Эллиса модель жидкости

Теплоперенос к неньютоновской жидкости. Обобщить результаты анализа, проведенного в разделе 9.8, на случай теплопереноса к неньютоновской жидкости, описываемой моделью Эллиса [уравнение (1.11)]. [c.281]

Решение. Мы не располагаем точной зависимостью Q от Др/ для течения в кольцевом канале жидкости, описываемой моделью Эллиса. Тем не менее возможно следующее приближенное решение. [c.174]

При низких скоростях сдвига модель предсказывает ньютоновское поведение жидкости и существование конечного значения вязкости т]о. При высоких скоростях сдвига эта модель, как и формула (3.63), полагает поведение, описывающееся степенным законом. Значение соответствует напряжению сдвига, при котором величина эффективной вязкости снижается до 1/3 г д. По сравнению со степенным законом модель Эллиса несколько более сложна и требует дополнительного определения еще одного параметра, но она согласуется с экспериментальными данными в широкой области скоростей сдвига (существенно большей, чем в случае степенного закона) и может быть применена в области малых напряжений сдвига, поскольку очень низким значениям скорости сдвига не соответствуют бесконечные значения вязкости. Модель Эллиса нашла широкое применение для описания сложных течений неньютоновских жидкостей [20—23]. [c.112]

Параметры /Си представляют собой эмпирические константы и называются обычно коэффициентом совместности и показателем степени жидкости соответственно. Отметим, что при п = 1 и /С = х получается формула для чисто ньютоновской жидкости. Величинам п С. 1 соответствуют псевдопластичные жидкости, а величинам п> 1—дилатантные. Хотя эта модель широко использовалась многими исследователями, у нее имеются довольно существенные ограничения. Так, указанная модель представляет собой прекрасную аппроксимацию для промежуточных значений скорости сдвига, однако она оказывается несостоятельной в соответствующих предельных ситуациях, т. е. при очень малых и очень больщих значениях скорости сдвига. Такая модель не позволяет предсказать свойства жидкости (обычно близкие к ньютоновским) в каждом из этих предельных случаев. В то же время свободноконвективные течения чаще всего представляют собой течения именно с малым поперечным сдвигом. В этих условиях указанная модель становится малопригодной. Довольно часто используются также две другие модели — модель Эллиса [42] и модель Саттерби [56], которые описываются ниже. [c.418]

Подавляющее большинство опубликованных работ по неньютоновским жидкостям полностью или частично (как, например, в моделях Эллиса, де Хавена, Бриана, Сиско, Балкли — Гершеля, Шульмана) опираются на степенную модель, предложенную Оствальдом [c.132]

Конвективный теплоперенос при течении неньютоновских жидкостей в трубах. Случай малых времен контакта . По трубе, изображенной на рис. 9-12, течет неныотоновская жидкость, описываемая моделью Эллиса [уравнение (1.11)1. Требуется вывести выражения для профиля температур [c.283]

Известно, что любая нелинейно-вязкая жидкость имеет линейные участки кривой течения при очень малых и достаточно больших скоростях сдвига (рис. 7.1). Обозначим через —наименьшую ньютоновскую вязкость , которая наблюдается у псевдопластических жидкостей при нулевой скорости сдвига, а через — наибольшую ньютоновскую вязкость , соответствующую бесконечно большому сдвигу. Видно, что модель степенной жидкости (см. первую строчку в табл. 7.1) хорошо описывает реальное поведение нелинейно-вязких сред в промежуточной области между /Хд и /1 однако в предельных случаях при 7 О и 7 оо она приводит к неверным результатам. Модели Эллиса и Рабиновича правильно отражают реальность в области малых и умеренных напряжений, однако при т оо дают вязкость, равную нулю модель Сиско приводит к бесконечно большой вязкости [c.250]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология