Ламинарный режим течения двумерное ламинарное течение

При числах Рэлея, несколько превышающих критическое, возникает установившееся ламинарное конвекционное течение в виде ячеек и валков. Устойчивость гексагональных ячеек в сопоставлении с устойчивостью двумерных валков изучалась для значений чисел Ра как меньших, так и больших Ракр. Как отмечает в своем обзоре Палм [52], исследования нелинейного конвективного теплообмена [4, 40, 43, 66, 67] показали, что гексагональные ячейки — единственно устойчивый режим движения при Ра <С Ракр и что при больших значениях Ра устойчивыми оказываются только двумерные валки. Соответствующая кривая зависимости изменений амплитуды от Ра представлена на рис. 13.4.1. (На рис. 13.4.1 —13.4.3, а также рис. 13.5.2 Ра = = Ракр.) [c.218]

Первое обстоятельство, которым вызвано внимание исследователей к вопросам ламинарно-турбулентного перехода в отрывных областях, заключается в том, что отрыв пограничного слоя можно рассматривать в качестве одного из основных факторов, стимулирующих возникновение турбулентности в пристенной области течения. В эксперименте дестабилизирующее влияние отрыва выражается в том, что уже при сравнительно малых числах Рейнольдса он сопровождается нарастанием возмущений ламинарного течения и последующим переходом к турбулентности. В итоге реализуется режим течения, в котором ламинарно-турбулентный переход происходит в пределах области отрыва или вблизи нее возникает отрывная зона переходного типа. Принципиальная схема локального переходного отрывного течения для номинально двумерной области отрыва изображена на рис. 6.1. Ее основные элементы включают отрыв ламинарного пограничного слоя, последующий переход к турбулентности и присоединение турбулизованного [c.224]

Процессам конвекции в горизонтальных и наклонных полостях (рис. 14.3.11), нижняя граничная поверхность которых подвергается нагреву, в последние два десятилетия также уделялось большое внимание исследователей. Как подробно обсуждалось в гл. 13, указанный режим нагревания потенциально соответствует неустойчиво стратифицированному состоянию. Это приводит к возникновению конвективного движения, если число Рэлея, рассчитанное по высоте Я и разности температур, оказывается больше критического значения Накр. При этом предельный случай бесконечных горизонтальных плоских пластин, т. е. случай А- 0, представляет собой задачу Бенара, детально рассмотренную в гл. 13. В данном случае интерес для нас представляет двумерный процесс переноса, возникающий в конечных прямоугольных полостях с нагреванием снизу при достаточно высоких числах Рэлея, когда начинают развиваться конвективные движения. При этом изучались картины течения и процессы теплопередачи как в ламинарном, так и в турбулентном режимах. Явления переноса в горизонтальных и наклонных полостях представляют большой интерес для различных практических приложений, таких, как охлаждающие бассейны солнечных энергоустановок, солнечные коллекторы, тепловая изоляция с помощью воздушных зазоров, а также различные процессы плавления в промышленном производстве. [c.269]

Таким образом, вторичные течения, реализующиеся в области взаимодействия ламинарных пограничных слоев и направленные вдоль биссекторной плоскости двугранного угла в сторону внешнего потока, действительно развиваются главным образом под воздействием локального положительного градиента давления в окрестности передних кромок граней угла. По мере перехода к турбулентному состоянию интенсивность этих течений постепенно ослабевает, по-видимому, до уровня, близкого к характерному значению для двумерного течения. Одновременно повьпиается роль вторичных течений противоположного знака, которые являются устойчивой формой существования пары симметрично вращающихся вихрей и развиваются вниз по потоку до тех пор, пока имеет место турбулентный режим движения. [c.160]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология