Адиабатическая поверхность

Рис. 5.15 иллюстрирует характер преобразований формы адиабатических потенциалов в областях их пересечения и сближения, вызываемых проявлениями эффектов Яна— Теллера. Эти преобразования можно трактовать как избежание пересечения (отталкивание) адиабатических поверхностей потенциальной энергии при их 182 [c.182]

ЭТО же справедливо для E I ( адиабатическая поверхность потенциальной электронной энергии электронно-адиабатическая реакция), то изомеризация или реакция будет разрешенной (качественно — небольшие и пологие барьеры). (Доказательства следуют из s -теоремы, примененной в каждой точке вдоль пути Р.) [c.84]

Рассматривались также и другие граничные условия, отличающиеся от обсуждавшихся в предшествующих разделах, которые имеют место в практических приложениях. Автомодельность реализуется редко, и решения получаются разложением в ряды и другими приближенными методами. Имеющее важное значение неавтомодельное течение возникает в условиях, когда температура или плотность теплового потока на вертикальной поверхности заданы только на участке ограниченной высоты. Такое течение образуется во многих практических случаях, например при охлаждении электронных схем. Приборы, рассеивающие энергию, идеализируются в виде источников тепла, расположенных на вертикальных адиабатических поверхностях. В разд. 3.7 рассмотрен пристеночный факел, возникающий над линейным источником тепла на вертикальной адиабатической поверхности. В разд. 5.7 обсуждается взаимодействие следов от множества нагретых элементов поверхности. Изучен также свободноконвективный след над конечной вертикальной нагретой поверхностью и течение, образующееся около вертикальной поверхности со ступенчатым разрывом температуры стенки. [c.153]

Спэрроу и др. [103] рассчитали численным методом развитие пристеночного и свободного факелов. Методом пограничного слоя изучены пристеночный факел, образованный нагретой областью конечного размера, расположенной на вертикальной адиабатической поверхности, и свободный факел над нагретой изотермической вертикальной поверхностью заданной высоты Ь. Для решения основных определяющих уравнений использованы конечно-разностные методы. На рис. 3.12.1 видно, что разрыв на задней кромке поверхности приводит к возникновению больших градиентов в направлениях х и у. Поэтому в области, [c.155]

Рассмотреть полубесконечную вертикальную поверхность, формирующую течение, индуцированное выталкивающей силой. Пренебречь всеми видами энергии, кроме простейшего. Было показано, что автомодельность пограничного слоя реализуется как при d = Nx", так и при наличии сосредоточенного линейного источника тепла на передней кромке адиабатической поверхности. Существует ли автомодельность общего теплового течения или сохраняется закон изменения температуры поверхности ta — toa = Nx" при наличии сосредоточенного линейного источника тепла на передней кромке Определить полностью необходимые для этого условия. [c.169]

Резистор, расположенный на керамической панели, можно принять за линейный источник тепла, рассеивающий 5 Вт/м на передней кромке вертикальной адиабатической поверхности. Найти температуру поверхности на высоте 5 см над источником и сравнить ее с температурой в факеле над линейным источником тепла, рассеивающим 10 Вт/м. Сравнить также скорости на этой же высоте. [c.171]

Линейный источник тепла на адиабатической поверхности [c.546]

О °С, находятся на расстоянии 1 см друг от друга. Предполагая, что между стенками находится воздух, рассчитать теплопередачу через воздушный промежуток. Какова теплопередача при ширине промежутка 2 см Верхние и нижние края стенок соединены адиабатическими поверхностями. [c.340]

Между двумя горизонтальными пластинами шириной 20 см, отстоящими друг от друга на 10 см, находится вода. Одна пластина поддерживается при температуре 80 °С, другая — при О °С, Рассчитать теплопередачу между ними для случаев, когда нагретая пластина находится под холодной, и наоборот. Все края пластин замкнуты адиабатическими поверхностями. [c.340]

Коллектор солнечной энергии состоит из вертикальной полости высотой 1 м с двумя вертикальными стенками, разность температур которых составляет 100 °С, Края стенок замкнуты адиабатическими поверхностями. Определить теплопередачу через воздушный зазор, еслп ширина полости в одном случае равна 1 см, а в другом — 10 см. Можно ли ожидать, что существует оптимальная ширина, нри которой теплоотдача минимальна (максимальна) Определить эти оптимальные значения, [c.340]

Рассмотреть вертикальную полость высотой 5 см, заполненную водой. Между двумя вертикальными стенками полости поддерживается разность температур 50°С. Все края полости замкнуты адиабатическими поверхностями. Изменяя расстояние между стенками 1, найти значения этого расстояния, при которых теплопередача через слой воды максимальна и минимальна. Определить числа Нуссельта для этих двух значений й. Использовать свойства воды при 40 °С, [c.340]

Из этой формулы сразу виден качественный результат вероятность перескока тем меньше, чем меньше скорость и чем больше расстояние между адиабатическими поверхностями потенциальной энергии U и Щ. [c.95]

Уравнения (Х.112) и (Х.114) определяют при заданных значениях температуры ТI и ро равновесную толщину h как точку пересечения зависимостей к от р, выраженных уравнениями (Х.112) и (Х.114). Ей отвечают, в свою очередь, равновесные значения р и П . Давление р1 передается через жидкость на пластинку льда. При Ар = 0 когда с обеих сторон действует одинаковое равновесное давление р,, пластинка льда находится в состоянии покоя. В дальнейшем будем полагать, что выделенный элемент пластинки льда (см. рис. Х.24, а) ограничен с боков идеальной адиабатической поверхностью и что трение льда об эти поверхности отсутствует. В реальных условиях это отвечает плавающей линзе льда (см. рис. Х.24, б). [c.340]

Для таких реакций характерно превращение ковалентной связи исходной молекулы в ионную связь конечной молекулы. При этих условиях в качестве нулевого приближения можно рассматривать пересекающиеся поверхности, одна из которых отвечает взаимодействию атома М с ковалентной молекулой Ха ( ковалентная поверхность), а другая — взаимодействию иона с X" — X ( ионная поверхность). Линия пересечения этих поверхностей определяется условием компенсации разности потенциала ионизации атома М и сродства к электрону молекулы Х кулоновским притяжением между и парой X" — X. Для рассматриваемых реакций типичные величины координаты точки пересечения оказываются порядка 5—10 А. На столь больших расстояниях взаимодействие между ионным и ковалентным состояниями оказывается таким малым, что приближенно истинная поверхность потенциальной энергии может быть построена из участков ковалентной и ионной поверхностей, линия пересечения которых является линией излома адиабатической поверхности потенциальной энергии [262]. [c.117]

Две вертикальные стенки, поддерживаемые при температурах 200 и 0°С, находятся на расстоянии 1 см друг от друга. Предполагая, что между стенками находится воздух, рассчитать теплопередачу через воздушный промежуток. Какова теплопередача при ширине промежутка 2 см Верхние и нижние края стенок соединены адиабатическими поверхностями. [c.340]

Первая глава носит отчасти формальный характер и преследует в основном цель перекинуть мостик от задачи расчета скоростей химических реакций к рассмотрению адиабатических поверхностей молекулярных систем. [c.6]

Таким образом, возможны два типа предотвращенного пересечения адиабатических поверхностей [c.48]

Как правило, пересечение (касание) потенциальных поверхностей происходит в достаточно узких областях внутренних коорданат. Можно сохранить представление об адиабатических поверхностях, введя специальное рассмотрение только для этих областей конфигурационного пространства. Такое рассмотрение основано на анализе так называемых эффектов Яна—Теллера первого и второго порядков. В наиболее важных с точки зрения структурной химии случаях пересечения или сближения поверхностей основного и первого возбужденного электронных состояний эффекты Яна—Теллера определяют характер искажений, которые испытывает молекулярная система. [c.177]

Температура поверхности пластины на охлаждаемой стороне Тс х) рассчитывалась по измеренной температуре То(х) адиабатической поверхности. Использовалась одномерная модель теплопроводности [см. формулу (3.4а)], так как ранее проведенные расчеты показали незначительность продольных перетечек теплоты [3.15]. Практически выдерживалось условие 9 == onst. В описываемых опытах температура охлаждаемой поверхности не превышала 70°С. [c.207]

Джалурия [81] рассмотрел свободноконвективное течение, возникающее от двух или трех отдельных нагретых горизонтальных полосок, находящихся на вертикальной адиабатической поверхности (рис. 5.7.15, в). Предполагалось, что ширина нагретых элементов конечна и что к поверхности каждого из них производится постоянный подвод тепловой энергии q". По аналогии с задачей, рассмотренной Спэрроу и Фагхри [159], предполагалось, что перенос тепла происходит в пограничном слое, и уравнения течения решены численным способом при Р г = 0,7. Для различных расстояний между элементами определены температура поверхности, поле течения и коэффициент теплоотдачи от элементов, находящихся в следе элементов, расположенных ниже. Еще раз установлено, что влияние температуры и скорости на теплоотдачу верхних элементов, находящихся в следе нижнего элемента, зависит от зазора между элементами. Усиление или ослабление теплоотдачи зависит от того, какое воздействие — скорости или температуры — является преобладающим, т. е. нижний элемент при малых зазорах уменьшает, а при больших увеличивает коэффициент теплоот- [c.316]

Рис, 9.3.18, Расчетные профили скорости и температуры для линейного источника тепла на адиабатической поверхности при q = q(Q 0,1) = 1,894816. Штриховыми линиями показаны результаты расчета при использовании приближения Буссинеска, т. е. q= при Рг = 12,6. Стрелками показано возрастание Рг от 8,6 до 12,6. (С разрешения авторов работы [40]. 1981, ambridge University Press.) [c.545]

Н е и 3 л у ч а ю щ и й газ, черные п о в е р х н о с т и. Предположим, что в данном участке объем наполнен газом, который не излучает и не поглощает тепло. Сосуд состоит из п стенок с поверхностями, отражающими диф-фузно. Допустим, что излучение шодчиняется закону косинуса, температура постоянна на каждой поверхности, а передача тепла конвекцией -во внимание не принимается. Для некоторых ногверхностей темпе(ратура задана, а температура остальных считается изменярощейся адиабатически. Требуется вычислить лучистый теплообмен между различными поверхностями и неизвестные температуры адиабатической поверхности. Предполагается, что угловые коэффициенты. между любыми поверхностями известны. [c.498]

Однако вычисления Торсона не привели к ясному результату. Прежде всего он пытался доказать, что поверхность энергии е (0 Р Щ в основном состоянии, характеризуемо.м Р-й парциальной волной и межатомным расстоянием / , расположена ниже адиабатической поверхности В). Но доказательства, [c.226]

Теперь вернемся к адиабатическим поверхностям ПЭ на рис. 12. В случае термической реакции реагенты, чтобы превратиться в продукты реакции, должны преодолеть барьер. Высота барьера составляет Е. С другой стороны, фотохимическая реакция включает , две разль чные стадии. Во-первых, должен бьги -иреодоЛён фотохимический барьер Е. Во-вторых, оба реагента должны найти свой путь к поверхности основного состояния через дыру в точке А. Это общее условие в термических реакциях мы имели дело только с барьерами, в то время как в фотохимических реакциях необходимо учитывать не только барьеры, но также и процессы распада. [c.49]

В процессе построения адиабатических поверхностей ПЭ было установлено, что существуют две главные взаимосвязи между диа-батическими поверхностями, а именно, диабатические поверхности могут либо пересекаться, либо не пересекаться. Взаимодействие таких диабатических поверхностей в точке пересечения и (или) вдали от этой точки имеет важные химические последствия. В большинстве случаев это взаимодействие приводит к образованию барьера на адиабатической поверхности меньшей энергии и ямы потен- [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология