Ферри и ферромагнетизм

Оба эти явления реализуются только при средних температурах. С ростом температуры выше некоторой критической тепловое движеиие становится более интенсивным и разрушается взаимная ориентация частиц, в результате чего как ферро-, так и антиферромагнетизм исчезают и остается обычный парамагнетизм. Критическая температура в для ферромагнетизма получила название точки Кюри, [c.193]

Ре + Мп2+РеЗ+]04 близок к 5цп (определяется пятью не-сиарепными -электронами Мп2+-иоиа). При добавлении цинкового феррит,а до 50% к никелевому намагниченность пасыщеппя возрастает и становится больше, чем у индивидуального иикелевого феррита, а затем начинает уменьшаться. 3)то находит себе объясиение в современных теориях ферромагнетизма, кото рые здесь ие рассматриваются. [c.438]

Мы опустим рассмотрение данных о валентности и химиче ских связях ионов переходных металлов, полученных методо1 парамагнитного резонанса, не будем останавливаться на многих новых соединениях с аномальными валентностями ионов пере ходных металлов [1], а также не будем касаться и выравнива ния магнитных моментов этих ионов путем сверхобменного взаимодействия, вызывающего а) ферромагнетизм, б) ферри- [c.308]

Вопрос о ферромагнетизме имеет очень важное практическ значение, но, к сожалению, до сих пор он еще не занял должно места в магнетохимии. В настоящее время существует достаточ доказательств того, что ферромагнетизм не столь редок в пр роде, как это полагали раньше, и что структуру многих химич ских веществ можно выяснить с помощью исследования ) ферромагнитных свойств. Однако дать простое и в то же вре точное определение ферромагнетизма—довольно трудная з дача. Следуя Биттеру[1], мы можем констатировать, что ферр магнитным является такое вещество, магнитные свойства кот рого подобны железу. Отличие ферромагнетизма от диа-парамагнетизма можно уяснить себе из следующего. [c.224]

Выше уже упоминалось, что температура Кюри связана с по- янной молекулярного поля д в выражении у. (Г- -д) = С. сожалению, постоянная молекулярного поля не всегда дает шо температуру, при которой ферромагнетизм исчезает или шнает исчезать [10, 11]. Поэтому приходится вводить ферро-гнитную точку Кюри, отличную от — Д. Разница между этими мя температурами иногда достигает 10—15°. Выше точки >ри ферромагнитные вещества становятся парамагнитными, ичем зависимость обратной восприимчивости их от темпера-эы приближается к прямой линии, однако нередко это имеет сто лишь при температурах, значительно превосходящих п<у Кюри. В предыдущей главе уже упоминалось о магнитных шствах металлического гадолиния, которые и являются иллю-эацией только что сказанного. [c.225]

Нескомпенсированный антиферромагнетизм (иногда иаз. ферр и магнетизмом, в отличие от ферромагнетизма) характеризуется тем, что в этом случае магнитные моменты атомов, ориентированных навстречу друг другу, неполностью компенсируют друг друга. Такие тела разбиваются на домены и ведут себя во многих отношениях подобно ферромагнетикам. В зависимости от степени декомпенсации получаются вещества со свойствами от очень сильного до очень слабого ферромагнетизма, К числу сильно магнитных веществ этого рода относятся, напр., т. наз. ферриты (соединения типа FejOg N 0, FejOg MnO и т. д.), получившие широкое применение в современной радиотехнике. [c.511]

Диаграмма состояния системы Ре—С показана на рис. XlV-8 (в несколько улрощенном виде). Ограничиваемые на ней области отвечают устойчивому существованию (или сосуществованию) следующих составных частей I) жидкий сплав 2) так называемый феррит — устойчивое при обычных температурах железо (а-Ре), кристаллизующееся по типу центрированного куба 3) устрйчивое в интервале 769—911° С р-Ре, отличающееся от обычного железа отсутствием ферромагнетизма 4) устойчивое выше 911° С отличающееся от а- и Р-форм иной кристаллической структурой (куба с центрированными гранями) и способностью лучше растворять углерод 5) т. н. ц е м е н т и т — карбид железа состава РезС (6,68% С) [c.124]

В настоящем сборнике хотелось бы еще раз подчеркнуть, что развитие А. В. Шубниковым представления о черно-белых группах [20] нашло плодотворное применение в физике магнетизма. Учет магнитной симметрии, ставший возможным после обобщения шубниковских групп [21, 22], привел к предсказанию и обнаружению ряда новых физических эффектов в магнитоупорядоченных кристаллах, из которых можно выделить открытие слабого ферромагнетизма и пьезомагнетизма [23—25], магнитоэлектрического эффекта [26] и новых гальваномагнитных явлений [27]. Все эти явления связаны с наличием в кристаллах выделенного направления ферро- и антиферромагнитного упорядочения. Рассмотрим оптические эффекты, вытекающие из соображений магнитной симметрии. [c.303]

Специфика магнитоупорядоченных кристаллов должна проявиться не только в антиферромагнитном дву-преломлении, но и в двупреломле-нии, билинейном по т ж1 ш определяемом тензором Этот эффект будет наблюдаться в структурах, где произведение преобразуется так же, как произведение тп/ тпп или 1ц1п- Это возможно лишь тогда, когда преобразования компонент та, т и 1ц, 1 совпадают, т. е. в кристаллах, допускающих существование слабого ферромагнетизма. Этот билинейный эффект интересен тем, что в отличие от ферро- и антиферромагнитного эффекта он должен изменять знак при неремагни-чивании т, если вектор I сохраняет при этом свое направление. [c.305]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология