Автокорреляционная функция бесконечной горизонтальной

Аномалия, вызванная бесконечным горизонтальным слоем со случайно расположенными бесконечными горизонтальными материальными линиями. В формулах Л, и / 2 глубины залегания верхней и нижней границ слоя. Выражения для автокорреляционной функции и энергетического спектра от данной модели успешно применены при исследовании гравитационных и магнитных аномалий в работах В.Н. Глазнева [15 и др.]. [c.104]

Сравнивая формулы табл. 3 и 4 видим, что при соответствующем подборе постоянные правые части некоторых из них будут равны друг другу. Отсюда следует, что автокорреляционные функции и энергетические спектры аномалий силы тяжести от изолированных одиночных тел типа бесконечного горизонтального кругового цилиндра, бесконечной горизонтальной материальной полосы шириной 21 (при 21 = Ь) (в том числе и для магнитных аномалий от соответствующих указанным равенствам аномальных тел) по своему виду совпадают с энергетическими спектрами и автокорреляционными функциями некоторых случайных гравитационных и магнитных аномалий. [c.109]

Сравнивая это выражение с формулой (4.89), видим, что частотная характеристика (4.90) является частотной характеристикой процесса вычисления автокорреляционной функции. Таким образом, процесс вычисления автокорреляционной функции является трансформацией, максимизирующей отно-щение сигнал/помеха, в случае, когда суммарное поле состоит из полезной аномалии и помех типа белого щума. Пусть далее полезная аномалия силы тяжести вызвана бесконечным горизонтальным круговым цилиндром, залегающим на глубине /г. Тогда 5(-(о)з = а ехр(- со /2), где а - постоянная, зависящая [c.176]

Следует особо рассмотреть аномалии от бесконечной материальной горизонтальной полосы. Для таких аномалий функция 0(со) сама по себе и при отсутствии смещенных по горизонтали дополнительных источников имеет периодически повторяющиеся максимумы, связанные со значениями з1п со/ (/ -половина ширины полосы). Отличительной особенностью этих случаев является то, что кривые автокорреляционных функций, соответствующие таким аномалиям, не имеют вторичных максимумов. [c.204]

Графики рис. 60, б соответствуют бесконечной горизонтальной материальной полосе. Экстраполируя графики до пересечения их в одной точке с горизонтальной осью рисунка, можно определить глубину залегания h - она соответствует расстоянию 00, (как видно из рисунка, Л = 5 км). Если построим рассматриваемые кривые 1 и 2 на кальке в том же масштабе, что и кривые на рис. 59 (начало координат при этом нужно переместить в точку О,) и сравним их, то увидим, что они близки к кривой (см. рис. 59, б) с параметром 21 = 100. По этому совпадению можно определить 21. Получаемое из рис. 59, б значение 21 = 90 км. Таким образом, рассматриваемую магнитную аномалию АГ, нормированные автокорреляционные функции которой приведены на рис. 60, а, можно аппроксимировать аномалией от бесконечной горизонтальной ма- [c.284]

По значениям С, соответствующим нормированной автокорреляционной функции аномалии силы тяжести (магнитной Z или Н аномалии), для различных тел [38] построены кривые, графики которых приведены на рис. 62. Здесь и на других рисунках кривая с параметром О соответствует аномалии от бесконечного горизонтального кругового цилиндра (от однополюсной линии). Кривые, расположенные выше нее, относятся к случаю бесконечной вертикальной материальной полосы (бесконечной вертикальной заряженной полосы). Построены они для параметра ДА/А,, где ДА = Аг А, - высота полосы, А, и Aj - глубины залегания верхней и нижней границ полосы. Кривые, расположенные ниже, соответствуют аномалии от [c.294]

Однако для аномалий, автокорреляционные функции (АКФ) которых являются знакопеременными (например, ано-малии первых производных ускорения силы тяжести от шара, бесконечного горизонтального кругового цилиндра и др.), формулы (6.15)-(б.17) в написанном виде нельзя применять, так как интегралы их правых частей обращаются в нуль. В этом случае, т.е. когда знакопеременная автокорреляционная функция имеет одну нулевую точку (вторая находится в бесконеч- в [c.270]

В процессе обработки по данным рис. 71 получены следующие результаты. Вычисленные значения параметров г и Р равны соответственно 32 км и 0,048 км . Произведение Рг = = 1,54 говорит о том, что к данным автокорреляционной функции и энергетическому спектру можно применить способы, рассчитанные для знакоположительных аномалий. Для определения формы аномального тела найдены значения Хд/Тоб, которые показаны кружочками на рис. 71, г, сплошная линия соответствует аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. Отсюда видно, что за аномальное тело можно [c.313]

Рассмотрим другой пример. По измеренным значениям аномального магнитного поля на высоте 28 км над земной поверхностью вдоль двух широтных профилей по территории России были вычислены автокорреляционные функции (шаг выборки - 5 км, длина каждого профиля - около 6000 км). Графики изменения нормированных автокорреляционных функций по этим профилям показаны на рис. 76. Найденное по графикам значение о 300 км. Для к = 28 км из формулы (6.102) найдем, что "К < 1,2. Так как X > 1, то этот случай относится к кривой / (см. рис. 72), т.е. к формуле (6.103). Поэтому источниками поля главным образом являются бесконечные горизонтальные заряженные полосы. Примем, что X = 1,1 (среднее между 1,0 и 1,2), тогда из кривой / (см. рис. 74) получим а = 0,5. Из формулы (6.102) при X = 1,1 найдем Л = Я + + 28 = 0,102 0 = 30,6 км, т.е. Я == 2,6 км. Число I = ак = = 0,5 к = 15,3 км. Если же а = О, т.е. X, = 1,0, то Я можно определить из первого равенства (6.105) Л = 28 + Я = 0,112/,о = = 33,6 км, т.е. Я = 5,6 км. Это значение Я является наиболее вероятным. Оно удовлетворительно совпадает и со значением Я, принятым В.Н. Луговенко, А.Г. Поповым, Ю.П. Цветковым и др. [c.331]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология