Упорядочение антиферромагнитно

Рис. 3.74. Антиферромагнитное (а) и ферромагнитное (б) упорядочение ориентации магнитных моментов частиц в кубической решетке

Первой гипотезой было антиферромагнитное упорядочение ниже фазового перехода, которое определяло локализацию и полупроводниковый характер проводимости. Однако впоследствии нейтронографические исследования показали, что в УРа нет упорядоченного антиферромагнитного расположения спинов электронов. [c.23]

Пять переходных металлов Сг, Мп, Ре, Со, N1 и большинство лантаноидов проявляют ферро- и антиферромагнитные свойства. Для очень многих сплавов и интерметаллических соединений также характерен тот или иной тип магнитного упорядочения. [c.138]

Различие величин Н и Я о показывает, что до намагничивания напряженность локальных полей была приближенно в 2-3 раза больше, чем после намагничивания. Именно таким это различие и должно быть, если первоначальная структура представляет собой систему антиферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, а), а после намагничивания — ферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, б). То и другое состояние устойчиво по отношению к слабым возмущениям ориентации магнитных моментов частиц. Ферромагнитное упорядочение при локализации частиц в узлах кубической решетки эквивалентно системе параллельных цепочек, намагниченных в одном направлении вдоль одной из осей решетю . Анти- [c.666]

При антиферромагнитном упорядочении вклад всех шести ближайших соседей по решетке в напряженность локального поля положителен и равен АН , а вклад диагональных соседей имеет обратный знак и численно равен Hf. Так что напряженность локального поля Н1 на магнитных моментах частиц при антиферромагнитной ориентации магнитных диполей составляет 3,2Нс,- [c.666]

Ферромагнитному упорядочению соответствует Д >0, антиферромагнитному — Д <0. [c.45]

Рис. 83. Упорядочение спинов Мп(П) в антиферромагнитной окиси марганца МпО.

А.-ф. может существовать в интервале концентраций от О до 100% (напр., сплавы хром—ванадий, празеодим — неодим). Чаще концентрационная область существования А.-ф. ограничена. Прп охлаждении в А.-ф., которые существуют в широких концентрационных пределах, могут происходить превращения упорядочение (напр., в сплаве медь — золото), расслоение на два твердых раствора с одинаковой кристаллической структурой, но разными периодами решеток (напр., в сплаве хром — молибден), образование промежуточных фаз (напр., в сплаве железо — хром). Эти превращения фиксируются рентгенографически (см. Рентгеноструктурный анализ), сопровождаются изменением электропроводности, теплоемкости, температурного коэфф. линейного расширения и др. Если т-ру снижать, в некоторых А.-ф. (напр., на основе кобальта, гадолиния, хрома) могут происходить магн. превращения (фаза из парамагнитной становится ферро-или антиферромагнитной). При охлаждении до гелиевых т-р (около 4К) возможен переход фазы в сверхпроводящее состояние (см. Сверхпроводимость). [c.53]

Антиферромагнитные вещества — магнитно упорядоченные вещества с характеристической температурой, при которой на кривой магнитной восприимчивости выявляется резко выраженный максимум. Эта температура названа температурой антиферромагнитного перехода или температурой Нееля (названной так по имени Л. Нееля, впервые проанализировавшего это явление). Температурные зависимост,и восприимчивости в области более высоких температур согласуются с уравнением (XIV.10) при отрицательных значениях парамагнитной температуры Кюри. Ниже [c.818]

Для простоты будем считать, что спин каждого магнитного атома равен 1/2. Значит, ориентироваться он может лишь двумя способами. Если перевернуть один из магнитиков, то энергия магнетика повысится по атомным масштабам довольно значительно. Обозначим ее изменение буквой J. Оценить 3 можно, заметив, что температура фазового перехода из парамагнитного состояния в магнито-упорядоченное по порядку величины определяется значением J. Температуру фазового перехода в ферромагнитное состояние Тс называют температурой Кюри, а температуру TN перехода в антиферромагнитное состояние — температурой Нееля [c.303]

Антиферромагнитное упорядочение в богатой кислородом моноокиси ванадия (s = 1,15 и 1,26), выявленное Кавано [371], вероятно, обусловлено [343] наличием малых количеств примесей в образцах. [c.179]

Переходы в твердой фазе весьма разнообразны по своей природе. Часто встречаются, например, переходы в магнитных материалах, связанные с превращением вещества из одного магнитного состояния в другое. Одно из таких превращений обнаружено в ауэрите МпЗа, оно состоит в переходе этого вещества из упорядоченного антиферромагнитного состояния с противоположно направленными (антипараллельными) спинами в парамагнитное состояние. Измерения истинной теплоемкости ауэрита, результаты которых представлены на рис. 60, обнаруживают аномалию теплоемкости с максимумом при температуре 47,9° К (точка Нееля). Из рис. 60 хорошо видно, что теплоемкость является весьма чувствительным параметром при изучении магнитных переходов- Так, теплоемкость МпЗг в точке перехода более чем в 20 раз превышает теплоемкость кристаллической решетки. Резкое возрастание теплоемкости позволяет легко обнаруживать подобные переходы и измерять их температуру. [c.249]

Параметры кристаллических решеток даны у Янделли [157], и они приведены в табл. П.22, где перечислены также характеристики парамагнитного и упорядоченного антиферромагнитного состояний этих веществ [158—160]. [c.59]

МЫ ДОЛЖНЫ заключ 1ть, ЧТО эти наблюдения связаны с изменениями в деталях структуры энергетических полос на протяжении ряда, или сделать альтернативный вывод об изменении степени поляризации электронов проводимости, вызванной межполосным смешиванием, относительно поляризации, вызванной магнитным обменным взаимодействием <3 5/ = FS-s. О величине магнитного момента в этих упорядоченных антиферромагнитных соединениях известно весьма мало однако Канеко [182] обнаружил метамагнитный переход в DyAu при Н [c.64]

Влияние концентрации электронов проводимости на магнитные свойства соединений со структурой s l изучали Секицава и Ясукочи [136, 137] на квазибинарных системах Gd(Ag, In), Gd(Ag, d, In) и Gd( u, Ag, Au). Результаты, приведенные в табл. 6, показывают, что последовательное возрастание числа электронов проводимости приводит к смене характера магнитного упорядочения (антиферромагнитное ферромагнитное -> —>антиферромагнитное) и к соответствующей смене знака парамагнитной температуры Кюри. Удивительным представляется [c.64]

Исследования, проведенные методрм магнитной нейтронной интерференции, показали [2], что, кроме рассмотренного колли-неарного (ферромагнетизм, антиферромагнетизм, ферримагнетизм), возможно и иное, более сложное упорядоченное, расположение моментов со взаимной их компенсацией. В качестве примера можно назвать спиральную (геликоидальную) структуру [11, подобную той, которая возникает, в частности, в антиферромагнитной фазе диспрозия (рис. 138) магнитные моменты всех атомов одной и той же кристаллической плоскости (0001) параллельны, но от одной плоскости к другой их направление изменяется на определенный угол ф. Его величина зависит от температуры так, для диспрозия угол ф увеличивается от 26° при 90 К до 43° при 180 К. [c.325]

Рентгенографические исследования нескольких образцов алмаза, отожженных в интервале температур 870—1070 К, показывают, что при отжиге активизируются процессы упорядочения сплавов во включениях с образованием твердого раствора N4 и Мп. Поскольку процесс упорядочения зависит как от температуры, так и от продолжительности отжига, можно заключить, что увеличение намагниченности после отжига при 990 К обусловлено начальной стадией процесса формирования упорядоченного соединения, и при этом средний магнитный момент на атом сплава возрастает по правилу простого смещения (см. пунктирную линию на рис. 161,6). По мере выравнивания распределения во включении усиливается влияние антиферромагнитной компоненты обменного взаимодействия между атомами Мп и магнитный момент сплава уменьшается (см. сплошную кривую линию на рис. 161,6). Выравниванию распределения марганца во включениях способствует сравнительно высокий коэффициент диффузии атомов Мп в N1—Мп сплавах. Для бипарных сплавов системы N1—Мп известно, что в интервале температур 1070—1270 К коэффициент диффузии Мп в 2—3 раза выше, чем N1, а коэффициент взаимо-диффузии экспоненциально возрастает с увеличением атомного содержания Мп в соединении до 35%. Следовательно, экспериментально установленные особенности изменения магнитных свойств синтетических алмазов, содержащих включения N1—Мп-соедине-ний, определяются диффузионными процессами в этих сплавах и зависят как от концентрации атомов Мп в сплаве, так и от степени неоднородности исходного состава по объему соединения. [c.446]

Если ядро обладает магнитным полем, наблюдается полное снятие спинового вырождения всех энергетических уровней ядра. Для железа это сверхтонкое магнитное взаимодействие приводит к расщеплению состояний с I, равным 7а и /г, соответственно на 4 и 2 подсостояния. При выполнении соответствующих правил отбора разрешены все 6 переходов, так что спектр должен состоять из 6 линий. Магнитное ноле может быть внутренним, как в случае ферромагнитных или антиферромаг-нитных веществ, или внешним. Наличие внутреннего магнитного поля предполагает магнитное упорядочение, зависящее от температуры и размера частиц. Например, антиферромагнитное упорядочение а-РегОз, проявляющееся в сверхтонком магнитном расщеплении мёссбауэровского спектра, происходит, только если диаметр частиц превышает 26 нм. Веществу с меньшими [c.436]

Под метамагнетиками в настоящее время понимаются антиферромагнетики, у которых эффективное поле магнитной анизотропии больше эффективного поля обменного взаимодействия На > Я . Типичное поведение кривых намагничивания метамагнетиков на примере РеВг2 демонстрирует рис. 30.19. При Т < Tn и поле Я = Яо вещество переходит из антиферромагнитной фазы в ферромагнитную, минуя фазу с опрокинутыми подрешетками (спин-флоп фазу). Ниже приводятся температура упорядочения и значение поля перехода [c.604]

Как правило, в органических парамагнетиках, обладающих значительной величиной обменного взаимодействия, магнитного упорядочения, характерного для неорганических веществ, не наблюдается. Объяснение этого явления можно найти, например, в работе [42]. Однако имеются косвенные свидетельства о существовании антиферромагнитного упорядочения в двух органических кристаллах иодиде дибензолхрома иа-дифе-нил Р-пикрилгидразиле (ДФПГ). Антиферромагнитное упорядоче ние в йодиде дибензолхрома обнаружено при Т < 0,75°К по температурной зависимости сигнала ЯМР на протонах [28]. Переход в антиферромагнитное состояние при Т = 0,2 0,3°К обнаружен в ДФПГ по уменьшению интегральной интенсивности электронного парамагнитного резонансного поглощения [27]. [c.605]

Справочный материал относится в основном к магнитным свойствам диэлектриков, обладающих антифер-ромагнитным упорядочением. Кроме того, приведены данные о магнитных и электрических свойствах некоторых антиферромагнитных полупроводников и металлических сплавов. [c.605]

ТЫ Тл ( ) — температура антиферромагнитного упорядочивания, температура упорядочения ионов Р Хм — молярная магнитная восприимчивость ед. СГСМ/жоль = см /моль, [c.605]

В работе [223] сообщается, что антиферромагнитным упорядочением обладают также 0д,У04, ТЬУО, ЕгУ04. Ниже этой температуры имеет сложную неколлинеарную магнитную стр ктуру. [c.628]

АНТИФЕРРОМАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ, антиферромагнетик и — материалы с упорядоченным антипараллельпым расположением атомных магнитных моментов. Магн. структура собственно А. м. может рассматриваться как система вставленных друг в друга пространственных подрешеток, в узлах к рых [c.87]

Антиферромагнетизм впервые наблюдался Бизеттом, Сквайром и Цаем [45] на окиси марганца, хотя Неэль и Биттер [46] еще до этого произвели теоретический расчет антиферромагнитного состояния. Точно так же как ферромагнетизм характеризуется параллельным расположением электронных спинов, антиферромагнетизм характеризуется антипараллельным расположением спинов. Ферромагнетизм имеет место при положительном обменном интеграле / когда же обменный интеграл отрицателен, возникает антиферромагнетизм. Так как здесь в упорядоченном состоянии электронные спины расположены антипараллельно, то в точке Кюри восприимчивость будет достигать максимального значения, и ниже точки Кюри намагниченность будет уменьшаться. Эта закономерность дает наиболее простой метод для обнаружения антиферромагнетизма. Температурная зависимость намагниченности различных типов веществ показана на рис. 11. [c.198]

Степень упорядочения сплава, в свою очередь, зависит от рамера включений, так как известно [228], что в зависимости от толщины пленки металла, который в массивном состоянии является ферромагнетиком, может устанавливаться как ферромагнитное, так и антиферромагнитное упорядочение. [c.85]

В стехиометричном по кислороду купрате La2 u04 температура антиферромагнитного упорядочения понижается примерно на 1,8 К при замещении изотопа 0 на О [237]. Этот купрат интересен тем, что является непроводящим аналогом ВТСП La2 u04 j. Изотопический эффект предположительно связан с зависимостью антиферромагнитного обменного взаимодействия от массы атомов кислорода. [c.94]

Антиферромагнитное упорядочение приводит к появлению нескольких подрешеток, а иногда и более сложных структур. Мы рассмотрим простейший случай двухподре-шеточного антиферромагнетика и покажем, что слабое магнитное поле приводит к изоморфному изменению его термодинамического потенциала. [c.135]

Антиферромагнитное взаимодействие. Еще одно свидетельство в пользу перекрывания d-орбиталей иона металла с орбиталями лигандов в соединениях, обычно описываемых как ионные , следует из подробного анализа антиферромагнетизма, наблюдаемого, например, в окислах МпО, ЕеО, СоО и NiO. Как уже отмечалось (стр. 27), антиферромагнитные вещества при высоких температурах подчиняются закону Кюри или Кюри — Вейсса, но ниже определенной температуры (точки Нэеля) их магнитная восприимчивость не возрастает, а уменьшается при понижении те.мпературы. При помощи дифракции нейтронов было убедительно доказано, что этот эффект не может быть вызван спариванием электронов внутри каждого иона. Он объясняется способностью ионов упорядочивать свои. магнитные моменты так, что у одной половины ионов моменты направлены противоположно моментам другой половины ионов. В случае окислов между каждой парой ближайших ионов металла находится ион кислорода, и такое антипараллельное упорядочение нельзя объяснить прямым воздействием одного магнитного диполя на другой они слишком удалены друг от друга, чтобы вызвать столь значительный магнитный эффект. Поэтому полагают, что в этом взаимодействии принимают участие ионы кислорода. Рассмотрим цепь типа М +—О —М +, в которой у каждого иона металла имеется один неспаренный электрон. У иона кислорода есть пары электронов на я-орбиталях. Если d-орбиталь иона металла, на которой находится неспаренный электрон, перекрывается с л-ор-биталью иона кислорода, то его электрон может частично занимать d-орбиталь. Однако при этом спин этого электрона по правилу Паули должен стать антипараллельным спину d-электрона. Тогда спин второго л-электрона будет параллельным спину d-электрона первого иона металла. Если этот л-электрон таким же образом частично [c.89]

Мессбауэровский спектр замороженного раствора железо(И1)га-строферрина при 77 К [ПО] представляет собой хорошо разрешенный дублет с квадрупольным расщеплением 710 мкм/с и изомерным сдвигом относительно Со в платине 190 мкм/с. Эти значения согласуются с высокоспиновым или антиферромагнитно связанным железом(П1) При температуре 77 К не получено никаких результатов, свидетельствующих о наличии сверхтонкого расщепления или уширения линий, которые бы указывали на внутреннюю упорядоченность (остаточный магнетизм). [c.360]

Бэнусу и Риду сомневаться в существовании антиферромагнитного упорядочения выше [c.178]

При возрастании степени дисперсности катализатора, содержа-жего ферромагнетик, наблюдается другой интересный эффект. Антиферромагнитные окислы переходных металлов как в виде твердых растворов в диамагнитном носителе, так и в виде очень мелких кристалликов, осажденных на таком же носителе, а также в виде аэрогеля обнаруживают магнитную восприимчивость значительно более высокую, чем в виде монокристаллов. В этих случаях точка Нееля исчезает или, по крайней мере, сдвигается в сторону более низких температур. Это указывает на исчезновение антиферромагнит-ной упорядоченности спинов с ростом степени дисперсности (эффект магнитного разбавления ). Во многих случаях при сильном разбавлении значение магнитного момента таких окислов соответствует тем значениям, которые имеют изолированные парамагнитные ионы что указывает на полное отсутствие антиферромагнитной упорядоченности [56]. [c.135]

При низких температурах соединения урана с элементами V группы (UN, UAs, UP) становятся антиферромагнитными, а соединения с элементами VI группы (USe, UTe) остаются ферромагнитными. Как видно из табл. 7.1, характер магнитной упорядоченности не зависит от величины наименьшего межатомного расстояния d меяоду атомами U—U. Кроме того, в случае соединений урана с элементами VI группы температура Кюри не зависит от величины межатомного расстояния (как это имеет место у ряда аналогичных соединений европия) [551. Напротив, для антиферромагнитных соединений урана с элементами V группы характерны положительные значения постоянной Вейсса (0) и повышение температуры Нееля (Т /) при увеличении межатомного расстояния U—U. Можно предположить, что магнитные свойства этих соединений определяются расстоянием [c.213]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология