Квантовая вероятность

Чтобы сделать следующий шаг к общему определению квантовой вероятности, подсчитаем вероятность того, что первые т битов имеют заданное значение у = (г/1,. .., Ут)- Для этого представим состояние в [c.76]

Формула (9.1) задаёт определение квантовой вероятности и в том случае, когда Л4 — произвольное подпространство. [c.76]

Подсчёт вероятностей для квантового вычисления. Теперь, имея общие определения квантовой вероятности и физически реализуемого преобразования матриц плотности, можно вычислять вероятности, входящие в определение квантового вычисления, двумя способами. Пусть мы использовали прн вычислениях дополнительную подсистему. После того, как она стала нам не нужна, мы можем выбросить её в мусорную корзину, а нри подсчёте вероятности взять частичный след по пространству состояний дополнительной подсистемы. [c.82]

Сравним свойства классической и квантовой вероятности. [c.76]

Классическая вероятность Квантовая вероятность [c.77]

Продолжим сравнение свойств классической и квантовой вероятности, иод последней мы будем теперь понимать общее определение с использованием матриц плотности. (Свойства и 2 остаются в силе). [c.79]

Здесь первое равенство — это свойство 4 квантовой вероятности, а второе равенство — новое свойство [c.82]

По определению квантовой вероятности имеем [c.184]

Поэтому мы построим определение квантовой вероятности, в котором обобщается как то, что мы наблюдаем (состояние системы), так и результат иаблюдеиия. К этому общему определению мы придём, рассматривая ряд примеров. Для начала перепишем уже полученное выра- [c.75]

Если есть два иеортог опальных подпространства с пустым пересечением, то квантовая вероятность необязательно аддитивна. Приведем простой пример, когда Р(Ю,- 1 0 Мч) ф Р(Ю1- 1) + Р(Ю)- 2)- [c.77]

Итак, мы определили в наиболее общем виде то, что мы измеряем. Теперь пужпо обобщить то, над чем проводится измерение. В результате получим определение вероятности, обобщающее как классическую, так и квантовую вероятность. [c.77]

Если молекулу раскачать посторонним воздействием, например, возбудив ее электроны, она начнет излучать электромагнитные волны с этой, характерной для нее частотой V. Если же, наоборот, направить на нее поток электромагнитных квантов этой частоты, она начнет их поглощать, И при этом возбудятся ее колебания. Картина в общем аналогичная той, что наблюдается при электронном возбуждении,— квантовая. Вероятность поглощения при этом оказывается тем выше, чем сильнее меняется дипольный момент молекулы — величина, равная произведению заряда электрона на расстояние между центрами масс положительного и отрицательного заряда. Дипольный момент — мера полярности молекулы. Значит, молекула раскачивается тем легче, чем она полярнее. Если же полярности нет и дипольный момент равен нулю как до возбуждения, так и после него, поглощение практически не наблюдается колебательный переход, как говорят спет-роскописты, запрещен по симметрии. Такое же табу , напоминающее некоторые пункты правил уличного движения, играет существенную роль и при электронном возбуждении молекул. [c.95]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология