. 128. Разрешающая способность призмы определяется как Хер/(11, где К — наименьшая обнаруживаемая разница между двумя монохроматическими лучами. Апертура призмы определяется как разрешающая способность, деленная на дисперсию. Очевидно, [c.248]

Спектр лампы можно создать, используя монохроматор и радиометр (рис. 10.16). Лампу закрепляют у входной щели монохроматора. Интенсивность света, падающего на образец, измеряют с интервалами от 2 до 50 нм в области длин волн 250—800 нм. Затем строят зависимость интенсивности, которую показывает прибор, от длины волны, предварительно вводя поправку на изменение дисперсии призмы в исследуемой области спектра. Данные о дисперсии призмы можно получить из инструкции по монохроматору, которая прикладывается к прибору. [c.162]

Здесь речь идет о дисперсии призмы (или нескольких призм), йа [c.182]

Угловая дисперсия решетки в отличие от угловой дисперсии призмы практически не зависит от длины волны, что следует отнести к числу ее преимуществ (рис. 118). [c.195]

Из полученных формул для системы призм легко получаем следующие формулы для одной призмы в воздухе (две преломляющие поверхности). Угловая дисперсия призмы [c.16]

Угловая дисперсия призмы при выводе ее из положения наименьшего отклонения (угол падения уменьшается) увеличится в X раз [c.63]

Разрешающая сила и дисперсия призмы. Определим разрешающую силу призмы при наличии одних только дифракционных искажений изображения спектральной линии. Ход лучей через призму показан на рис. 8.3. Здесь означает длину пути в призме крайнего луча в том случае, когда второй крайний луч проходит через вершину призмы в общем же случае t — разность длин путей в призме двух крайних лучей пучка. Через и обозначены длины путей, проходимых вторым крайним лучом пучка в воздухе за время, в течение которого первый луч в призме проходит путь t. [c.56]

Пропорциональное увеличение всех размеров призмы вызывает увеличение теоретической разрешающей силы, определяемой формулой (8.13), но не изменяет угловой дисперсии призмы, поскольку величины 1 и возрастут пропорционально. При А/ значительно большем, чем Ы реальная разрешающая сила, со- [c.58]

Подставляя значение угловой дисперсии призмы в условиях минимума отклонения (1.17), получим [c.70]

Отсюда можно сделать общий вывод исключительной важности каковы бы ни были размеры призм и как бы они ни были установлены, их угловая дисперсия будет одной и той же, если одинакова суммарная величина разности длин крайних лучей пучка в призме и одинаково сечение пучка, выходящего из последней по ходу луча призмы. Увеличивать дисперсию призмы, выводя ее из минимума отклонения, имеет смысл только в некоторых частных случаях, когда это вызывается конструктивными соображениями. [c.67]

Из выражения (1.16) следует, что дисперсия призмы обращается в бесконечность, если а = п/2. Однако наблюдения в таких условиях оказываются невыгодными. Из уравнения (1.9), дающего угловое увеличение призмы, видно, что одновременно и w обращается в бесконечность. Иначе говоря, выгода от увеличения расстояния между линиями, обусловленная увеличением дисперсии, когда п/2, будет уничтожена одновременным расширением [c.30]

Запись спектра, сканирование осуш,ествляются путем поворота зеркала Литтрова относительно выходной грани призмы, при котором с выходной щелью монохроматора последовательно совмещаются монохроматические изображения входной щели. Дисперсия материалов призмы (Na l, K l) и соответственно угловая дисперсия призмы меняются нелинейно с длиной волны. Чтобы получить линейную развертку спектра, предусматривается программное устройство, преобразующее поворот зеркала так, что соблюдается линейная запись спектра по частоте. [c.39]

Из формулы (1.28) следует, что разрешающая способность призмы зависит только от длины основания призмы, а не от величины преломляющего угла. Следовательно, величина В для всех трех призм, изображенных на рис. 1.11, одинакова. Однако, как это бз -дет ясно из дальнейшего чем меньше угловая дисперсия призмы, тем труднее реализовать ее разрешающую способность. Это заставляет отдавать предпочтение призмам с большим преломляющим углом. С другой стороны, чем больше преломляющий угол, тем меньше материала расходуется на изготовление призмы с заданной величиной основания. Это также является серьезным аргументом в пользу призм с большим преломляющим углом, который поэтому всегда делается близким к предельному. [c.33]

По этой формуле и с помощью полученного ранее выражения для угловой дисперсии призмы (1.16) и (1.17) можно вычислить линейную дисперсию призменного спектрального прибора. В случае минимума отклонения [c.75]

Дисперсия призмы быстро изменяется с изменением длины волны, поэтому в записанном спектре масштаб по оси абсцисс будет неравномерным, что очень неудобно. Поэтому обычно в приборах ставят специальный кулачок, который вращается мотором через редуктор. С кулачком связан шток, который разворачивает столик с призмой иЛи автоколлимационным зеркалом. Если профиль кулачка изменяется так же, как дисперсия призмы, то развертка спектра получается линейной. Применяя кулачки с нужным профилем, можно при работе с одной и той же призмой получать равномерную развертку спектра или по длине волны или по частоте. [c.336]

У призменных спектрографов с увеличением длин волн дисперсия призм уменьшается, что влечет за собой опасность наложения спектральных линий. Поэтому при спектральном анализе руд и минералов, содержащих химические элементы с многолинейными спектрами (редкие земли и т. д.), необходимо пользоваться спектрографами с большой дисперсией (ИСП-51, КСА-1) или с дифракционными решетками (ДФС-3, ДФС-8). [c.101]

Пусть угловая дисперсия а определяется как разность углов двух лучей, покидающих О, которые отличаются по длине волны на 1 нм. В качестве диспергирующего элемента может быть либо решетка, либо призма (см. рис. 45, Л или Б). Для лучей, проходящих через выходную щель, дисперсия решетки почти не зависит от длины волны, а дисперсия призмы изменяется с длиной волны. Например, дисперсия кварцевой призмы изменяется примерно па два порядка в интервале от ближней [c.132]

Выбор призмы определяется областью ее наиболее выгодного применения, ограниченной с длинноволновой стороны собственной полосой поглощения материала призмы, а с коротковолновой стороны — низкой его диспер- сией. При низкой дисперсии призмы разрешающая сцособность прибора падает, близко расположенные полосы поглощения сливаются, спектры сильно искажаются и становятся непригодными для расшифрорки (рис. 1.3). При съемке спектров на приборах со сменными призмами монохроматоров для выбора призм следует руководствоваться табл. 1.1. В некоторых удешевленных моделях приборов вместо набора призм из различных материалов применяется повторное paзJIOжeниe спектров на нескольких одинаковых несменяемых призмах, чем компенсируется недостаточная дисперсия каждой из призм в коротковолновой части спектра. На спектрограммах автоматических спект- [c.11]

Обратная линейная дисперсия зависит как от материала призмы, так и от конца спектра для данной призмы различна для длин волн в ИК- и УФ-областях. Поэтому выбор оптического материала для работы в той или иной части спектра определяется не только его прозрачностью, но также его преломляющими свойствами. По мере приближения к области максимального поглощения материала, из которого сделана иризма, показатель преломления возрастает (рис. 72), а следовательно, уменьшается обратная линейная дисперсия призмы н увеличивается разрешающая способность прибора, но при этом падает его светосила. Поэтому приборы с кварцевой оптикой пригодны для работы не выше > 600 нм, так как при больших длинах волн сильно возрастает обратная линейная дисперсия, хотя кварц прозрачен ие только в ультрафиолетовой части спектра, но также в видимой и ИК-области до 3,5 мкм. [c.237]

Показатель преломления п = (sin /1) / fsin 2). У всех веществ, используемых для изготовления диспергирующих элементов, наблюдается уменьшение показателя преломления с увеличением длины волны (табл. 14.17). Это приводит к уменьшению угловой дисперсии призмы спектральные линии при одинаковых интервалах ЛЛ, будут расположены ближе друг к другу, т.е. хуже разрешены. [c.381]

Диспергирующая система состоит из трех одинаковых 60-гра-дусных призм Рз, Рд. Сочетание трех призм позволяет получить достаточно большую угловую дисперсию. Призмы находятся [c.253]

С реальной разрешающей силой дело обстоит иначе она пропорциональна дисперсии системы призм, а последняя, по (8.31), не равна сумме дисперсий призм. Вычислять Нреал в соответствии с (2.15) и (2.16) следует по формуле [c.67]

Поскольку спектральное расстояние А Я между строчками пропорционально то для того чтобы линейное расстояние А /г не менялось от строчки к строчке, необходимо, чтобы линейная дисперсия dhldX вспомогательного диспергирующего элемента была приблизительно обратно пропорциональна Дисперсия решетки практически постоянна. Дисперсия призмы в ультрафиолетовой и видимой областях спектра приближенно обратно пропорциональна Я [1], поэтому для более экономного использования площади фотопластинки решетку предпочтительнее скрещивать с призмой. [c.95]

Несмотря на ряд преимуществ двухлучевых приборов перед однолучевыми, последние бывают предпочтительнее при проведении таких исследований, как измерения излучательной способности, определения чувствительности приемников, точное измерение интенсивности. Вследствие этого однолучевой серийный спектрометр ИКС-12, выпускавшийся с 1956 г., получил довольно широкое распространение, несмотря на р-яд его недостатков. В 1962 г. прибор подвергся коренной переделке, в результате которой был выпущен совершенно новый прибор — спектрометр ИКС-2Г [33.1 ]. Технические характеристики этого прибора приведены в табл. 33.1. и 33.2. Рабочий диапазон прибора 2— Ъ мк может быть расширен до 0,75—45 мк установкой дополнительных сменных призм из стекла Ф-1 и кристаллов КВг и sJ. В области 2—15 мк используется призма из Na l с репликой дифракционной решетки 200 штрих мм. Для излучения с длиной волны короче 6 мк дисперсия призмы из Na l совершенно недостаточна для того, чтобы получить удовлетворительное разрешение, поэтому в области 2,5—6 мк обычно применяют призму из LiF. Этот кристалл дорог и обладает глубокими полосами поглощения кристаллизационной воды в области 2,7—2,8 мк, поэтому в новом приборе ИКС-21 призма из LiF заменена репликой решетки, работающей в первом порядке вместе с призмой из Na l. Спектры высших порядков устраняются двумя сменными интерференционными фильтрами (пропускание в рабочем диапазоне фильтров — 80—90%). [c.265]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология