теплота трения расход массовый

В общем случае параметры одномерного потока газа можно целенаправленно изменять путем следующих воздействий изменения площади сечения по длине потока подвода или отвода теплоты взаимодействия газового потока с перемещающимися в нем твердыми телами отбора или увеличения массового расхода газа по пути трения. [c.70]

Не-П в первом приближении может быть представлен как взаимно противоположное движение двух составляющих, когда от поверхности нагрева в направлении градиента температуры движется поток вязкого нормального компонента, а ей навстречу, к источнику теплоты — равный поток сверхтекучего компонента. При этом отсутствуют взаимодействие сверхтекучего компонента с нормальным или стенками сосуда, т. е. компоненты могут свободно перемещаться относительно друг друга, не испытывая никакого взаимного трения. Последнее обстоятельство обусловливает высокую эффективность теплопередачи. Другими словами, если в жидком Не-П существует градиент температур, то в не.м осуществляется внутренняя конвекция (термический противоток) двух взаимопроникающих компонентов, причем в системе выполняется закон сохранения массы, т. е. суммарный массовый расход жидкости при термическом противотоке равен нулю [c.246]

Несмотря на весьма значительные передаваемые тепловые потоки, ТТ имеет ограничения рабочих параметров, в том числе и по величине максимальной переносимой тепловой мощности. Перенос теплоты лимитируется несколькими факторами. Так, при низких значениях давления и температуры продольный перенос паров рабочего вещества в зону конденсации может быть ограничен сопротивлением вязкого трения пара, для преодоления которого раз-ност > давления между зонами испарения и конденсации оказывается недостаточной. При низких давлениях, соответствующих большим удельным объемам паров, скорость парового потока в ТТ может достигать скорости звука (в конце зоны испарения, где массовый расход пара достигает своего максимального значения). [c.253]