Факелы пристеночные

Данные Башкирэнерго по испытанию мощных горелок показывают, что встречная и угловая компоновки горелок в топках с Q V до 230-10 ккал/м -ч благоприятствуют практически полному сгоранию в режимах с малыми избытками воздуха даже относительно грубо распыленного мазута с умеренными напорами и выходными скоростями воздуха. При этом факел, как правило, концентрировался в центральной части топки, а в пристеночных областях, характеризуемых несколько повышенными присосами холодного неорганизованного воздуха я относительно низкой температурой экранных труб, имелись лишь незначительные зоны горения, что мало отражалось на конечных результатах. [c.152]

Рассматривая эти соотношения, можно определить значения п, для которых возникают не имеющие физического смысла следствия. Например, если п < —1, то и х, у) в выражении (3.5.39) неограниченно возрастает на передней кромке (л<,= 0). А выражение (3.5.40) показывает, что 6(0) неограниченно возрастает,, если л > 1. Поэтому приемлемый диапазон значений пограничен пределами —1 п 1. Но выражение (3.5.38) ставит другой, более строгий нижний предел. При Л/ > О to > tao, и следует ожидать, что величина q" (х) положительна или по крайней мере равна нулю. Поэтому С (х) должна быть возрастающей функцией X или константой. Это условие выполняется при п —3/5. Заметим, что при п =—3/5 С3(- ) = д(0) для всех X, т. е. 0(х) —константа. Это позволяет предполагать, что в точке л = О расположен горизонтальный линейный источник тепла, а в остальной части пространства течение является адиабатическим. Заметим, что в силу выражения (3.5.37) это условие требует, чтобы [— (0)] = 0. Этим условиям соответствуют случаи плоского факела или пристеночного факела, которые будут рассмотрены в разд. 3.7. Отметим, что при п С —3/5 величина Р(0) неограниченно возрастает, а ее производная по х отрица- [c.91]

Пристеночный факел. Другое сходное плоское течение образуется над горизонтальным линейным источником энергии, например над рядом элементов электроники, заделанных в поверхность вертикальной пластины из нетеплопроводного материала. Источники тепловой энергии можно идеализированно [c.105]

Рис. 3.7.2. Пристеночный факел, возникающий над заделанным в стенку сосредоточенным горизонтальным источником энергии мощностью Q на единицу длины поверхность стенки нетеплопроводная.

Представить горизонтальным линейным источником интенсивностью Q, вмонтированным в поверхность. Наглядная картина движения изображена на рис. 3.7.2. Источник вызывает появление выталкивающей силы в жидкости. Нагретая жидкость поднимается вверх, перенося Q далеко вниз по потоку. Это течение вверх вдоль поверхности представляет собой новый вид течения с условиями, отличающимися от случая заданной плотности теплового потока на поверхности раздела между твердым телом и жидкостью. Зимин и Ляхов [121] назвали такое течение пристеночным факелом. [c.105]

Поведение факела. Падение температуры факелов вычисляется путем определения условия, при котором С2(л ) в выражении (3.3.38) становится постоянной величиной, равной Q. Величина Q равна половине теплоподвода на единицу длины источника в случае свободного факела и полному теплоподводу для пристеночного факела [c.106]

Видно, что с ростом X скорость увеличивается. Разумеется, результатами этого расчета нельзя пользоваться на большом расстоянии вниз по потоку, где течение становится турбулентным. Указанный выше результат пригоден и для свободного, и для пристеночного факелов, которые подробнее будут рассмотрены в следующих разделах. Заметим, что в случае стока интенсивностью Q вознИ(кает факел, направленный вниз. При этом Q в выражении (3.7.2) можно по-прежнему считать положительной величиной, а координату д считать положительной и возрастающей в направлении вниз. [c.106]

Характеристики пристеночных факелов [c.114]

Еще ОДНО очевидное условие (оо) = 0 не является независимым, оно следует из написанных выше пяти условий. Таким образом, условие Г(0), справедливое для свободного факела, заменяется Б пристеночном факеле условием / (0) = 0. Напомним. [c.115]

Рис. 3.7.7. Сравнение распределений скорости и температуры в пристеночном (-) и свободном (---) факелах при Рг = 0,7. По- f, казано также распределение скорости для изотермической поверхности

Более детальное сравнение пристеночного и свободных факелов представлено на рис. 3.7.9. На этом графике параметры для пристеночного факела отнесены к соответствующим параметрам свободного факела при одинаковых числах Прандтля. Здесь [c.118]

Рассматривались также и другие граничные условия, отличающиеся от обсуждавшихся в предшествующих разделах, которые имеют место в практических приложениях. Автомодельность реализуется редко, и решения получаются разложением в ряды и другими приближенными методами. Имеющее важное значение неавтомодельное течение возникает в условиях, когда температура или плотность теплового потока на вертикальной поверхности заданы только на участке ограниченной высоты. Такое течение образуется во многих практических случаях, например при охлаждении электронных схем. Приборы, рассеивающие энергию, идеализируются в виде источников тепла, расположенных на вертикальных адиабатических поверхностях. В разд. 3.7 рассмотрен пристеночный факел, возникающий над линейным источником тепла на вертикальной адиабатической поверхности. В разд. 5.7 обсуждается взаимодействие следов от множества нагретых элементов поверхности. Изучен также свободноконвективный след над конечной вертикальной нагретой поверхностью и течение, образующееся около вертикальной поверхности со ступенчатым разрывом температуры стенки. [c.153]

Спэрроу и др. [103] рассчитали численным методом развитие пристеночного и свободного факелов. Методом пограничного слоя изучены пристеночный факел, образованный нагретой областью конечного размера, расположенной на вертикальной адиабатической поверхности, и свободный факел над нагретой изотермической вертикальной поверхностью заданной высоты Ь. Для решения основных определяющих уравнений использованы конечно-разностные методы. На рис. 3.12.1 видно, что разрыв на задней кромке поверхности приводит к возникновению больших градиентов в направлениях х и у. Поэтому в области, [c.155]

В работе [40] получены решения для течений в факелах, образующихся в пресной или соленой воде около концентрированных источников энергии. Автомодельные решения для факелов были получены при / =0, т. е. = для точечного и линейного источников тепла, а также для плоского пристеночного факела. [c.543]

Граничные условия для плоского, пристеночного и осесимметричного факелов соответственно имеют вид [c.543]

Шлакование настенных экранов может быть устранено сохранением пристеночного газового слоя с пониженными темлературами, для чего массо- и теплообмен этого слоя с высокотемпературными газами факела не должен быть интенсивным. С этой целью аэродинамика должна быть организована так, чтобы е было ударов факела, несущего частицы расплавленной золы, в стены под значительным углом атаки, а также отсутствовали вторичные течения, направленные в гибы холодной воронки или в другие места, благоприятные для осаждения и накопления шлаков, способные вызвать сильное местное шлакование. [c.447]

Уменьшением дальнобойности факела, высоким темпом падения скорости в нем и увеличением подъемных сил интенсификацией горения можно достигнуть плавного омывания факелом настенных экранов. Это позволяет ослабить динамическое воздействие потоков иа экраны и сохранить пристеночный газовый слой с пониженной температурой. [c.447]

Рис. 3.7.9. Отношение характерных расчетных величин для пристеночного и свободного факелов. (С разрешения авторов работы [48]. 1977, PergamOB Journals Ltd.)

Рис. 3.7.10. Зависимость параметров течения в пристеночном факеле от числа Прандтля. (С разрешения авторов работы [48]. 1977, Pergamon Journals Ltd.)

Трехмерным аналогом пристеночного факела является течение, возникающее от действия сосредоточенного (или точечного) источника тепла, заделанного в вертикальной теплоизолированной поверхности (рис. 5.7.15,6). Это течение еще сложнее анализировать, но Кэри и Моллендорф [20] исследовали его экспериментально. Выполнены детальные измерения температуры в поле ламинарного течения в воде и произведена визуализация тепловых пограничных слоев как по нормали к поверхности, так и в боковом направлении. Температура поверхности над источником убывает пропорционально т. е. быстрее чем в двумерном пристеночном факеле из-за более интенсивного подсасывания. Но это падение температуры происходит медленнее, чем в осесимметричном факеле в отсутствие ограничивающей поверхности, где разность to — to уменьшается пропорционально х К Экспериментальные данные показывают также, что толщина теплового пограничного слоя 8t, измеренная по нормали к поверхности, линейно увеличивается с ростом X, т. е. в направлении течения. Толщина пограничного слоя в боковом направлении изменяется медленнее, приблизительно как х / . [c.316]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология