Гальваномагнитные явления

Гальваномагнитные явления в мышьяке, висмуте, сурьме и их сплавах. .... [c.5]

Различают гальваномагнитные явления нечетные (т. е. зависящие от нечетных степеней Н) и четные (т. е. зависящие от четных степеней Н). Наиболее важен из нечетных — эффект Холла, наиболее существен из четных эффектов — эффект изменения сопротивления в магнитном поле. [c.468]

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В МЫШЬЯКЕ, ВИСМУТЕ, СУРЬМЕ И ИХ СПЛАВАХ [c.475]

Рис. 12.14. Установка для исследования гальваномагнитных явлений под давлением

Теория гальваномагнитных явлений в германии. [c.226]

См. по этому поводу 27, в котором именно таким образом строится теория гальваномагнитных явлений в металлах со сложным законом дисперсии электронов проводимости. [c.73]

Гальваномагнитные явления. Введение [c.219]

Изложение теории гальваномагнитных явлений начнем с их феноменологического описания [1]. Связь между электрическим полем и током, естественно, носит линейный характер (закон Ома) [c.221]

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ. ВВЕДЕНИЕ 225 [c.225]

Гальваномагнитные явления. Большие поля. [c.226]

Построение микроскопической теории гальваномагнитных явлений, т, е. вычисление тензора удельного сопротивления как функции магнитного поля, основывается на решении линеаризованного кинетического уравнепия Больцмана, которое удобно переписать в несколько иной форме, чем в 23. [c.226]

В предыдущем параграфе были подробно исследованы гальваномагнитные явления для тех металлов, у которых поверхность Ферми замкнутая. В этом параграфе мы рассмотрим случай открытых поверхностей Ферми. Наиболее существенным отличием гальваномагнитных свойств металлов с открытыми поверхностями Ферми является их резкая анизотропия [28, 38]. При одних направлениях магнитного поля поперечное сопротивление в больших полях (/р>Гн) стремится к насыщению, при других — квадратично возрастает. Это свойство, как известно, используется для исследования топологии поверхности Ферми. [c.236]

При сравнении экспериментальных данных по гальваномагнитным явлениям с выводами теории следует учитывать еще одно, пока не обсуждавшееся обстоятельство. С ростом магнитного поля из-за магнитного пробоя ( 10) может измениться топология траектории электрона, что, естественно, скажется на зависимости компонент тензора сопротивлений от магнитного поля. На роли магнитного пробоя мы также остановимся ниже. [c.248]

Обсудим теперь ряд специальных вопросов теории гальваномагнитных явлений. Начнем с роли узкого слоя открытых траекторий [47]. [c.248]

Наконец, в заключение этого параграфа еще раз вернемся к роли магнитного пробоя в гальваномагнитных явлениях. Как [c.250]

Не повторяя утверждений, служащих для обоснования квазиклассического подхода, используем аппарат, разработанный с целью исследования гальваномагнитных явлений, для определения зависимости термомагнитных коэффициентов (см. начало 27) от величины и направления большого магнитного поля гн <. О- [c.261]

Рассмотрение различных случаев открытых поверхностей Ферми показывает, что, как и в случае гальваномагнитных явлений, наиболее характерным отличием от случая замкнутых [c.263]

Построение квантовой теории термомагнитных явлений может быть проведено в значительной степени аналогично изложенной квантовой теории гальваномагнитных явлений, однако требует тщательного анализа при введении соответствующих потоков [74]. [c.269]

Отметим еще два обстоятельства. До сих пор обсуждался только один тип квазичастиц. Наличие нескольких сортов квазичастиц не меняет результатов даже в случае равенства чисел электронов и дырок (в отличие от гальваномагнитных явлений в статике — см. 27), так как из изложенного выше ясно, что существенна детальная структура орбит в узком скин-слое, где она, конечно, различна для дырок и электронов. [c.288]

Гальваномагнитные явления — совокупность явлений, возникаюших под действием магнитного поля в проводниках (металлах и полуметаллах), по которым протекает электрический ток. [c.467]

Исследование гальваномагнитных явлений. Для исследования гальваномагнитных явлений можно воспользоваться аппаратом , изображенным на рис. 320. Конусная микрслитовая матрица 1 [c.394]

Исследование гальваномагнитных явлений. Для исследования гальваномагнитных явлений можно воспользоваться аппаратом [23], изображенным на рис. 12.14. Конусная микролитовая матрица 1 высотой 20 мм и наружным диаметром 45 мм вставлена в коническое отверстие оправки 2, сделанной из стали 40Х (НКС = = 40 -г 42). Сверху и снизу матрицы в оправку входят две конические детали 4 и из немагнитной стали 1Х18Н9Т. Матрицу 1 и детали 4ж8 подготовляют так, чтобы они вкладывались в коническое отверстие оправки 2 как одно целое. При сборке между матрицей и стальными деталями прокладывают свинцовые пластины толщиной от 1 мм и снаружи обертывают детали свинцовой фольгой толщиной до 0,3 мм с графитовой смазкой. К нижней детали 4 через упор 5 (также из немагнитной стали) прилагают запрессовывающее усилие от поршня 6 нижнего пресса. При [c.407]

Кроме рассмотренных гальваномагнитных явлений, в графите изучались и термомагннт-ные явления [57—59]. Главным образом исследованию подвергался поперечный эффект Нернста—Эттингсгаузена в пиролитических графитах. [c.241]

Эффект Холла принадлежит к числу гальваномагнитных явлений. Другим важным их представителем является эффект магнетосопротивления, при котором удельное сопротивление проводника изменяется в поперечном постоянном магнитном поле [c.193]

Принцип построения книги следующий. После рассмотрения структуры электронного энергетического спектра в первой части излагается механика (классическая и квантовая) электрона проводимости. Вторая часть посвящена статистической термодинамике электронного газа выясняются тепловые и магнитные свойства металлов в равновесных услоьиях. В третьей части исследуются кинетические свойства, причем главное внимание уделено гальваномагнитным явлениям. В четвертой асти изучаются высокочастотные, в частности, резонансные явления. [c.26]

При экспериментальном исследовании гальваномагнитных явлений обычно пропускают через кристалл заданный по величине и направлению ток, измеряют же компоненты напряженности электрического поля по трем некомпланарным направлениям (по возможности, по трем ортогональным направлениям см., например, [31]). Это означает, что объектом изучения является тензор удельного сопротивления в магнитном поле pikiH), обратный тензору электропроводности = < 7 ). [c.234]

В настоящем сборнике хотелось бы еще раз подчеркнуть, что развитие А. В. Шубниковым представления о черно-белых группах [20] нашло плодотворное применение в физике магнетизма. Учет магнитной симметрии, ставший возможным после обобщения шубниковских групп [21, 22], привел к предсказанию и обнаружению ряда новых физических эффектов в магнитоупорядоченных кристаллах, из которых можно выделить открытие слабого ферромагнетизма и пьезомагнетизма [23—25], магнитоэлектрического эффекта [26] и новых гальваномагнитных явлений [27]. Все эти явления связаны с наличием в кристаллах выделенного направления ферро- и антиферромагнитного упорядочения. Рассмотрим оптические эффекты, вытекающие из соображений магнитной симметрии. [c.303]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология