Переходы, не сопровождаемые излучением

Изомерный переход сопровождается -излучением. -Лучи представляют собой коротковолновое (с длиной волны 10 -з — [c.20]

В нормальном состоянии электрон в атоме водорода находится на первом квантовом уровне. Все остальные состояния называются возбужденными. Переход из нормального в возбужденное (или из менее возбужденного в более возбужденное) происходит за счет поглощения энергии извне, а обратный переход сопровождается излучением энергии. [c.51]

Когда электрон движется по одной из таких орбит (т. е. в пределах одного энергетического уровня), то атом не излучает энергии. Поглощение энергии происходит только при переходе электрона с орбиты (уровня), ближе расположенной к ядру, на более удаленную от ядра орбиту (уровень). Обратный переход сопровождается излучением энергии. [c.34]

Поглощённый атомом квант рентгеновского излучения вырывает электрон с одной из внутренних электронных оболочек атома. В этом случае электрон покидает атом с небольшой скоростью. Но на свободное место, образовавшееся в одной из внутренних. электронных оболочек атома, перескакивает электрон с какой-нибудь из более удалённых от ядра электронных оболочек. Этот переход сопровождается излучением нового кванта рентгеновского излучения. Энергия этого кванта меньше энергии первичного, и новый квант при поглощении его каким-либо атомом в том же газе способен вырвать электрон лишь с одной из выше расположенных оболочек. Освобождённый при этом электрон обладает запасом кинетической энергии, делающим его способным ионизовать большое число частиц газа. [c.124]

При нагреве возможен переход электронов внешней орбиты атомов с одного энергетического уровня на другой. Такой переход сопровождается излучением энергии. Атомарные спектры излучения имеют линейчатый характер и находятся в коротковолновой инфракрасной области (0,75—2,5 мк). [c.11]

При бомбардировке антикатода электронами большой энергии из атомов элемента, нанесенного на антикатод, вырываются электроны даже с самых близких к ядру орбит. На освободившиеся при этом места переходят электроны с более удаленных орбит. Такие переходы сопровождаются излучением рентгеновских лучей, обладающих наибольшей частотой и наименьшей длиной волны среди атомных спектров. Рентгеновские спектры состоят из нескольких серий. Переход электронов на ближайшую к ядру орбиту сопровождается излучением так называемой /(-серии, на вторую орбиту — излучением L-серии, на третью орбиту — уИ-серии и т. д. (рис. 10). Каждая серия состоит из многих линий. Так, в /С-серии переход со второй орбиты на первую дает линию /С, с третьей на первую —/< 3, с четвертой на первую — Кг и т. д. Возбуждение К-, L- и М-серий рентгеновских спектров показано на рис. 10. В каждой серии есть граничная — максимальная — частота, отвечающая захвату свободного электрона соответствующей орбитой. Эти максимальные частоты особенно просто связаны с атомным номером элементов Z, например, максимальная частота в /С-серии ч- тлл = R Z — 1)2, где R — постоянная величина, определенная задолго до появления планетарной [c.27]

Из теории планетарной модели атома следовало, что частоты разных спектральных линий атомных спектров должны определенным образом зависеть от зарядов атомных ядер. Особенно просто можно было проследить эту зависимость для рентгеновских спектров, образующихся в рентгеновской трубке при бомбардировке разных нанесенных на антикатод материалов разогнанными электрическим полем электронами. При такой бомбардировке из атомов антикатода вырываются электроны даже с самых близких к ядру орбит. На освободившиеся при этом места переходят электроны с более удалённых орбит. Такие переходы сопровождаются излучением рентгеновских лучей, обладающих наибольшей частотой и наименьшей длиной волны среди атомных спектров. [c.9]

При столкновении электронов с возбужденными молекулами возможна передача энергии возбуждения молекулы электрону, в результате чего переход молекулы в нормальное состояние не сопровождается излучением (удар второго рода). [c.78]

Источниками излучений большой энергии, используемыми в радиационной химии, могут служить отходы, получаемые при работе ядерного реактора. При делении каждого ядра образуются два новых ядра с приблизительно равными массами. Эти продукты образуют группу изотопов с массовыми числами от 72 до 162. Атомы продуктов деления нестабильны в процессе р-распада идет превращение одного химического элемента в другой. В ряде случаев образующееся после испускания Р-частицы ядро находится в возбужденном состоянии переход такого ядра в нормальное или основное состояние сопровождается излучением одного или нескольких у Квантов. [c.257]

Переход 2-3 является безызлучательным. Возвращение электронов с уровня 2 на исходный уровень I сопровождается излучением на длине волны 694,3 нм (красный цвет). Оба конца рубинового стержня покрыты отражающими слоями (< и 6 на рис. 5.2, а, причем слой 4 выполнен полупрозрачным). После многократных отражений в оптическом резонаторе, образованном зеркалами и рубиновым стержнем, происходит усиление излучения и образуется мощный когерентный пучок с плоским фронтом, двигающимся вдоль оси кристалла и выходящим через полупрозрачное зеркало 4 (рис. 5.2, а). Генерация излучения продолжается до тех пор, пока заселенности уровней 1 и 2 не сравняются. Лазер на кристалле рубина длиной от 20 до 25 см и диаметром 1,5 см при накачке с помощью светового импульса длительностью 10 з с излучает в течение времени такого же порядка импульс мощностью 1 кВт. [c.98]

Поглощение в ультрафиолетовой и инфракрасной областях. Изменения в колебательной энергии молекул сопровождаются излучением, возникающем в инфракрасной части спектра. Колебатель- ) ные переходы сопровождаются изменениями вращательной энергии, которые дают серию близко расположенных линий. Получаемая при этом колебательно-вращательная полоса излучений расположена обычно В области длин волн 1—23 мкм. В инфракрасной области только этот вид колебаний связан с изменениями дипольного момента. [c.51]

Рассмотренные типы радиоактивного превращения ядер часто сопровождаются -излучением, связанным в основном с переходом образовавшегося ядра из возбужденного в основное (нормальное) состояние. [c.42]

Принцип метода РФС заключается в следующем. В исследуемой системе (смеси газов) генерируются тем или иным способом атомы или свободные радикалы. Светом зондирующего источника исследуемые частицы переводятся в возбужденное состояние. Зондирующий источник настроен на длину волны, вызывающую возбуждение. Переход из возбужденного состояния в основное сопровождается излучением (флуоресценцией), что используется для контроля за изменением концентрации этих частиц во времени. Установка включает реактор и соединенные с вакуумной системой СВЧ-генератор для генерирования атомов в разряде, источник зондирующего излучения, приемник возникающей флуоресценции, фильтры и монохроматоры. Источником зондирующего излучения могут быть перестраиваемые лазеры и струевые разрядные лампы. Они охватывают диапазон длин волн от глубокого ультрафиолета до коротковолновой инфракрасной области. Для регистрации флуоресценции используются фотоумножители и счетчики Гейгера. Для кинетических измерений резонансно-флуоресцентная спектроскопия может быть применима в трех различных вариантах, Во-первых, в статических условиях, когда атомы и радикалы генерируются реакционной смесью. В таком варианте РФС-метод предназначался для изучения цепных разветвленных реакций горения водорода и фосфора. Во-вторых, РФС-метод часто используется в струевых условиях в сочетании с СВЧ-разрядом. Это позволяет измерить концентрацию атомов и радикалов и изучать их реакцию с реагентом-газом в объеме или гибель на поверхности. Этим же способом изучаются продукты той или иной элементарной реакции. В-третьих, РФС-метод применяется в сочетании с импульсным фотолизом. Максимальное значение константы скорости бимолекулярной реакции, измеряемой [c.359]

Второй путь состоит в том, что частица, прежде чем возвратиться в основное состояние, переходит в метастабильное (неустойчивое) энергетически более низкое состояние. Этот переход не сопровождается излучением света. Далее совершается переход в основное состояние с испусканием кванта света, но другой частоты — спонтанная люминесценция (раньше это явление называлось фосфоресценцией). [c.54]

Электрон, находящийся на первом слое, или на первой разрешенной орбите, обладает наименьшим запасом энергии. Атом водорода, у которого электрон вращается по первой орбите, будет находиться в самом устойчивом состоянии. Такое состояние иначе называют основным состоянием атома. Если атом будет поглощать энергию, то в соответствии с законом сохранения энергии энергия электрона в атоме повысится и он перескочит на более удаленную от ядра орбиту. В этом случае говорят, что атом перешел в возбужденное состояние. Время существования атома в возбужденном состоянии очень мало. Обратный переход атома в основное состояние, т. е. возврат электрона на первую орбиту, будет сопровождаться излучением энергии. Так как электрон в атоме может находиться только на строго определенных орбитах, т. е. характеризоваться строго определенными величинами энергии, то поглощение и излучение энергии атомом будет происходить в виде определенных порций, квантов, равных разности энергий электрона на тех орбитах, мел<ду которыми осуществляется его переход. [c.46]

Наряду с переходами с излучением в ионизированном атоме возможны переходы без излучения, при которых энергия возбуждения этого атома расходуется на вырывание еще одного электрона. Например, если из К, Ь,... оболочки атома удален электрон, го образовавшаяся положительная дырка может заполниться электроном из L. М,... оболочки. Этот переход либо сопровождается флюоресценцией, либо происходит без излучения. В последнем случае освободившаяся энергия может вызывать вторичный эффект выброса электрона с оболочек, обладающих более высокой энергией (М, Л, ...). Этот электрон называют оже-электроном, эффект — внутренней конверсией или эффектом Оже, а раздел спектроскопии, исследующий энергию таких электронов, — оже-спеКТ рос копией. [c.265]

Атомно-эмиссионный анализ. ]. Фотометрия пламени. Анализируемый раствор распыляют в пламени газовой горелки. Под влиянием высокой температуры пламени атомы переходят в возбужденное состояние. Внешние валентные электроны переходят на более высокие, чаще всего соседние с основным, энергетические уровни обратный переход электронов на основной энергетический уровень сопровождается излучением, длина волны которого зависит от того, атомы какого элемента находились в пламени. Интенсивность излучения при определенных условиях пропорциональна количеству атомов элемента в пламени, а длина волны излучения характеризует качественный состав пробы. Метод фотометрии пламени чаще всего применяют для качественного обнаружения и количественного определения легко возбуждающихся щелочных и щелочноземельных металлов. [c.30]

Следующее столкновение с электроном обусловливает переход внешних электронов иона аргона (Аг+) в одно из нескольких 4р-состояний, в результате последующего перехода в 45-состояние возникает линия излучения. Таким образом, переходы между различными уровнями в 4р- и 45-состояниях сопровождаются излучением при 4880, 4965 и 5145 А. [c.170]

Возбуждающие атомы излучают свет с характерной длиной волны. В атомно-эмиссионном детекторе проба переводится в атомарное состояние, а образовавшиеся атомы переходят в возбужденное состояние. Для этого необходима значительная энергия, которая имеется в плазме, индуцированной микроволновым излучением. Переход возбужденных атомов в состояние с более низкой энергией сопровождается излучением света. Длина волны возникающего излучения измеряется спектрофотометром. [c.92]

Спектры Рамана, как и спектры инфракрасного поглощения, связаны с переходами между вибрационно-вращательными уровнями энергии в молекулах и поэтому могут служить для получения информации об этих переходах. Как показывает теория, некоторые переходы не сопровождаются излучением в инфракрасной области (те переходы, которые не изменяют дипольного момента молекулы), в то время как другие (которые не влияют на поляризацию) не вызывают линий Рамана. С другой стороны, некоторые переходы дают идентичные частоты в обоих методах. Обычно спектры Рамана по своей структуре значительно проще, чем спектры инфракрасного поглощения иногда это является преимуществом, а иногда — недостатком. На рис. 5.29 приведена диаграмма, показывающая связь между. структурой органических соединений и частотами спектров Рамана (ср. рис. 4.2). [c.109]

Нетрудно сообразить, что соответствующий спектр будет состоять из одной линии поглощения или ряда таких линий, если у системы имеется несколько возбужденных состояний (Ч ех , Ч Ех2 и т. д.). Реальные спектры поглощения молекул по разным причинам состоят не из отдельных линий, а из полос. Каждому электронному состоянию молекулы соответствует ряд колебательных состояний, а колебательным состояниям — ряды вращательных состояний (рис. 13.5). Поэтому полосы поглощения, отвечающие электронным возбуждениям, обладают колебательной структурой, колебательные полосы имеют вращательную структуру, а вращательные полосы — еще и квадрупольную структуру. Разумеется, соотнощение (13.6) также однозначно определяет частоту излучения, которое испускает молекула при переходе из состояния Ех в состояние О, если этот переход сопровождается испусканием излучения. Возбужденное состояние может отдать энергию каким-либо другим способом в спектроскопии растворов чаще всего осуществляется столкновение возбужденных молекул с молекулами растворителя в этом случае происходит безызлучательная дезактивация. [c.346]

Различие между адиабатическими и неадиабатическими процессами можно проиллюстрировать на примере системы, в которой изменяется только одна координата, например, междуядерное расстояние в двухатомных молекулах. В этом случае адиабатическое движение означает, что система движется вдоль одной и той же потенциальной кривой, отвечающей данному электронному состоянию (рис. 23, стрелка а) Наоборот, при неадиабатическом движении система совершает переход с одной потенциальной кривой на другую, отвечающую иному электронному состоянию системы (рис. 23, стрелка б), причем, в отличие от оптических переходов, этот переход не сопровождается излучением или поглощением света. [c.115]

Образующееся ядро после испускания р-частицы находится часто в возбужденном состоянии. Переход его в нормальное состояние сопровождается излучением одного или нескольких у-квантов. [c.271]

В результате электронного захвата в К-оболочке атома образуется вакантное место, которое занимает один пз внешних орбитальных электронов. Этот переход сопровождается испусканием характеристического рентгеновского излучения образующегося дочернего атома, что и позволяет установить наличие /(-захвата. [c.19]

Согласно квантовому постулату Планка переход от одного энергетического состояния к ближайшему другому сопровождается излучением или поглош,ением энергии в виде определенных порций — квантов энергии /IV. Положения Планка легли в основу так называемой квантовой механики. [c.49]

В 1913 г. Н. Бор, основываясь на теории квант, предложи. новую модель атома. Наиболее важным в этой модели было допу щение, что в атоме существуют такие особенные стационарные орбиты, вращаясь по которым электрон энергии не теряет и не по глощает. Энергия теряется лишь в том случае, когда электрог переходит с отдаленной орбиты на ближайшую к ядру, приче1У такой переход сопровождается излучением одного кванта энергии Если обозначить энергию атома до перехода электрона Е, а после перехода Е2. то, следовательно, справедливо уравнение [c.150]

Широкую полосу естественнее всего рассматривать как сближение узьшх полос, легко обнаруживаемых при других состояниях мышц и на других объектах, т. е. как показатель такой организации молекулярного субстрата, при которой осуществляется большая постепенность или даже непрерывность переходов энергетичесьшх состояний молекул или их объединений. Такую молекулярную систему можно, таким образом, охарактеризовать как систему общих энергетических уровней. Именно в таких энергетических рамках и нужно рассматривать единство констелляции. Речь должна, по-видимому, идти об очень слабых межмолекулярных взаимодействиях, обуславливающих взаимные ориентации молекул, сохраняющиеся и при их совместном продвижении. Причем обязательным условием такого взаимодействия является возбужденное состояние молекул. Молекулы, застигнутые при разрушении (деградации) констелляций в возбужденных состояниях, переходят на более низкий уровень, и этот переход сопровождается излучением. Спектральный состав деградационного излучения при этом будет зависеть от строения и энергетических уровней излучающей молекулы в момент ее освобождения из неравновесной констелляции. Молекулы, входящие в состав констелляции, могут быть деформированы благодаря своему взаимодействию, что может привести к метастабильному состоянию молекул, обуславливающему отсрочку момента высвечивания. Другими словами, деградационное излучение можно рассматривать не как хемилюминесценцию в строгом смысле этого слова, а как фосфоресценцию, следующую через какой-то промежуток времени за химическим возбуждением всей системы констелляции. [c.82]

Как известно, энергия атома может иметь ряд дискретных значений, о которых говорят как об энергетических уровнях или термах. Переход электрона между верхним и нижним термом сопровождается излучением кванта с определенной энергией, т. е. в спектре элемента возникает линия, соответствующая этому переходу. Значение энергии уровня характеризуется набором квантовых чисел п — главное квантовое число, I — орбитальное квантовое число, т — магнитное квантовое число, л—спиновое квантовое число. Положение уровней (термов) в многоэлектронном атоме, в общем случае, определяется как значением п, так и значением полного орбитального момента [c.8]

С люминесцентным методом могут конкурировать лишь более селективные методы — масс-спектроскопия или эмиссионная спектроскопия. Чтобы вызвать люминесценцию вещества, к нему необходимо извне подвести определенное количество энергии. Например, при поглощении квантов ультрафиолетового излучения частицы вещества переходят в возбужденное состояние, характеризующееся более высоким запасом энергии. Возбужде.чные частицы обычно довольно быстро теряют свою избыточную энергию и переходят в невозбужденное состояние. Такой переход может сопровождаться излучением (люминесценцией). Люминесцирующая частица, поглощая энергию возбуждения, превращает ее в собственное излучение. Эта важная особенность люминесценции отличает ее от других видов излучения. [c.88]

Основой светодиода является полупроводниковый диод (р—п или другой хшжектирующий переход). При пропускании тока через диод в электронную и дырочную области перехода инжектируются неосновные носители тока (дырки и электроны). Рекомбинация этих носителей с основными носителями тока (электроны в /г-области н дырки в р-области) сопровождается излучением. [c.143]

В качестве светосоставов применяют сернистые соединения металлов второй группы (Са, Ва, 8г, 2п, С(1) В абсолютно чистом виде этн вещества свет не излучают Для того чтобы они приобрели способность светиться, к иим добавляют очень малое количество металла-активатора (В1, Си, Мп, Ад) Количество металла-активатора колеблется от 0,05% (для меди) до 0,2% (для марганца) Металл-активатор внедряется при прокаливании в кристаллическую решетку основы и располагается в междуузлиях При облучении такого состава светом атомы металла-активатора ведут себя как электронные ловушки , поглощая световые фотоны и переходя в возбужденное состояние Последующий возврат в основное состояние сопровождается излучением световой энергии Светосоставы описанного типа обладают определенной продолжительностью свечения после прекращения возбуждения Такие светосоставы называются светосоставами временного действия [c.351]

В рассматриваемом методе анализируе мую пробу переводят в раствор, впрыскиваемый в виде аэрозоля в высокотемпературное пламя, горящее при строго определенных, воспроизводимых условиях. Под действием высокой температуры растворитель быстро испаряется, а полученные маленькие частицы твердых солей в газовой фазе термически диссоциируют до свободных атомов. Некоторые из этих атомов поглощают энергию пламени и переходят в возбужденное электронное состояние возвращение в основное состояние сопровождается излучением фото- [c.352]

Изучение нуклонного состава ядер показало, что они стабильны лишь при определенной величине соотношения p . В противном случае самопроизвольно возникает процесс перестройки ядра с переходом его в более устойчивое состояние. Этот процесс всегда сопровождается излучением потока микрочастиц или у-фотонов. В связи с этим все явление в целом получило название радиоактивности (лат. radius — луч, a tivus — деятельный). [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология