Ферромагнетизм

По магнитным свойствам различают диамагнитные металлы (выталкиваемые из магнитного поля) и парамагнитные (втягиваемые магнитным полем). Диамагнитны медь, серебро, золото, цинк, кадмий, ртуть, цирконий. Парамагнитными считают скандий, иттрий, лантан, титан, ванадий, ниобий, тантал, хром, молибден, вольфрам, марганец, рений, рутений, радий, палладий, осмий, иридий, платину. Железо, кобальт и никель обладают ферромагнетизмом, т. е. особенно высокой магнитной восприимчивостью. [c.257]

Ферромагнетизм — такое магнитное состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты всей совокупности электронов имеют параллельную ориентацию независимо от наличия внешнего магнитного поля, Если в отсутствие внешнего магнитного поля намагниченность парамагнитного вещества равна нулю, то у ферромагнетиков (и антиферромагнетиков) она имеет высокое положительное значение. Постоянная намагниченность ферромагнетиков вызвана сильным взаимодействием атомов или ионов кристаллической решетки, приводящим к образованию областей, так называемых доменов, с параллельно ориентированными магнитными моментами. [c.194]

Такие свойства, как намагниченность насыщения М , точка Кюри в , магнитострикция парапроцесса - сгруюурно нечувствительны, коэрцитивная сила Яс, магнитная проницаемость fl, магнитная восприимчивость остаточная намагниченность Мг — структурно чувствительны. Первая грутта свойств связана с наличием или температурным изменением магнитного порядка, вторая - с намагничиванием, т. е. с изменением доменной структуры. Современная теория ферромагнетизма в основном делится на два раздела - теорию спонтанного магнетизма (магнитного упорядочения) и теорию технического намагничивания (кривая намагничивания, петля гистерезиса). Как структурно чувствительные, так и структурно нечувствительные свойства зависят от фазового состозгаия твердого тела (состав и относительное содержанне фаз, их атомное упорядочение). [c.55]

Парамагнетизм. Ферромагнетики. Магнитный гистерезис, температура Кюри. Домены, спиновая природа ферромагнетизма. [c.165]

Вещества с особо высокой магнитной восприимчивостью (например, железо, кобальт, никель) называются ферромагнитными. Вещества проявляют ферромагнетизм только в твердом состоянии. [c.188]

Для диамагнитных веществ 10 еД- СГС, а для парамагнитных ед. СГС. (О ферромагнетизме см. разд. 6.6.1.) [c.126]

Однако применение законов кинетической теории газа к электронному газу приводит к значению а, отличающемуся от эксперимента. Делокализация валентных электронов-в кристаллической решетке металла, а следовательно, отсутствие в ней направленных валентных связей объясняет тот факт, что металлы имеют большое координационное число К, плотнейшую сферическую упаковку, а также чаще всего кубическую объемно-центрированную элементарную ячейку решетки. Некоторые металлы могут кристаллизоваться в различных типах решеток например, при температуре <768 °С магнитное -железо имеет /( = 8, а при температуре >906 °С устойчивым является немагнитное у-железо с /С=12. Впрочем, для некоторых тяжелых металлов наряду с металлической связью, образованной З -электронами, реализуются слабые ковалентные связи между атомами, в то время как 45-электроны образуют электронный газ. Для такой смешанной металлической и межатомной связи характерно образование пар электронов как с параллельными, так и с антипараллельными спинами (для марганца— антипараллельные, для железа — параллельные). Этим объясняется различие в магнитных свойствах металлов параллельные спины обусловливают ферромагнетизм, т. е. положительная магнитная восприимчивость на два или три порядка [c.138]

Ферромагнитными называются вещества, способные сильно намагничиваться даже в слабых магнитных полях. К ним относятся железо, никель, кобальт, некоторые сплавы. Ферромагнетизмом называют совокупность магнитных свойств, характерных для этих веществ. [c.153]

Известны следующие разновидности магнитных эффектов диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм и антиферромагнетизм. [c.190]

Происхождение парамагнетизма связано с присутствием в молекулах веществ неспаренных электронов, которые вследствие вращения вокруг оси обладают магнитным моментом. Получаемая на опыте величина магнитной восприимчивости представляет собой суммарный эффект диа- и парамагнетизма. Поскольку диамагнетизм веществ выражен слабее, чем пара- и тем более ферромагнетизм, то в пара- и тем более ферромагнетиках им пренебрегают. Орбитальный магнетизм (т. е. магнетизм, вызванный движением электронов по орбитам) считают скомпенсированным. [c.338]

Выше 1400° С 7-железо переходит в й-железо со структурой а-модифика-ции, устойчивое до температуры плавления. Характерным свойством о-железа является ферромагнетизм. При температуре 769"С ферромагнетизм исчезает, но основной тип структуры а-железа сохраняется. Парамагнитное железо, устойчивое в интервале 769—910° С, иногда называют -Fe. [c.153]

Известно несколько типов магнитного поведения веществ, но не все они характерны для систем комплексных ионов. Ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм — относительно редкие явления в комплексах. По этой причине мы их рассматривать не будем. Для нас значительно больший интерес представ ляют нормальный парамагнетизм и диамагнетизм. [c.271]

Природа ферромагнетизма теснейшим образом связана со своеобразием зонной структуры перечисленных веществ. Все они проявляют парамагнитные свойства, т. е. содержат на зонных энергетических уровнях неспаренные электроны, способные к переориентации своих спинов. [c.302]

С этой точки зрения ферромагнетизм можно рассматривать как явление, уменьшающее ковалентное взаимодействие Зй-электронов атомов Fe, Со или N1 из-за параллельной ориентации их спинов. Таким образом, повышенная кинетическая энергия, которую приобретают эти электроны, компенсируется ослаблением их взаимодействия как друг с другом, так и с атомными ядрами. При этом усиливается металлический характер связи в рассматриваемых кристаллах. При температуре, близкой к абсолютному нулю, практически все неспаренные [c.302]

Необходимо отметить, что из ферромагнетиков наибольшим ферромагнетизмом обладает гадолиний, в атоме которого мы имеем один холостой электрон в 5 -подуровне и семь холостых электронов в 4 /-подуровне. [c.101]

Вещества с аномально высокой магнитной восприимчивостью (например, железо) называются ферромагнитными. Ферромагнетизм проявляется ими только в твердом состоянии. [c.88]

Вследствие взаимодействия микромагнитных диполей соседних атомов могут возникать ферромагнетизм и антиферромагнетизм. Этими явлениями можно пренебречь для большинства комплексов, так как ионы металлов, являющиеся источниками парамагнетизма, изолированы друг от друга диамагнитными атомами лигандов. [c.127]

В физике твердого тела для различных классов кристаллов наблюдаются сверхсостояния (сверхпроводимость, ферромагнетизм и сверхпластичность для металлов, сегнетоэлектрическое состояние для диэлектриков), для квантовой жидкости (гелия) наблюдается сверхтекучесть. Полимеры обладают своим сверхсостоянием, которое называется высокоэластнческим состоянием. Высокоэластическое состояние объясняется не только структурой полимерных молекул или макромолекул, но и свойством внутреннего вращения, известным для простых молекул в молекулярной физике. Теория высокой эластичности основывается на применении конформ анионной статистики макромолекул, которая является развитием статистической физики в физике полимеров. Аморфные полимеры по структуре сложнее, чем низкомолекулярные вещества, но в их ближнем порядке примыкают к строению жидкостей. Релаксационные и тепловые свойства расплавов полимеров и жидкостей во многом аналогичны (процесс стеклования, реология). Кристаллические полимеры по своему строению похожи на твердые тела, но сложнее в том отношении, что наряду с кристаллической фазой имеют в объеме и аморфную фазу с межфазными слоями. По электрическим свойствам полимеры — диэлектрики и для них характерно электретное состояние, по магнитным свойствам полимеры — диамагнетики, а по оптическим свойствам они характеризуются ярко выраженным двойным лучепреломлением при молекулярной ориентации. При этом все полимеры обладают уникальными механиче- [c.9]

Железу, кобальту и никелю свойствен ферромагнетизм. [c.424]

Физические свойства МСС с хлоридами переходных металлов. Образование МСС с хлоридами переходных металлов изменяет диамагнитные свойства на парамагнитные. Температурная зависимость парамагнитной восприимчивости определяется ступенью МСС. В соединениях I ступени ниже 15 К наблюдается ферромагнетизм, а при 3-6 К — антиферромагнетизм, что, по-видимому, объясняется образованием сверхрешетки ионов переходных металлов, способной к фазовым переходам от первой к второй ступеням. В МСС II и более высоких ступеней сверхрешетка отсутствует. [c.288]

Отдельные парамагнетики при понижении температуры могут переходит , и состояние, характеризуемое ориентацией в одном направлении спинов объединений многих атомов, называемых доменами. Такие вещества называются ферромагнетиками (а явление параллельного объединения спинов неспарепных электронов атомов — ферромагнетизмом). Ферромагнетиками являются железо и некоторые другие металлы (см. разд. 11.3.1). [c.131]

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА - физическая теория, изучающая общие закономерности движения и взаимодействия микрочастиц (элементарных частиц, атомных ядер, атомов и молекул) теоретическая основа современной физики и химии. К. м. возникла в связи с необходимостью преодолеть противоречивость и недостаточность теории Бора относительно строения атома. Важнейшую роль в разработке К. м. сыграли исследования М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, М. Борна и др. К. м. была создана в 1924—26 гг., благодаря трудам Л. де Бройля, Э. Шредингера, В. Гейзенберга и П. Дирака. К. м. является основой теории многих атомных к молекулярных процессоБ. Она имеет огромное значение для раскрытия строения материи и объяснения ее свойств. На основе К. м были объяснены строение и свойства ато MOB, атомные спектры, рассеяние света создана теория строения молекул и рас крыта природа химической связи, раз работаиа теория молекулярных спектров, теория твердого тела, объясняющая его электрические, магнитные и оптические свойства с помощью К. м. удалось понять природу металлического состояния, полупроводников, ферромагнетизма и множества других явлений, связанных с природой движения и взаимодействием микрочастиц материи, не объясняемых классической механикой, [c.124]

Парамагнитные свойства твердых тел, состоящих из атомов или ионов, обладающих магнитным моментом, также осложняются сильным взаимодействием близко расположенных частиц, вследствие чего даже в отсутствие внешнего поля (но при достаточно низких температурах) может появиться эффект взаимной самопроизвольной ориентации магнитных моментов. Известны два типа такой ориентации ферромагнетизм, когда магнитные моменты направлены параллельно (рис. 8.2, а), и антиферромагнетизм, когда они ориентироЕ)аны антипараллельно (рис. 8.2, б). [c.193]

Оба эти явления реализуются только при средних температурах. С ростом температуры выше некоторой критической тепловое движеиие становится более интенсивным и разрушается взаимная ориентация частиц, в результате чего как ферро-, так и антиферромагнетизм исчезают и остается обычный парамагнетизм. Критическая температура в для ферромагнетизма получила название точки Кюри, [c.193]

Образование интерметаллидов во многих случаях сопровождается значительным тепловым эффектом, получающиеся продукты реакции имеют индивидуальные признаки (определенные температуры плавления, специфические магнитные свойства и т. п.), т. е. представляют собой настоящие химические соединения. В частности, например, интерметаллическое соединение марганца с оловом Мп45п является ферромагнетиком, хотя марганец и олово сами по себе не обладают ферромагнетизмом. [c.295]

Из химических элементов при обычных условиях ферромагнитными свойств ами обладают железо, кобальт и никель. Для каждого из них существует определенцая температура (точка Кюри), выще которой ферромагнетизм теряется для Ре 760° С, Со 1075° С, N1 362° С [c.166]

Равновесия в гетерогенных системах, в которых не происходит хим ического взаимодействия между компонентам , а протекают лишь процессы перехода компонентов из одной фазы в другую (или в другие), называются фазовыми равновеоиями. Кипение, замерзание и внезапное проявление ферромагнетизма — все это связано с изменением состояния системы без изменения х,им1ичвокого состава. Любая гетерогенная система характеризуется определенным числом фаз, компонентов и числом -степеней свободы. [c.153]

Особенно высокий парамагнетизм (ферромагнетизм) присущ железу, кобальту и дикелю. [c.76]

Наличие у большинства РЗЭ неспаренных электронов обусловливает их парамагнетизм, а нногда даже ферромагнетизм. Только 5с, У, Ьа, УЬ и Ьи не обладают такими свойствами у них нет 4/-электронов, либо 14-электронная оболочка пол1юстью завершена и, следовательно, содержит только спаренные 4/-электроны (у металлических УЬ и Ьи, а также Ьн(П1)), [c.67]

Приведенные схемы объясняют также магнитные свойства веществ. Вещества делятся на диамагнитные и парамагнитные. Первые оказывают сопротивление прохождению магнитного поля большее, чем вакуум, вторые — меньшее, чем вакуум. Поэтому внешнее магнитное поле выталкивает диамагнитные вещества и втягивает парамагнитные. Столь различное поведение веществ объясняется характером их внутренних магнитных полей, складывающихся из собственных магнитных моментов нуклонов и электронов. Но магнитный момент атома определяется главным образом суммарным спиновым магнитным моментом Электронов, так как могнитные моменты протонов и нейтронов примерно на три порядка меньше моментов электронов. Если два электрона находятся в одной орбитали, то их магнитные поля замыкаются. Если в веществе магнитные моменты всех электронов взаимно скомпенсированы, т. е. все электроны спарены, то это вещество диамагнитное. Напротив, если в орбиталях имеются одиночные электроны, то вещество проявляет парамагнетизм. Примерами диамагнитных веществ могут служить молекулярные водород, азот, фтор, углерод и литий (в газообразном состоянии). К парамагнитным относятся молекулярный бор, кислород, оксид азота). Вещества с аномально в .1сокой магнитной восприимчивостью (например, железо) называются ферромагнитными. Ферромагнетизм проявляется ими только в твердом состоянии. [c.70]

Явления, связанные с процессами упорядочения и разупорядоче-ния в кристаллических системах, получили общее название кооперативных явлений. В самом названии подчеркивается, что это явление присуще лишь совокупности частиц. Кооперативные явления (образование сверхструктуры в сплавах, расслаивание, ферромагнетизм и т. д.). обусловлены тем, что имеется различие в энергиях взаимодействия пар ближайших соседей разного типа. Теория кооперативных явлений есть статистическое рассмотрение простой модели, основанной на следующих допущениях [c.341]

Из-за способности к переменной валентности для переходных -металлов весьма характерен полиморфизм. Большинство -металлов — парамагнетики. Железо, кобальт, никель — ферромагниты. Наибольшим ферромагнетизмом обладает железо, наименьшим — никель. У последнего меньшая потенциальная возможность к распариванию электронов на свободных орбиталях из-за большего по сравнению с железом и кобальтом насыщения -орбиталей электронами. Элементы 1Б и ПБ — типичные диамагнетики. [c.495]

Явление ферромагнетизма обусловлено тем, что внутри ферромагнетиков ниже температуры, называемой точкой Кюри, имеются небольшие кристаллические области, называемые доменами ( 3), в них спины неспаренных электронов оказываются ориентированными взаимно параллельно. Это значит, что в пределах домена существует спонтанная (самопроизвольная) намагниченность. Обычно направленность магнитных полей доменов самая разнообразная. Поэтому, чтобы намагнитить все тело, необходимо воздействовать на него внешним магнитным полем. Действие этого поля сводится к повороту магнитных моментов доменов в направлении внешнего поля (ориентация доменов) и к увеличению тех доменов, магнитные моменты которых составляют неименьшнй угол с направлением магнитного поля, и к уменьшению других доменов. Магнитное насыщение будет достигнуто тогда, когда магнитные моменты всех доменов окажутся ориентированными в направлении поля. Это связано с изменением линейных размеров тела (с м а г н и -тострикцией). Выше точки Юори ( рромагиитные свойства тела [c.349]

Если бы все неспаренные внутри ионов электроны имели параллельно направленные спины, то магнитный момент Fe INi Fe должен был бы определяться двенадцатью электронами (5 + 2 -Ь 5) и быть не меньше 12 магнетонов Бора. Однако на самом деле магнитный момент этого соединения равен всего 2,2 гв По теории Вейса это значит, что ионыРе в подрешетках А и В имеют антипараллель-ные спины, компенсирующие друг друга, а магнитный момент феррита определяется в основном нескомпенсированным моментом двух d-электронов в ионах Ni , находящихся в подрешетке В. Подобные соображения подтверждаются измерениями магнитных моментов других ферритов. Например, магнитный момент феррита Fe lFe Fe IO4 4,03 — 4,2iJ.B (определяется четырьмя неспаренными -электронами ионов Fe ). Магнитный момент марганцевого феррита Fe [Mn Fe jOi близок к 5[1в (определяется пятью неспаренными /-электронами иона Мп ) и т. д. При добавлении цинкового феррита до 50% к никелевому намагниченность насыщения возрастает и становится больше, чем у индивидуального никелевого феррита, а затем начинает уменьшаться. Это находит себе объяснение в современных теориях ферромагнетизма, которые здесь не рассматриваются. [c.351]

Общая химия (1984) -- [ c.116 ]

Физика и химия твердого состояния (1978) -- [ c.323 ]

Химия (1978) -- [ c.125 , c.497 ]

Общая химия (1979) -- [ c.86 ]

Квантовая химия (1985) -- [ c.378 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.300 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.427 ]

Современная химия координационных соединений (1963) -- [ c.371 , c.372 , c.401 ]

Химия свободных радикалов (1948) -- [ c.41 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.111 ]

Курс неорганической химии (1963) -- [ c.341 , c.343 ]

Основы неорганической химии (1979) -- [ c.433 ]

Современная неорганическая химия Часть 3 (1969) -- [ c.3 , c.18 , c.19 , c.27 ]

Физико-химия полимеров 1963 (1963) -- [ c.279 , c.280 ]

Строение и свойства координационных соединений (1971) -- [ c.154 ]

Общая химия (1974) -- [ c.515 , c.818 ]

Кристаллография (1976) -- [ c.219 ]

Компьютеры Применение в химии (1988) -- [ c.328 ]

Эластичные магнитные материалы (1976) -- [ c.8 , c.9 , c.10 , c.53 , c.54 ]

Ионообменная технология (1959) -- [ c.373 , c.374 ]

Теоретические основы общей химии (1978) -- [ c.84 ]

Электроны в химических реакциях (1985) -- [ c.231 , c.232 ]

Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (1974) -- [ c.47 , c.104 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.169 ]

Ионообменная технология (1959) -- [ c.373 , c.374 ]

Конфигурационная статистика полимерных цепей 1959 (1959) -- [ c.401 , c.408 , c.445 , c.448 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.0 ]

Физическая химия Книга 2 (1962) -- [ c.609 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.329 , c.338 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.133 , c.262 , c.277 ]

Общая химия (1968) -- [ c.106 , c.579 ]

Курс неорганической химии (1972) -- [ c.305 , c.307 ]

Теоретические основы органической химии Том 2 (1958) -- [ c.406 , c.407 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология