Векторы взаимно противоположные

Рис. 4.4. Типичная взаимная ориентация полей в эксперименте ЯМР. В лабораторной системе координат (слева) имеются постоянное поле, намагниченность образца и два вращающихся в противоположные стороны вектора радиочастотного поля. Переход к вращающейся системе координат упрощает картину за счет исчезновения постоянного поля и фиксации одного из векторов радиочастотного поля (второй просто игнорируется).

Ввиду того что векторы д п к направлены взаимно противоположно (а = 180°), проекция вектора плотности источника импульса на ось будет иметь вид [c.55]

Если два ряда имеют векторы Бюргерса противоположных знаков, то векторы взаимно уничтожаются. [c.40]

Закон моментов количества движения. Закон количества движения и моментов количества движения установлен для всякой системы материальных точек, между которыми действуют внутренние силы взаимодействия, попарно равные и взаимно противоположные, так что главный вектор и главный момент внутренних сил равны нулю в каждый момент движения. В частности, оба закона приложимы к реальной жидкости — сжимаемой и несжимаемой. [c.34]

Под слабыми межмолекулярными взаимодействиями понимают силы взаимного притяжения и отталкивания в простейшем случае двух молекул. Эти силы могут возникать на достаточно больших расстояниях, достигающих нескольких ангстрем. При отсутствии внешних воздействий для жидких и кристаллических тел характерно сближение молекул на такие расстояния, при которых силы притяжения и отталкивания становятся равными по величине. При этом векторы сил направлены в противоположные стороны. [c.93]

Одним из наиболее распространенных методов исследования ориентированных пептидных цепей является метод инфракрасного дихроизма. При этом регистрируют спектры поглощения белка для двух взаимно перпендикулярных направлений поляризации падающего света. В одном случае вектор напряженности электрического поля параллелен пептидным цепям, а в другом — перпендикулярен им. Такая пара спектров для ориентированных фибрилл инсулина приведена на рис. 13-3. Считается, что молекулы инсулина находятся в этом случае в р-кон-формации и уложены поперек оси фибриллы (кросс-р-структура). Таким образом, когда вектор напряженности электрического поля параллелен оси фибриллы, он перпендикулярен пептидным цепям. Поскольку полоса амид I определяется прежде всего колебаниями карбонильной группы, которые в -структуре перпендикулярны пептидным цепям, интенсивность этой полосы больше для случая, когда вектор напряженности электрического поля тоже перпендикулярен пептидным цепям, чем для случая, когда этот вектор им параллелен (перпендикулярен оси фибриллы рис. 13-3). То же самое справедливо и для полосы амид А, которая определяется в основном растяжением связи N—Н. Дихроизм полосы амид П носит противоположный характер, поскольку здесь определяющую роль играет изгиб N—Н-связи, который осуществляется в пределах плоскости пептидной группы, но происходит в продольном направлении. [c.12]

Если в это поле поместить диэлектрик (рис. V. , б), то на поверхностях, прилежащих к пластинам конденсатора, будет индуцироваться заряд Р8 Р — плотность заряда) противоположного знака. Вектор Р называется вектором поляризации диэлектрика. Так как индуцированный заряд РЗ расположен близко к заряду на пластине QS, имеющему противоположный знак, то Р8 и часть QS взаимно компенсируются. В результате реальный заряд каждой пластины станет равным QS — РЗ, а напряженность поля будет Е [c.315]

Спин электрона, который соответствует классическому представлению о вращении сферического электрона вокруг оси, проходящей через его центр, создает его собственный магнитный момент. Направление этого момента совпадает с направлением вектора га . Таким образом, всякий раз, когда есть два электрона с разными значениями т , их магнитные моменты направлены противоположно и взаимно компенсируют друг друга. Однако всякий электрон, который не может быть сопоставлен с другим электроном, имеющим противоположное значение т , дает вклад в магнитный момент атома или молекулы, в состав которых он входит. [c.33]

Дислокации могут быть одинаковых или противоположных знаков. Если дислокации при движении встречаются, то их векторы Бюргерса складываются алгебраически. Следовательно, если дислокации имеют равные векторы Бюргерса, но противоположные по знаку, они при встрече взаимно уничтожают друг друга — физически это, конечно, очевидно. [c.129]

При возникновении внешнего электрического поля вектор индукции связывает заряд определенного знака, вследствие чего равный по величине, но противоположный по знаку заря) становится свободным и обуславливает возникновение отличного от нуля потенциала в целом незаряженного тела. При исчезновении поля заряды взаимно компенсируются и потенциал тела становится равным нулю. Если же происходила утечка, то заряд, который был связанным, полностью не компенсируется и обуславливает заряженное состояние тела. [c.36]

При наличии угла между коленами вала, равного 180°, результирующие векторы, воздействующие на колена, будут всегда равны и направлены в противоположные стороны, т. е. взаимно уравновешиваться. При этом будет возникать неуравновешенный момент, изменяющийся по эллиптическому закону. Для полного уравновешивания У-образного четырехрядного компрессора необходимо было бы создать противодействующий момент, закон изменения которого совпадал бы с первым. Но осуществить это практически трудно. Поэтому в таких случаях добиваются только частичного уравновешивания моментов. Это достигается противодействием постоянных по величине центробежных сил от вращающихся дополнительных противовесов на концах вала массой т р- [c.414]

Наклонное плоское дно. Ноле ветра неравномерно. Рассмотрим два типичных случая а) когда направления векторов Т и Г взаимно перпендикулярны б) когда направления их одинаковы или противоположны. [c.94]

Определение вектора. Вектор о может быть определен как отрезок, имеющий заданные длину и направление. Абсолютную величину, или длину, вектора V обычно обозначают либо символом ], либо той же самой буквой и, но набранной светлым шрифтом. Два вектора, и ю, считаются равнылш, если равны их абсолютные величины и если они направлены в одну и ту же сторону. При этом начала векторов могут и не совпадать друг с другом. Векторы одинаковой длины, но противоположные по направлениям, носят название взаимно противоположных V = — ио. Коллинеарными векторами называются векторы, параллельные одной и той же прямой. Векторы, параллельные одной и той же плоскости, принято называть компланарными. [c.651]

При сравнении поведения в магнитном поле анизотропных растворов ПБА и ПБГ обнаруживается следующая аналогия. Во-первых, как замечено в одной из работ Дюпре [75], при переориентации раствора ПБГ в магнитном поле в препарате возникают периодические продольные полосы, которые могут быть следствием, как отмечает автор, поверхностных дефектов ячейки, но могут отражать и фундаментальные свойства жидкого кристалла. Их можно считать, например, линиями ди-синклинации, разделяющими право- и левовращающиеся агрегаты при магнитной переориентации. В рассматриваемом для случая ПБА механизме также неясно, что заставляет делиться препарат на полосы с взаимно противоположным направлением поворота больших осей в смежных полосах. Одной из возможных причин такого поведения может быть несимметричность электронных состояний групп атомов ПБА вдоль цепи и, следовательно, неэквивалентность параллельной и антипараллельной укладок. Можно допустить, что в начальный момент после включения поля происходит продольное перестроение системы с образованием чередующихся полос, в которых векторы магнитных моментов антипараллель-ны. Причина такого перестроения также неясна и требует дальнейших исследований. [c.148]

Для электронов г= 1, Ео = 0,51 ШэД для протонов 2 = -1, Во = 938 МэВ (отрицательное значение 2 говорит о взаимно противоположных направлениях вектора В в протонном и электронном магнитах при одинаковом направлети поворота). [c.276]

Исследуя рис, 10,10, мы можем проследить за поведением дублета. В течение данной последовательности каждая компонента отклоняется на угол i Jij, Поскольку мы собираемся включить развязку во время регистрации, главный интерес представляет результирующая этих компонент. Проецируя их на осн х л у, мы получим величину M os(rtJrj) вдоль осн у, в то время как проекции компонент вдоль осн х направлены в противоположные стороны и взаимно погашаются. Таким образом, к началу регистрации детектируемый вектор намагниченности всегда направлен вдоль осн +у, т,е. он имеет постоянную фазу, не зависящую от iJ. Однако его амплитуда подвержена модуляции, характер которой определяется величиной константы спин-спинового взаимодействия. [c.376]

Диаграммы напряжений указывают также взаимный сдвиг их векторов напряжений по времени, т. е. их фазы (стр. 733). Ток / и активное напряжение находятся в фазе, так как они одновременно достигают максимальных значений. Ток и активное падение напряжения противоположны по фазе ). Индуктивное хТадение напряжения отстает от тока на 90°, так как оно достигает максимального положительного значения, когда скорость изменения тока при его уменьшении показывается максимальной т. е. при синусоидальном процессе, [c.734]

Изменение формы твердой поверхности может происходить вследствие различных процессов. При образовании равновесного краевого угла на плоской подложке взаимно уравновешиваются только компоненты поверхностных сил, направленные вдоль смачиваемой поверхности в противоположные стороны, т. е. силы (Отг — Ртж) и Стжг eos 00 (см. рис. 1.1). Баланс этих сил означает, что периметр смачивания не может без затраты внешней работы перемещаться вдоль поверхности твердого тела. При анализе условий равновесия нужно учитывать также компоненту поверхностного натяжения жидкости ог г sin 0о, которая направлена перпендикулярно к подложке (вектор АС на рис. I. 1). Эта сила действует на твердое тело и может вызвать его деформацию, которая зависит как от поверхностного натяжения жидкости, так и от механических свойств твердого тела и толщины подложки. [c.75]

В этом случае как направление, так и закон взаимодействия векторов ы , Ыд в (50) всецело определяются теми или иными граничными и начальными условиями задачи. Для неизотермической же плазмы газового разряда, которая, как это уже отмечалось выще, является системой незамкнутой, может оказаться, что уравнения систем (53) — (55) будут соверщенно пе связанными между собой. Например, это может случиться, если векторы йе и в уравнениях (53), (55) и векторы йг и йа в уравнениях (54), (55) будут нормальными друг относительно друга. Также может случиться, что указанные векторы, хотя и имеют колли-неарные составляющие, одновременно обладают противоположными начальными фазами, которые обусловят не взаимное поддержание, а [c.33]

Аналогичные эффекты будут наблюдаться и для любого магнитно упорядоченного вещества, помещенного во внешнее магнитное поле (СЬаррег1 е1 а1., 1979). В ферромагнетиках вектор намагниченности обычно ориентирован параллельно Яо, и напряженность магнитного поля у ядра равна разности Ны и Яо - Интенсивности линий спектра при этом следуют приведенным выше закономерностям. В случае фер-римагнетиков, содержащих две или более магнитных подрешетки с противоположно ориентированными магнитшлми моментами, результирующий магнитный момент ориентирован параллельно приложенному полю, и величина Яо будет вычитаться из Ям тех атомов, магнитные моменты которых параллельны результирующему магнитному моменту, и складываться с Ям тех атомов, чьи моменты анти-параллельны ему. У антиферромагнетиков магнитные моменты двух антипараллельных магнитных подрешеток взаимно компенсируются, поэтому результирующий магнитный момент, который мог бы ориентироваться во внешнем магнитном поле, равен нулю. Внешнее поле просто приводит к уширению линий спектра, не меняя их положения и относительной интенсивности. [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология